Значением напряженности

В результате расчета может оказаться, что полученное напряжение U ! источника значительно отличается от его заданного значения U. Тогда следует задаться другим значением напряжения U. Обозначим его L/2'. Для выбора напряжения 172' целесообразно воспользоваться методом пропорциональных величин, хотя он применим, строго говоря, к линейным электрическим цепям. Согласно указанному методу

Значение тока, проходящего через тело человека, попавшего под напряжение, определяется значением напряжения и сопротивлением тела человека. Сопротивление тела человека зависит от многих факторов: состояния кожного покрова, площади поверхности соприкосновения тела с токоведущими частями, психологического состояния организма. Сопротивление человека изменяется в довольно широких пределах — от нескольких тысяч до нескольких сотен Ом. Наименьшее сопротивление человек имеет в сырой запыленной среде, при высокой температуре окружающей среды, когда все тело покрыто обильным потом и сильно загрязнено. Поэтому говорить о каком-то безопасном значении напряжения довольно трудно. Практика показывает, что в наиболее тяжелых условиях можно считать безопасным напряжение ниже 12 В, в сухих, мало загрязненных помещениях — ниже 36 В.

которому соответствует прямая на 1.9, в. На этом же рисунке дано изображение источника тока на схемах. Участок внешней характеристики с отрицательным значением напряжения соответствует потреблению источником тока энергии из внешней относительно него

Пренебрегая малым значением напряжения насыщения "вхнас, введем понятие идеального ОУ, у которого коэффициент усиления напряжения в режиме холостого хода и входное сопротивление имеют бесконечно большие значения, т. е. ?цх -*°° игвх -*<». Это равносильно тому, что напряжение и ток на входе идеального ОУ в режиме усиления сигналов равны нулю

Решение. Связь между действующим значением напряжения и амплитудой магнитной индукции выражается формулой (1.3)

Из 2.16, в видно, что при предельном угле насыщения величина среднего значения напряжения на нагрузке совпадает с мгновенным значением напряжения сети, т. е.

где cr= 0,7 — коэффициент потери потока; v — коэффициент, связывающий пороговую э.д.с. диода со средним значением напряжения, пропорционального 0ДФ. Примем v = 0,15. Коэффициенты N и М находим из следующих формул:

Задаются каким-нибудь ожидаемым значением напряжения Е между верхним и нижним узлами; производят расчет в указанной последовательности и находят соответствующее значение 2/. Задаваясь другими значениями напряжения между узлами, продолжают эту операцию до тех пор, пока Е/ не изменит знака. Затем по данным таблицы строят в большом масштабе участок кривой Е / = / (Е) вблизи перехода через нуль

=/(t/вх) имеет гистерезисный характер ( 6.2,6), переключение триггера Шмитта в положение 1/~Выхтах происходит при достижении входным напряжением UK напряжения срабатывания t/cp=pt/+Bbixmax, a возвращение в положение k'+Bbixmax—при снижении t/Bx до напряжения отпускания ?Л>тп= =—Р^"выхтах, где $ — R\/ (Ri + R0c) — коэффициент положительной обратной связи. Триггер Шмитта достаточно помехоустойчив. Его помехоустойчивость определяется значением напряжения ГИСТерезИса ?/г= Ucp— Uo-m= (^Мвыхтах+^~ВБ1хтах)Р. ПОЛО-

Трансформатор — это статический (без вращающихся частей) электромагнитный аппарат, осуществляющий преобразование электрической энергии переменного тока с одним значением напряжения (тока) в

электрическую энергию с другим значением напряжения (тока) при сохранении неизменной частоты переменного тока.

катушки является то, что магнитное поле сосредоточено внутри ее объема и мало рассеивается в окружающее катушку пространство. В силу симметрии магнитные линии этого поля представляют собой окружности радиуса х с постоянным для них значением напряженности магнитного поля Нх. Напряженность поля определяется по закону полного тока:

R н будет определяться только значением напряженности поля постоянного магнита. Учитывая высокую стабильность поля постоянного магнита во времени (см. § 12.2), получим практически неизменный по величине ток / к, или, иначе говоря, стабилизатор постоянного тока. При стабильности сопротивления R данная схема может быть использована и как стабилизатор постоянного напряжения UK.

где радиус равен d/2. Электрическая прочность определяется наибольшим значением напряженности поля. Значение Епр вычисляют по формуле

Из 2-5 находим, в соответствии с полученным значением напряженности поля, (4 ~ 10,62. Следопательно,

стержня вдоль его оси. При отсутствии внешнего постоянного магнитного поля в измерительной обмотке может индуктироваться незначительная э. д. с. лишь вследствие несовершенства конструкции преобразователя (закручивание стержня, отклонение от перпендикулярности плоскостей витков измерительной обмотки и оси стержня и т. п.). При наложении внешнего постоянного магнитного поля Нх <^ Н~, действующего вдоль оси стержня, нормальная магнитная проницаемость стержня будет изменяться во времени, а характер ее временной зависимости будет определяться (при неизменном поле возбуждения) значением напряженности Нх. При этом в измерительной обмотке будет индуктироваться э. д. с., содержащая четные гармоники. Выделяя, например, вторую гармонику э. д. с., можно судить о значении напряженности исследуемого магнитного поля.

Тепловой эффект тока при его действительном распределении такой же, как и при равномерном распределении тока с плотностью ^тах в слое толщиной А э. Ток,проходя по проводнику, распределяется неравномерно независимо от того, подведен ли он с помощью контактов или наведен индукцией. Выражение для действующего значения плотности тока, индуктированного в цилиндрическом проводнике, помещенном в однородное переменное магнитное поле с действующим значением напряженности поля Н (А/м), имеет вид, аналогичный (1.8) при г0 ^ 4 Аэ:

Пусть зависимость между мгновенным значением напряженности магнитного поля Н и мгновенным значением магнитной индукции В выражается гиперболическим синусом:

ваться средним значением напряженности поля Hof^ »3500 А/м (взято по графику на 7.14). На 1 м длины линии

Очевидно, что влияние воздушных участков в магнитной цепи имеет такой же характер, как и в рассмотренном нами выше случае, и связь между эффективным значением напряженности Яг и напряженностью намагничивающего поля Яе может быть выражена так же, как для кольца с воздушным зазором, т. е. в виде соотношения (1 1-69). Различие будет только в значении

Примем, что зависимость между мгновенным значением напряженности магнитного поля Н и мгновенным значением магнитной индукции В выражается гиперболическим синусом:

ченр внутри ее объема и мало рассеивается в окружающее катушку внешнее пространство. В силу симметрии магнитные линии тороида представляют собой окружности радиусом х с постоянным для них значением напряженности поля Нх. Согласно уравнению (5.9)