Зависимости спектральной

б) преобразователи с терморезисторами, предназначенные для измерения температуры и основанные на зависимости сопротивления проводников и полупроводников от температуры;

термочувствительный, основанный на зависимости сопротивления г полупроводниковых резисторов (терморезисторов) от температуры $;

тензометрический, основанный на зависимости сопротивления участка проводников (из некоторых металлов) и полупроводников от механических напряжений, возникающих, например, при их изгибах или скручивании;

Так как величины U и / не пропорциональны друг другу, сопротивление г0 не остается постоянным. Кривая зависимости сопротивления г0 от напряжения U на катушке построена на 12.11.

Таки>' образом, в результате решзния уравнений равновзсия э д с и токов приведенной асинхронной машины найдены выражения (2.37), (2.38), (2.'39),.(2.40) и (2.42), устанавливающие зависимость от напряжения 0^ сети и параметров машины 2^ , Q^ и *ZS ео рэзу-льтйруощэ^го потокосцеалэнкя ^ • эдектро движу щей силы обмотки статора ?^ , приведенного тока<ротора ?? , тока холостого хода Х0 и тока обмотки статора J^ . Как видно из этих выражений, потокосцеплениа, э д с и токи асинхронной машины зависят от напряжения сети прямо пропорционально, а зависимость их "т параметров выражается довольно сложно. При атом :характерным является то, что все исследуемые элэктрическиэ величины зависят от параметров jz^^u и Дг& одновременно, так что измэнение любого из этих параметров вызывает изменение потокосцеилания, э д с и всзх токов машины. Особо следует обратить внимание на то, что из-за зависимости сопротивления $2$ от скольжэния все иссладуэ-мые величины также изменяются с изыенэнием скольжения, которое,

Так как о определяется свойствами материала контактов и является постоянным, то очевидно, что реальная площадь контактирующих поверхностей независимо от поверхности контакта определяется силой прижима контактов. Характер зависимости сопротивления контакта от значения контактного давления ( 10.13, б) показывает, что увеличение контактного давления целесообразно только до некоторого предела FK = FK raln, при котором сопротивление уже достаточно

термочувствительный, основанный на зависимости сопротивления г полупроводниковых резисторов (терморезисторов) от температуры tf;

тензометрический, основанный на зависимости сопротивления участка проводников (из некоторых металлов) и полупроводников от механических напряжений, возникающих, например, при их изгибах или скручивании;

термочувствительный, основанный на зависимости сопротивления г полупроводниковых резисторов (терморезисторов) от температуры $;

тензометрический, основанный на зависимости сопротивления участка проводников (из некоторых металлов) и полупроводников от механических напряжений, возникающих, например, при их изгибах или скручивании;

75. Построить в общем виде график зависимости сопротивления резистора от температуры и пояснить физический смысл отрезков, отсекаемых на осях координат.

числите спектральную плотность ?/(со) данного сигнала. Постройте график зависимости спектральной плотности от безразмерного аргумента соГ/2.

31-1. Зависимости спектральной плотности излучения от длины волны и температуры

Связь фотоэлектронной эмиссии с длиной волны падающего света дают спектральные характеристики, представляющие собой графики зависимости спектральной чувствительности k\ от длины волны К. В зависимости от формы спектральной характеристики различают два вида фотоэффекта: 1) нормальный, при котором спектральная чувствительность монотонно падает при увеличении длины волны (кривая а на 1.9); 2) избирательный, спектральная характеристика которого имеет один или несколько максимумов чувствительности в узком интервале длин волн (кривая б на 1.9).

Для измерения температуры применяются контактные и бесконтактные методы. Контактное измерение температуры осуществляется с помощью жидкостных и манометрических термометров, термопар, термометров сопротивления, термоиндикаторов. Бесконтактные методы теплового контроля основаны на использовании инфракрасного излучения, испускаемого всеми нагретыми телами. Инфракрасное излучение занимает широкий диапазон длин волн от 0,76 до 1000 мкм. Спектр, мощность и пространственные характеристики этого излучения зависят от температуры тела и его излучательной способности, обусловленной, в основном, его материалом и микроструктурными характеристиками излучающей поверхности. При повышении температуры мощность излучения быстро растет, а ее максимум сдвигается в область более коротких длин волн. По характеру получения информации различают пирометры для локального измерения температуры в данной точке объекта и пирометры для анализа температурных полей - тепловизоры. По принципу действия различают яркостные, цветовые и радиационные пирометры. Принцип действия яркостных пирометров основан на зависимости спектральной яркости нагретых тел от температуры, описываемой законами Планка и Вина. Действие цветовых пирометров основано на сравнении интенсивности излучения объекта в двух спектральных диапазонах. Логарифм их отношения обратно пропорционален цветовой температуре объекта. Действие радиационных пирометров основано на использовании закона Стефана-

В германиевых туннельных диодах спектральная плотность избыточного шума пропорциональна некоторой степени избыточного тока. Показатель этой степени близок к 2. Монтгомери [20], например, провел измерения на трех германиевых образцах и получил показатели степеней 2,15; 1,95 и 1,7 при частоте измерений 1 кГц. Об этой близкой к квадратичному закону зависимости спектральной плотности избыточного шума от избыточного тока первыми сообщили Иошима и Исаки [33]. В туннельных диодах на GaAs Монтгомери не смог получить сходное степенное соотношение, потому что в образцах, которые он исследовал, в области избыточного тока около напряжения провала был значителен ток инжекций неосновных носителей. Это затруднило определение соотношения между избыточным шумом Л избыточным током. :

при увеличении тока. На частотах выше лавинной частоты спектральная плотность шума резко понижается с уменьшением частоты, изменяясь приблизительно как со~4. На частотной зависимости спектральной плотности в этой области имеется характерная структура, определяемая шириной области дрейфа; спектральная плотность шума пропорциональна 1м- На лавинной частоте, изменяющейся как корень квадратный из /м, спектральная плотность шумового тока при достаточно большом 1м может иметь пик. Типичные кривые спектральной плотности in(t), как функции от частоты, иллюстрирующие особенности, описанные выше, показаны на 10.12.

Зона возможных положений зависимости спектральной плотности напряжения шума от обратного тока.

Зависимости спектральной плотности напряжения шума и граничной частоты от сопротивления нагрузки.

Зависимости спектральной плотности напряжения шума и граничной частоты от емкости нагрузки.

Зона возможных положений зависимости спектральной плотности напряжения шума от температуры.

Спектральная плотность лучистого потока измеряется в ваттах на нанометр. При известной зависимости спектральной плотности лучистого потока от длины волны лучистый поток Фе может быть определен как

чения, различающиеся на величину hv, где v — частота колебаний, a h = 6,624 • Ю-34 дж-сек — постоянная Планка. Используя этот принцип, Планк вывел следующую формулу зависимости спектральной интенсивности плотности излучения от длины волны и температуры: