Зависимости магнитного

является факт слабой зависимости магнитной проницаемости ц^, от /г/;, как это видно и .ч приведенных примеров.

поле Vr = 1,37, Vx = 0,97; для двухслойной среды Vr + JVX '— К V~2 X X (cos ф+/ sin ф). Импедансные условия для ферромагнитных тел нелинейны вследствие зависимости магнитной проницаемости от напряженности поля.

Кривые намагничивания — зависимости магнитной индукции В от напряженности магнитного поля Н — являются важнейшими характеристиками ферромагнитных металлов. На 6-7 приведена основная кривая намагничивания В = f (H) для стали, которая получается при постепенном намагничивании в одном направлении ненамагниченного металла; там же показана кривая изменения магнитной проницаемости. Значения магнитной проницаемости пропорциональны тангенсам углов и, образованных секущими, проведенными из начала координат в точки кривой, и осью абсцисс. Магнитная проницаемость на начальном, коротком, участке практически неизменна, затем увеличивается, достигает наибольшего значения и после этого уменьшается. Значения относительной магнитной проницаемости, по существу, определяют эффективность применения стали для магнитопровода.

Термомагнитные методы газового анализа основаны на температурной зависимости магнитной восприимчивости парамагнитных газов, т. е. газов, притягиваемых магнитным полем. Обычно термомагнитные газоанализаторы используются для измерения концентрации кислорода в газовых смесях, поскольку из всех газов кислород обладает наибольшей магнитной восприимчивостью.

(отложив i по оси абсцисс, а -г, — по оси ординат). Построить графики зависимости магнитной энергии и скорости роста этой энергии (т. е. мощности) от тока. Какими кривыми эти зависимости изображаются ??При._каком значении тока мощность достигает максимума и чему этот максимум равен?

Таким образом, нелинейность магнитной среды действительной НМС учитывается в ее линейной модели в самой функциональной зависимости магнитной проницаемости от пространственных координат. Отсутствие среди аргументов функции \л (х, у, z) напряженности магнитного поля свидетельствует о линейности магнитных свойств среды линейной модели НМС. По этой причине каждое из векторных магнитных полей В и Н можно представить в виде суммы двух полей;

Магнитная проницаемость \\. стали не является величиной постоя? ной, поэтому потокосцепление гР = а>Ф не будет пропорциональн току i; зависимость 4я (i) подобна зависимости магнитной индукци В от напряженности поля Я и изображается петлей, близкой к гист резисной, но с несколько закругленными углами из-за влияния вихр вых токов ( 14.1, а).

На 7-4, а дана кривая зависимости магнитной индукции от удельного усилия.

6) 7-4. Кривые зависимости магнитной индукции.

6-38.Р. Определить воздушный зазор /0, удельные и полные значения энергии магнитного поля, сосредоточенной в ферромагнитном участке и воздушном зазоре, при индукции магнитной цепи В =1,2 Тл ( 6.38, а). Зависимости магнитной индукции от тока изображены

6т52. На 6.52, б изображены зависимости магнитной индукции электромагнита ( 6.52, а) от МДС без воздушного зазора (кривая Л) и с воздушным зазором (кривая 5). Определить воздушный зазор, если магнитопровод электромагнита по всей длине имеет одинаковое

9.13. ЗАВИСИМОСТИ МАГНИТНОГО ПОТОКА ОТ ТОКА ЯКОРЯ ДВИГАТЕЛЕЙ

9.13. Зависимости магнитного потока от тока якоря двигателей ................. 369

На 2.6 изображены зависимости магнитного потока Ф : Ф (со/) и ЭДС е = с (cot) от фазы cot, т. с. от времени t. Заметим, что синусоидальные величины принято изображать графиками в виде зависимостей от со/. Поэтому начальная фаза определяет смещение синусоидальной величины относительно начала координат, т. е. ш( = 0. Начальная фаза отсчитывается вдоль оси абсцисс от ближайшего к началу координат нулевого значения синусоидальной величины при ее переходе от отрицательных значений к положительным до начала координат. Если начальная фаза больше (меньше) нуля, то начало синусоидальной величины сдвинуто влево, как на 2.6, (вправо) от начала координат.

Вследствие нелинейной зависимости магнитного потока от тока якоря аналитическое выражение механической характеристики, так же как и для двигателя последовательного возбуждения, получить нельзя.

На 2.6 изображены зависимости магнитного потока Ф - Ф (со/) и ЭДС е = е (и>г) от фазы ш1, т. с. от времени t. Заметим, что синусоидальные величины принято изображать графиками в виде зависимостей от шг. Поэтому начальная фаза определяет смешение синусоидальной величины относительно начала координат, т. е. со? = 0. Начальная фаза отсчитывается вдоль оси абсцисс от ближайшего к началу координат нулевого значения синусоидальной величины при ее переходе от отрицательных значений к положительным до начала координат. Если начальная фаза больше (меньше) нуля, то начало синусоидальной величины сдвинуто влево, как на 2.6, (вправо) от начала координат.

На 2.6 изображены зависимости магнитного потока Ф Ф (со/)

График зависимости магнитного потока от тока возбуждения приведен на 12.6.

Целью магнитных расчетов является установление количественной зависимости магнитного потока от тока возбуждения, а также определение магнитной индукции в отдельных частях машины, что необходимо для анализа свойств машины,

мость EQ от /в, т. е. характеристика холостого хода синхронного генератора, подобна зависимости магнитного потока от тока возбуждения ( 13-3, а).

4-7. Кривые зависимости магнитного сопротивления зазора между двумя полюсами в функции отношения длины зазора к его ширине

Точного аналитического описания магнитная характеристика не имеет. Существуют десятки приближенных математических описаний магнитной характеристики, т.е. зависимости магнитного потока от реактивной составляющей тока намагничивания: