Зависимость потокосцепления

Зависимость потенциала зажигания U3 от давления газа называют характеристикой зажигания.

Уравнение (5.3) связывает напряженность электрического поля в области объемного заряда с изгибом энергетических зон. Зависимость потенциала от координаты можно определить, интегрируя уравнение (5.3):

Сурьмяный электрод используют при не очень высоких требованиях к точности измерения для анализа растворов с рН= 2 -:-12. Экспериментально найденная зависимость потенциала сурьмяного электрода в паре со вспомогательным нормальным каломельным электродом от величины рН дана на 7-26 [Л. 283].

* .В. Нернст — немецкий электрохимик, установивший зависимость потенциала электродов от природы электрода и состава электролита.

Если затруднено поступление ионов, участвующих в реакции, или отвод ионов, образующихся в результате реакции, то потенциал электрода сдвигается от равновесного значения. Это видно из уравнения Нернста (см. § 3), второй член правой части которого показывает зависимость потенциала от концентрации ионов.

упрощения зависимость выходного напряжения КП от входного принята линейной во всем диапазоне изменения ывх- На этом графике прямая 1—/', отражающая зависимость потенциала сетки от «вх, при одинаковых масштабах по осям проходит под углом 45° в обе стороны от нуля без принципиальных ограничений. При входном сигнале мвх = 0 через лампу протекает некоторый начальный гок /ао, который создает на катодном сопротивлении падение напряжения /ао^к=?Л(0, определяющее такое смещение на сетке, при котором протекает именно ток /ао-

Для практических целей необходимо знать зависимость между величиной тока, протекающего через диод (анодного тока), и разностью потенциалов между катодом и анодом. Эту зависимость можно установить, рассматривая электрическое поле в пространстве анод — катод диода. Допустим, что анод и катод представляют собой параллельные безграничные плоскости. Если в пространстве анод — катод отсутствуют свободные заряды, то в нем будет существовать однородное электрическое поле, напряженность которого в любой точке перпендикулярна к плоскостям анода и катода. Построим зависимость потенциала точек рассматриваемого простран-

т. е. зависимость потенциала от расстояния является линейной и графически выражается прямой линией (прямая 1 на 2.2).

характеристики на участках Оа и аб. На 4.22, б приведена зависимость потенциала переключения от тока управляющего элект--рода. Характеристика тиристора на участке бв практически не зависит от тока управляющего электрода. Тиристор на этом участке перестает управляться, и единственный способ прекращения тока через прибор — снижение тока ('или напряжения) ниже точки гвыкл. По своим свойствам и характеристикам тиристор очень напоминает тиратрон, рассматриваемы!! в гл. 5 (название тиристор образовано от слов тиратрон и транзистор), но по многим качествам

Анодные характеристики тиратрона ( 5.23, а) подобны характеристикам газотрона. Характеристики управления для тиратрона строятся как зависимость потенциала анода, при котором начинается разряд, от потенциала управляющего электрода. Так как потенциал зажигания несколько изменяется в зависимости от температуры баллона лампы, величины нагрузки и т. п., то, как это показано на 5.23, б, обычно на характеристике управления дается не одна линия, а область значений, при которых возможно зажигание (пусковые характеристики). Параметры некоторых тиратронов даны в табл. 5.6 (условное обозначение — на 5.23).

известное под названием уравнения Лежандра. Решение этого уравнения определяет зависимость потенциала от 8 . Из физического смысла ясно, что потенциал должен меняться периодически вдоль любого меридиана. Кроме того, в граничном условии (см.' п. 1) эта зависимость выражена через cos 0. Поэтому будем искать частное решение уравнения Лежандра в виде

На 7-3 даны кривые намагничивания — зависимость потокосцепления Ч? от тока в катушке [Ч? = f (/)] для двух положений якоря электромагнита, изображенного на 7-1, г. На 7-3 кривая / соответствует воздушному зазору между якорем и ярмом, равному 8Ъ а кривая 2 — зазору б2. Для любого момента времени, начиная с момента включения катушки на напряжение U, справедливо равенство

в-14. Р. Ток в катушке с магнитопроводом (стальным) i(t) изменяется в соответствии с графиком 6.14. Там же дана зависимость потокосцепления катушки от тока ?(«'). Определить ЭДС (абсолютное значение) самоиндукции, возникающую в катушке на линейных участках / и // кривой тока. Указать правильный ответ.

Зависимость потокосцепления элемента или участка электрической цепи от тока в ней называют веберамперной характеристикой ( 3-6, в).

Начальная скорость якоря у1н = 0. Конечную v1K найдем следующим образом. Ток и потокосцепление трогания рассчитаны на этапе трогания и определяют точку а на кривой ? (i, 60) ( 6.44, б). Когда якорь проходит первый участок, то зазор равняется 6Ъ и в конце этого участка в обмотке имеется некоторый ток 1г, пока неизвестный. Нанесем произвольно на кривую ? (/, бх) точку Ь, определяющую ток ij. При этом полагаем, что зависимость потокосцепления ? =-- ? (i, б) от тока при изменяющемся зазоре б определяется прямой, соединяющей точки а и Ь. Тогда по площади S± (6.44, б) можем определить работу ЭМС. Работу по преодолению механической силы определим по площади SM1 ( 6.44, в). Теперь можем рассчитать по (6.141) скорость v1K в конце первого участка.

Зависимость потокосцепления от тока в общем случае нелинейная, я параметр L зависит от тока. Б случае, когда характеристика Ч'ХО прямолинейна, индуктивность L постоянна (линейная индуктивность). На 1-4 показаны нелинейная и линейная зависимости потокосцепления от тока. В этой книге рассматриваются линейные индуктивности.

1-4. Зависимости по- Зависимость потокосцепления токосцепления от тока. от тока в общем случае нелиней-

сти магнитного поля в сердечнике, то зависимость потокосцепления if от тока (( 15.33, г) качественно такая же, как и зависимость В=/(Я)( 15.33, б). Имеем

в сердечнике, то зависимость потокосцепления •ф от тока i ( 15.33, г) качественно такая же, как и зависимость B — f(H) ( 15.33, б). Имеем

Линии поля рассеяния могут быть разбиты на две группы: линии, сцепленные только с первичной обмоткой и образующие с ней потокосцепления ?„0 от тока i'0 и ^?ai от тока t\ — »„, и линии, сцепленные только со вторичной обмоткой и образующие с ней потокосцепление ЧГ02. Чтобы выяснить, какова зависимость потокосцепления рассеяния от токов в обмотках, составим уравнение полного тока, например для замкнутой линии поля рассеяния, сцепленной с первичной обмоткой, показанной на 3-2, б;

Если магнитная проницаемость среды, в которой создается магнитный поток, непостоянна, как, например у катушки со стальным сердечником, то зависимость потокосцепления ? от тока можно представить кривой, аналогичной кривой намагничивания ( 7-26), которая нелинейна. В этом случае индуктивности, найденные по формулам (7-27) и (7-34), будут различны.

Рассмотрим идею метода на примере цепи 12. 4, а. Цепь состоит из нелинейной индуктивности и сопротивлений R^ и У?а. Зависимость потокосцепления W от тока i для НИ задана кривой 12.4,6.