Уравнение соответствует

Запишем уравнение сохранения энергии для измерительного механизма прибора:

Таким образом, при учете сил трения и теплоты трения уравнение сохранения энергии имеет вид

переменная величина, т. е. предполагалось, что в области критического сечения dy = Q. Огасавара же справедливо замечает, что, вообще говоря, коэффициент скольжения зависит от интенсивности обмена количеством движения .на поверхности раздела фаз и, следовательно, допущение dy = Q необоснованно. Поэтому, рассматривая законы сохранения, он считает необходимым записывать уравнение сохранения количества движения отдельно для каждой фазы:

В случае однофазной среды уравнение материального баланса и уравнение сохранения энергии могут быть записаны в следующем виде:

Для составления расчетной зависимости, обобщающей опытные данные и представляемой в обычном критериальном виде, Г. Беер (так же, как и Д. Е. Рознер [3.23]) уравнение сохранения энергии, составленное для равновесно реагирующих газов, приводит к виду уравнения химически инертного потока со слабо изменяющимися физическими свойствами. Для этой цели вместо-градиента температуры используется градиент потенциала теплового потока, а вместо обычного (замороженного) числа Прандтля — его равновесное значение:

ции движущегося теплоносителя к внутренним силам вязкости и условия перехода от ламинарного режима течения к турбулентному; v — кинематическая вязкость; F=FL/U2 — безразмерные массовые силы (например, сила тяжести теплоносителя pFt = pg sin в, где g — ускорение свободного падения, в - угол наклона потока теплоносителя относительно горизонта; или объемная архимедова сила в случае свободной конвекции жидкости F = 0g ДГ, где /3 —термический коэффициент расширения жидкости, AT — избыточная температура и др.); точка означает дифференцирование по времени t, причем t = t/(L/Um); индекс после запятой означает дифференцирование по соответствующей координате (/,/= 1,2,3) ; Уравнение сохранения энергии потока в случае неизотермического движения теплоносителя

трения для жидкой и паровой фаз не только на поверхности канала, но и на поверхности раздела фаз. Последние в значительной степени еще не изучены, поэтому вместо системы дифференциальных урайнений для распределенных жидкой и паровой фаз запишем одно уравнение сохранения количества движения для потока в целом, к которому присоединяется уравнение движения отдельного пузыря в недогретой жидкости в форме (4.42) (при соответствующем обращении параметров пара и жидкости). При этом вводится допущение, что все паровые пузыри имеют одинаковый размер и равномерно распределены в данном сечении канала.

В координатах t, x для элемента канала от сечения / до сечения (/ — 1) уравнение сохранения количества движения для потока в целом имеет вид

Уравнение сохранения количества движения для потока в целом в области 3 аналогично уравнению (4.63). Так как в области развитого кипения степень дискретности потока меняется при переходе от одного режима движения к другому (пузырьковый — снарядный — кольцевой), мы не можем присоединить к вновь полученному уравнению сохранения количества движения уравнение движения для отдельного парового пузыря. Поэтому в данной области отношение скоростей паровой и жидкой фаз w"/wr (коэффициент проскальзывания %) аппроксимируется системой алгебраических уравнений, которая будет рассмотрена ниже.

К системе (4.65) необходимо присоединить уравнение сохранения количества движения, аналогичное (4.63), и уравнение движения капли жидкости в перегретом паре в форме (4.43).

Уравнение сохранения энергии в данной области имеет вид

Данное матричное уравнение соответствует исходной системе, решенной относительно переменных

Какое уравнение соответствует внешнему контуру данной магнитной цепи?

делают из материалов с большим удетьным сопротивлением (фехраль, нихром). 160. Неверно. Воспользуемся законом Ома для всей цепи и для ее участка. Увеличение тока произошло за счет уменьшения R, так как / = ?/(/? + /?В1). Следовательно, внутреннее падение напряжения (У„Т = /Я„Р увеличилось, а напряжение на зажимах цепи IJ = ? —-/Я „т уменьшилось. 161. Правильно. На сопротивлении RI напряжение L's,1=-0; следовательно, все напряжение прикладывается к R? и Кз- 162. Неверно. Это уравнение соответствует первому закону Кирхгофа. 163. Неверно. Ток в цепи будет проходить, но не долго. 164. Вы ошибаетесь, Поочтите консультацию Л1» 36. 1,65. Правильно. 166. Правильно, так как между узлом А и сопро--•ивлепИсм Ri включено еще сопротирление RI. 167. Неверно. См. консультацию № 108. 168. Неверно. Для того чтобы дать правильный ответ, необходимо вспомнить общую формулу для КПД т = = /Jrm.ic3/Piio.'iii и выразить мощности Ялолм и Рполн через данные задачи. 169. Правильно. Законы Кирхгофа справедливы для любых электрических цепей. 170. Правильно. Закон Ома для всей цепи

При расчете переходного процесса в цепи с катушкой с магнитным сердечником воспользуемся методом последовательных приближений. Исходное дифференциальное уравнение соответствует в безразмерной форме выражению

Специальные программные средства для разработки систем модального управления. Одним из методов проектирования систем управления, применение которого интенсивно развивается для электромеханических объектов, является метод модального управления [20]. Суть метода состоит в том, что при наличии полной информации о векторе состояния линейного объекта управления регулятор выполняется в виде набора пропорциональных связей по каждой из координат объекта. Коэффициенты этих связей выбираются таким образом, чтобы полюсы замкнутой системы размещались в заранее выбранное положение, при котором ее характеристическое уравнение соответствует некоторой стандартной форме порядка п:

Это уравнение соответствует прямой, проходящей через начало координатной системы из второго квадранта в четвертый. Процесс торможения происходит следующим образом. Предположим, что машина работала в режиме двигателя, определяемом точкой D на характеристике / ( 10-18). В первый момент времени после перехода машины в режим динамического торможения скорость вращения машины практически не изменяется и соответственно

Здесь первое уравнение совпадает с первым уравнением (2.68), второе уравнение соответствует третьему уравнению (2.68) с измененными знаками, а третье уравнение является суммой двух последних уравнений (2.68). Указанное изменение знаков во втором уравнении обусловлено новым правилом знаков для ветвей главного сечения, а сложение двух последних уравнений (2.68) — тем, что секущая линия 3 ( 2.32) охватывает два узла. Аналогично из уравнений (2.68) матрица главных сечений (Лгс) может быть получена путем алгебраического сложения соответствующих строк матрицы инциденций (Л„) .

Такое уравнение соответствует нелинейной резонансной цепи при отсутствии внешних периодических воздействий (автономной цепи). При наличии подобных воздействий (для неавтономной цепи) аргумент функции / содержит время t.

называют уравнением гармонического осциллятора. Полученное уравнение соответствует незатухающим гармоническим колебаниям, например в LC-цепи. Решением этого уравнения ?удет

Это уравнение соответствует неавтономной цепи, т. е. цепи с источниками переменных напряжений и токов. Для автономной цепи уравнение (23.10) упрощается, принимая вид

вторичной обмотки сетевого трансформатора. Полученное уравнение соответствует уравнению окружности с центром в начале координат и с радиусом, равным (/„. Если про-