Уравнение описывает

Уравнение (6-1) представляет уравнение окружности с центром в начале координат и с радиусом, равным U. Точки пересечения ее с характеристиками определяют зависимость /н и /у.

Получено уравнение окружности радиусом 1/2 с центром в точке (1/2, 0). Соответствующий график представлен на 5.4,а.

Тогда векторы Z изображаются геометрическим местом точек (г. м. т.) : первый — прямой, второй — окружностью. Искомое выражение вектора напряжения или тока в заданной цепи с таким сопротивлением представляется векторным уравнением, которое получится в результате ряда алгебраических действий, в том числе обращения, над заданными величинами и изображается также прямой или окружностью. Следовательно, нужно рассмотреть эти действия над г. м. т. Например, представляя векторное уравнение окружности радиуса R с радиус-вектором центра RQ в виде дробно-линейной функции

После этого можно перейти к примерам. Хотя рассмотренный метод заключается в построении результирующей кривой, вычисленной по условиям задачи, но первый пример — диаграмму линии передачи при cosq)2 = const — целесообразно рассмотреть, строя последовательно все кривые — сопротивления, проводимости, тока и мощностей цепи, потерянной и полезной, а затем рабочие диаграммы в функциях мощности и тока приемника. Во втором примере целесообразно рассмотреть построение сразу результирующей кривой, например, г. м. т. вектора тока четырехполюсника при неизменном входном напряжении и переменном сопротивлении pZ= =pzt& приемника по аналитическому расчету, дающему уравнение окружности, не проходящей через начало координат. Интересно также показать, что при питании приемника pZ через активный четырехполюсник г. м. т. вектора входного тока также будет окружностью.

Это уравнение есть уравнение окружности,

Ясно, что (14.33) — это уравнение окружности с радиусом (х^ —хч)/2 и с координатами центра х е = (xd + хч)/2, /-t = 0.

ся ни- уравнение окружности с центром в

Это уравнение окружности с радиусом

Можно сделать вывод, что векторное уравнение окружности, про ходящей через начало координат, может быть записано в двух видах

Дробь в правой части равенства является уравнением окружности, не проходящей через начало координат (см. § 10.2). Умножение этого г. м. т. на постоянный вектор U1 + Б/2К. 3 с последующим суммированием с постоянным вектором /1К.3 — DI^ 3 Дает для г. м. т. /j также уравнение окружности, в общем случае не проходящей через начало координат.

получается уравнение окружности ( 21-2, а), проходящей через начало координат и имеющей в символической форме вид:

Следует отметить, что уравнение (2.14) справедливо для любого закона дисперсии в разрешенных зонах и произвольного вырождения. Это уравнение описывает одну из наиболее простых моделей примесей в полупроводниках. Если экспериментальные данные не соответствуют этой модели, то нужно искать способы уточнения модели и расширения экспериментальных возможностей, хотя соответствие экспериментальных данных выбранной модели еще не означает, что модель выбрана правильно. Вопрос о применимости использованной модели является одним из основных вопросов при интерпретации экспериментальных результатов.

Другое уравнение описывает гармоническую составляющую концентрации избыточных носителей заряда, зависящую от х и ш:

Это уравнение описывает закон изме-•нения тока в любой момент времени, начиная от переходного режима и кончая установившимся, принужденным режимом. Для последнего уравнение (7.1) примет вид

Читателю хорошо известно, что всякое дифференциальное уравнение описывает целую группу явлений, а не какое-либо одно конкретное. В теории подобия это известное положение дополняется новым утверждением: если коэффициенты уравнения выражены в числах, представляющих собой значения физических констант, то и в этом случае уравнение может характеризовать некоторую группу явлений при условии, что каждое из этих явлений описывается безразмерными комплексами (критериями подобия), численно одинаковыми для всей группы. Такие комплексы могут быть получены из дифференциальных уравнений путем приведения их к безразмерному виду.

Последнее уравнение описывает прямую ab ( 16.11, б), которая является фазовой траекторией рассматриваемого процесса (точка Ь — точка равновесия). Рассмотрим изображение на ФП синусоидального колебания i = Ims\n
в простой нерегулируемой электрической системе и подробно проанализированы в § 9.3. Третье уравнение описывает АРВ и виде передаточной функции.

Все слагаемые правой части (14.12) являются малыми, поэтому это уравнение описывает систему, близкую к линейной консервативной. Применим метод анализа таких систем, изложенный в гл. 1 1 .

Это уравнение описывает сохранение общего количества электронов и связывает изменение концентрации электронов п в некотором заданном элементарном объеме во вре-

В течение времени t=tp избыточная концентрация уменьшается в е раз. Время жизни неосновных носителей является важнейшим электрофизическим параметром полупроводников. Оно характеризует скорости изменения концентраций носителей, поэтому такой важнейший показатель, как быстродействие, для многих приборов (например, биполярных транзисторов) зависит от этого параметра. Если в (1.19) Арп<0, т.е. неравновесная концентрация меньше равновесной, то уравнение описывает процесс тепловой генерации, в результате которого устанавливаются равновесные концентрации носителей. Пусть, например, Арп(0) = ——Рпо, т.е. начальная концентрация дырок равна нулю р„(0)=0. Тогда неравновесная концентрация изменяется как

Последнее уравнение описывает прямую ab 16.9, б, которая является фазовой траекторией рассматриваемого процесса. Точка b — это точка равновесия.

Как и следовало ожидать, получилось уравнение гармонического осциллятора. Это уравнение описывает гармоническое колебание с частотой