Уравнение электрического

Выразив в уравнении (4.57) соответствующие величины через масштабные коэффициенты, получим уравнение электрической цепи с учетом масштабных коэффициентов

При расчете динамических процессов в аппаратах предпочти-* тельнее использовать исходные уравнения в такой форме, при которой бы отсутствовала необходимость дифференцирования. Например, уравнение электрической цепи обмотки электромагнита,. записанное в виде

Уравнение электрической цепи, обладающей индуктивностью LK.S и сопротивлением RK.3, можно записать в виде

На первом этапе справедливы уравнения (4.6) и (4.7). На втором этапе уравнение электрической цепи обмотки можно представить в виде u=iR-}-iRn-\-d(Li)ldt.

Уравнение электрической цепи обмотки электромагнита запишем в виде

^Уравнение электрической цепи обмотки мсжно представить в виде

Рассмотрим задачу первого этапа: надо по некоторым заданным динамическим характеристикам электромагнитного аппарата найти зависимость постоянной времени обмотки от перемещения якоря электромагнита (магнитным сопротивлением стали магнитопровода пренебрегаем). Методику решения указанной задачи разберем на примере электромагнита постоянного тока с внешним поворотным якорем. Уравнение электрической цепи обмотки [8]

В гл. 4 показано определение зависимости постоянной времени от перемещения якоря с помощью АВМ. Здесь же рассмотрим . решение задачи с использованием ЦВМ. Уравнение электрической цепи обмотки запишем в виде

Уравнение электрической цепи обмотки до начала движения якоря имеет вид

Уравнение (9.1) представляет собой дифференциальное уравнение электрической цепи с дуговым промежутком, к зажимам которой подведено синусоидальное напряжение. Уравнение (9.2) описывает изменение напряжения на дуге на различных этапах ее отключения. При отключении короткозамкнутой цепи автоматическим выключателем можно выделить следующие этапы ( 9.1):

Пользуясь первой системой электромеханических аналогий (сила — напряжение, табл. 7-1), получаем уравнение электрической цепи 7-30, в:

кону, близкому к синусоидальному. В дальнейшем будем считать, что ток холостого хода изменяется по синусоидальному закону. На 8.4 изображены схема замещения (а) и векторная диаграмма (б) трансформатора при холостом ходе (?2 на рисунке не показана). В схеме замещения г0 — активное сопротивление, потери мощности в котором равны потерям мощности в магнитопроводе трансформатора, х0 — индуктивное сопротивление первичной обмотки, обусловленное основным магнитным потоком, rt — активное сопротивление первичной обмотки, *i — индуктивное сопротивление первичной обмотки, обусловленное потоками рассеяния. Уравнение электрического состояния первичной цепи трансформатора при холостом ходе

14.6. УРАВНЕНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СОСТОЯНИЯ ФАЗЫ СТАТОРА АСИНХРОННОГО ДВИГАТЕЛЯ

Уравнение электрического состояния фазы статора асинхронного двигателя иллюстрирует векторная диаграмма на 14.14, где Z &Ji существенно больше, чем в уравнении первичной обмотки трансформатора. Это — результат наличия воздушного зазора в магнитной цепи машины.

14.7. УРАВНЕНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СОСТОЯНИЯ ФАЗЫ РОТОРА АСИНХРОННОГО ДВИГАТЕЛЯ

Запишем в комплексной форме уравнение электрического состояния фазы ротора с учетом противоположных положительных направлений ЭДС и тока.•

Заметим, что уравнение электрического состояния фазы ротора (14.13) аналогично уравнению электрического состояния вторичной цепи .трансформатора (9.116) в режиме короткого замыкания, т. е. при иг =0.

15.4. УРАВНЕНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СОСТОЯНИЯ ФАЗЫ СИНХРОННОГО ГЕНЕРАТОРА

фазной обмотки и напряжения между выводами фазной обмотки синхронного генератора U. Следовательно, уравнение электрического состояния фазы статора синхронного генератора записывается в виде

Трехфазная электрическая система большой мощности состоит из большого числа трехфазных источников и трехфазных приемников электрической энергии, работающих параллельно. Можно считать, что частичное изменение числа источников и приемников электрической энергии в системе большой мощности не влияет на режим ее работы. Поэтому действующее значение напряжения на общих шинах системы, так же как частоту, можно всегда считать постоянными величинами. На 15.7 приведена эквивалентная схема замещения фазы системы большой мощности, содержащая источник бесконечной мощности ЭДС К и приемник с сопротивлением нагрузки Z На этом же рисунке показана эквивалентная схема замещения фазы синхронного генератора без учета активного сопротивления фазной обмотки, который подключен к общим шинам системы. Запишем уравнение электрического состояния фазы синхронного генератора:

ЭДС, индуктируемых потокосцеплениями рассеяния и реакции якоря, го уравнение электрического состояния фазы синхронного генератора (15.8) можно записать так:

15.12. УРАВНЕНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СОСТОЯНИЯ, СХЕМА ЗАМЕЩЕНИЯ И ВЕКТОРНАЯ ДИАГРАММА ФАЗЫ СИНХРОННОГО ДВИГАТЕЛЯ