Уравнением состояния

Напряжение иг и ток j резистивного элемента связаны между собой уравнением, составленным по закону Ома для мгновенных значений:

жение на зажимах аккумулятора при зарядке в соответствии с уравнением, составленным по второму закону Кирх- /; гофа: U=E + R0I = 2 + 0,01-10 = 2,1 В.

Решение. Напряжение на зажимах реального источника определяется в соответствии с уравнением, составленным ПО ВТО-рому закону Кирхгофа: U =/?„/ = ?— RQI. При постоянных зна-

Ток в цепи при разомкнутых выключателях В\ и Во определяется уравнением, составленным по закону Ома для всей цепи: 1\ = _ Е ~ RO+R, + RK

?г связаны между собой уравнением, составленным по второму закону Кирхгофа для левого замкнутого контура цепи: ?г — Е\ =

По методу контурных токов определяем контурные токи 1\\ и /22 в электрической цепи ( 2.1, в). При этом, задавшись условным положительным направлением контурных токов, в соответствии с уравнением, составленным по второму закону Кирхгофа для правого замкнутого контура цепи 2.1, в, имеем: (К\ + -f /?2 + /?4)/,,— /?2/22=0,или(80+1604- 80)/ц — 160/22 = 0. Тоже самое для левого замкнутого контура: ?=(/?2+/?з)/22— /?2/п, или 100=(160+40)/22— 160/ц.

Ток на неразветвленном участке цепи в соответствии с уравнением, составленным по первому закону Кирхгофа для узловой точки цепи: _/=_/j +М= Ю + 20= 30 А. Показание вольтметра: Уз=ЯзЛ=5-10= 50 В.

Ток во второй параллельной ветви в соответствии с уравнением, составленным для узла 2 по первому закону Кирхгофа: /,_= /2 + /3; 1 5 — /5 = 1 0 + /5 +_/з, откуда_/3 = (5 — / 1 0) А или /3 = = V5 2 + Тог= 11,5 А.

Напряжение на балластном резисторе при номинальном режиме в соответствии с уравнением электрического равновесия напряжений, составленным по второму закону Кирхгофа для замкнутого контура: i/6 = U — U« = 12 — 7,85 = 4,15 В.

Ток стабилитрона при номинальном режиме работы в соответствии с уравнением, составленным на основе законов Кирхгофа для рассматриваемой схемы: Ua = Rc.1 — Re, (Лтио« + /«), откуда

напряжение) для заданных условий в соответствии с уравнением, составленным по второму закону Кирхгофа: U' = R6l+U'a = = R4Ki + /«) + UU = Ю3(4 + 0,8) IО-1 + 8 = 12,8 В.

Для обобщения газовых законов нужно знать функциональную зависимость между всеми величинами, определяющими состояние газа: давлением, объемом и температурой. Такая зависимость называется уравнением состояния и для идеальных газов может быть получена теоретически методами кинетической теории газов.

Полученное уравнение связывает все три параметра состояния: давление, температуру и объем, т. е. является уравнением состояния идеальных газов. Оно называется уравнением Клапейрона.

Однако в тех случаях, когда исследуются установившиеся процессы и частота вращения считается практически постоянной и известной (co = const), электрическую машину описывают одним уравнением состояния. В дальнейшем ограничимся рассмотрением только такого случая.

Для сжимаемой среды основные уравнения гидродинамики должны ыть дополнены: уравнением состояния, связывающим дежду собой плотность р, давление р и- температуру Т:

Зависимость (1-15) называется уравнением состояния идеального газа, или его характеристическим уравнением. Оно часто называется также уравнением Клапейрона, Для реальных газов имеются свои характеристические уравнения более сложного вида.

Газовые смеси, встречающиеся в теплотехнических расчетах, рассматриваются как идеальные газы; они подчиняются законам Бойля — Мариотта и Гей-Люссака. Связью между параметрами для таких смесей, иначе говоря, уравнением состояния для них, служит уравнение (1-15).

Связь между основными параметрами газа р, р, Т описывается уравнением состояния

Состояние тела можно охарактеризовать занимаемым объемом, /давлением и температурой. Соотношение между этими параметрами для любого вещества определяется уравнением состояния

ется одним уравнением состояния .

Таким образом, цепь первого порядка описывается уравнением состояния

Основным ее исходным положением является известная формула: эпохи различаются не тем, что производится, а тем, как производится, какими средствами труда. Далее логически выводятся и аналитически записываются, как и в обычной термодинамике, два закона. Однако в уравнении первого закона (сохранения энергии, как известно) слева вместо количества тепла записаны... «полные затраты труда при расширенном воспроизводстве», справа же вместо изменения внутренней энергии — «прирост затрат труда на выпуск продукции», к которому прибавляются вместо работы «действительные затраты общественно необходимого труда». Затем записываются по аналогии с уравнением состояния идеального газа «уравнение состояния экономического производства» и, наконец, выражение «энтропии экономического производства» как отношение приращения полных затрат труда к абстрактной численности персонала, участвующего в выпуске данной продукции.