Уравнения принимают

В табл. 15.2 приведены схемы устройства некоторых преобразователей и краткое описание их принципа действия. В табл. 15.3 даны входные величины и уравнения преобразования основных измерительных механизмов, а в табл. 15.4 — их параметры.

В табл. 15.5 приведены схемы включения, входные и выходные величины, назначение и уравнения преобразования.

Назначение и уравнения преобразования

Назначение и уравнения преобразования

преобразования уравнения преобразования уравнения

Результаты расчета приведены в табл. 6.2. Там же приведены результаты расчета тех же величин, проведенного методом интегрирования уравнений состояния. Из таблицы видно, что характеристики, полученные двумя методами, имеют близкие значения. При этом следует иметь в виду, что трудоемкость получения характеристик путем интегрирования уравнения состояний выше, чем при использовании обратного преобразования Лапласа.

Нелинейность уравнения преобразования и высокая стоимость платины являются основными недостатками платиновых терморези-

утверждать, что повышение качества первичных преобразователей будет и в дальнейшем служить главной предпосылкой повышения точности средств измерений в целом. И наконец, все большее значение приобретают измерительные преобразователи, принцип работы которых основан на новых физических явлениях. Эти преобразователи требуют более детального изучения и совершенствования, в частности уточнения их физических принципов преобразования с целью получения более достоверного уравнения преобразования и создания измерительных преобразователей с более высокими метрологическими и техническими характеристиками.

Из последнего выражения видно, что емкостный преобразователь является нелинейным. Поэтому уравнения преобразования такого преобразователя следует записать в форме равенств:

Так как количество витков w катушки определяет чувствительность преобразователя, то оно может быть определено из уравнения преобразования. Следует учитывать, что для заданной конструкции преобразователя могут иметь место ограничения по величине намагничивающего тока, определяемые допустимой температурой перегрева или допустимым значением падения напряжения на обмотке.

На 12.7 приведена эквивалентная схема гальваномагнитного преобразователя Холла ГМХ, предназначенного для преобразования произведения двух электрических величин в выходное напряжение. Гальваномагнитный преобразователь Холла является, по существу, шестиполюсником. Однако при условии, когда функция преобразования электромагнитного преобразователя ЭМ является линейной, а его погрешности малы по сравнению с погрешностями ГМХ, то последний можно рассматривать как активный неавтономный четырехполюсник [6], а, следовательно, применив к нему теорию четырехполюсника, запишем уравнения преобразования

В режиме холостого хода на входе ток /i=0, вследствие чего равны нулю первые члены уравнения (2), и сами уравнения принимают вид

Пусть со == «а'. Принимая во внимание, что 6 ••<<%, можем полагать ю' я* хо0 и 6 я« л/2; при этом последние уравнения принимают вид

В усилительных устройствах применяются полевые или униполярные транзисторы с управляемым р-п переходом и с изолированным затвором. Полевые транзисторы с изолированным затвором получили название МДП-транзисторов. Они бывают с индуцированным (обогащенным) или со встроенным (обедненным) каналом. Схемы включения полевых транзисторов с управляемым р-п переходом показаны на 4.10. Схемы включения полевых транзисторов с изолированным затвором аналогичны. В малосигнальном (линейном) режиме, который обычно применяется в каскадах предварительного усиления, полевые транзисторы описываются с помощью У-парамет-ров линейными уравнениями. Для схемы включения с ОИ уравнения принимают вид

После сокращения на временной множитель полученные уравнения принимают вид

после преобразований, аналогичных использованным в предыдущем пункте, эти уравнения принимают вид:

и искомые уравнения принимают,вид

Пусть со = со'. Принимая во внимание, что 5 « со0, можем полагать со я со0 и 0 ~ я/2; при этом последние уравнения принимают вид

При нулевых начальных условиях [и(0, х) = О и /(О, х) = 0] уравнения принимают вид

где t/д/ (i = 1, 2, ..., 6) — разность между напряжениями s'-ro и базисного узлов той подсхемы, в которой расположен г'-й узел. В обобщенной форме узловые уравнения принимают вид

Электрофизические свойства линейной среды при переменном синусоидальном поле характеризуются комплексными значениями удельной электрической проводимости a(Ju>) , относительной диэлектрической проницаемости er (j(u) , относительной магнитной проницаемости рг (/а>) . Тогда материальные уравнения принимают вид: jm = «л» Ет ; Ьт = е0 ЕГ (/to)Em ;