Уравнения представляют

Решение этого уравнения представляет собой наложение установившегося и свободного процессов

Левая часть этого уравнения представляет собой производную от полной мощности S. Разделив вещественную и мнимую части, имеем два дифференциальных выражения:

Решение этого уравнения представляет собой наложение установившегося и свободного процессов

Решение этого уравнения представляет собой наложение установившегося и свободного процессов

Второе слагаемое этого уравнения представляет собой возвращающую силу, пропорциональную отклонению от положения равновесия; третье слагаемое — тормозящую силу, или силу трения, пропорциональную скорости движения носителей заряда; т — время релаксации импульса.

В (11.22) первый член правой части уравнения представляет собой энергию, израсходованную в переходе эмиттер — • коллектор транзистора V5, а второй — энергию, израсходованную в сопротивлении нагрузки. После решения (11.22) относительно Ci находим минимальное значение емкости:

Переходные процессы в линейных электрических цепях описываются линейными дифференциальными уравнениями. При этом ток или1 напряжение определяются общим интегралом соответствующего дифференциального уравнения со свободным членом. Общий интеграл уравнения представляет собой сумму частного решения этого уравнения и решения того же уравнения без свободного члена.

Первый член уравнения представляет собой изображение YH (s) выходного сигнала YH (t) при нулевых начальных условиях, а второй член характеризует влияние ненулевых начальных условий.

Правая часть уравнения представляет собой сумму всех токов, проходящих сквозь поверхность, ограниченную контуром интегри-

Первое слагаемое в правой части этого уравнения представляет собой среднее значение силы за полупериод. Оно обычно и принимается в расчетах как тяговое усилие ЭММ ( 6.31). Из (6.76) видно, что мгновенное значение силы изменяется с частотой, вдвое большей, чем

§ 8.26. Определение классического метода расчета переходных процессов. Классическим методом расчета переходных процессов называют метод, в котором решение дифференциального уравнения представляет собой сумму принужденной и свободной составляющих. Определение постоянных интегрирования, входящих в выражение для свободного тока (напряжения), производят путем совместного решения системы линейных алгебраических уравнений по известным значениям корней характеристического уравнения, а также по известным значениям свободной составляющей тока (напряжения) и ее производных, взятых при t = 0+.

Для электрических цепей с линейными элементами, имеющими постоянные параметры г, L и С, эти уравнения представляют собой линейные дифференциальные уравнения с постоянными коэффициентами.

В полунатурной модели уравнения представляют в абсолютных размерных величинах, а параметры роторных обмоток приводят к числу витков обмотки статора подобно тому, как это делается для трансформаторов. Операции

Электромагнитные поля описываются уравнениями Максвелла, связывающими одни параметры поля с другими с помощью операторов пространственного и временного дифференцирования. Эти уравнения представляют

Все члены последнего уравнения представляют собой комбинации табличных величин. Таким образом, окончательно получим

Коэффициенты _KU, JK12, J^21 и J^22 в уравнениях (9.2) называются ^[-параметрами, или параметрами проводимостей четырехполюсника, так как по размерности они являются именно таковыми. Уравнения (9.2) называются уравнениями передачи четырехполюсника в Y-параметрах. Эти уравнения представляют собой одну из возможных форм уравнений передачи. Они позволяют находить любую пару из значений /1( /2, f/j и U_2, если

Эти уравнения представляют собой основные уравнения электромагнитного поля.

Эти уравнения представляют собой основные yj авнения электромагнитного поля.

Эти уравнения представляют собой уравнения четырехполюсника в Л-па])аметрах. Постоянные этого четырехполюсника соответственно рЬны

В общем случае анализ переходного процесса в линейной цепи с сосредоточенными параметрами г, L, С, М сводится к решению обыкновенных линейных неоднородных дифференциальных уравнений, выражающих законы Кирхгофа. Эти уравнения представляют линейную комбинацию напряжений, токов, их первых производных и интегралов по времени.

В общем случае анализ переходного процесса в линейной цепи с сосредоточенными параметрами г, L, С и М сводится к решению обыкновенных линейных неоднородных дифференциальных уравнений, выражающих законы Кирхгофа. Эти уравнения представляют собой линейную комбинацию напряжений, токов, их первых производных и интегралов по времени.

Известно, что для любого линейного четырехполюсника существует шесть возможных вариантов уравнений. При описании свойств, например, биполярных транзисторов, работающих в линейном режиме, используют только три вида уравнений для Z-, Y- и Я-параметров, а полевых транзисторов и электронных ламп два или один. Эти уравнения представляют собой линейные математические модели УЭ. Линейные уравнения, описывающие адекватно свойства УЭ, могут быть представлены графически в виде эквивалентных схем, графов, а также матриц.