Уменьшении напряженности

Если плавно уменьшить напряжение питания U (теоретически до нуля), мом'но добиться резонанса напряжений, т. е. равенства U^, = U{ , которому соответствует рабочая точка Р на вольт-амперной характеристике цепи. В действительности из-за наличия потерь энергии в катушке вольт-амперная характеристика цепи ( 8.13) отличается от построенной на 8.12, б. Рабочей точке Р соответствует не напряжение U = 0, г напряжение t/2 > 0. При дальнейшем самом малом уменьшении напряжения питания U ток изменится скачком от /3 до /4 (рабочая точка 0. Теперь при уменьшении напряжения до нуля ток плавно уменьшается до нуля (начало координат).

бирают таким образом, что его сопротивление rv > л2, то время разряда /разр (см. 8.9) намного меньше времени заряда tsap конденсатора. При уменьшении напряжения на конденсаторе до некоторой величины, называемой напряжением погасания t/rac, разряд в неоновой лампе прекращается и сопротивление ее резко возрастает. После этого вновь начинается заряд конденсатора до напряжения «с = t/заж, а затем его разряд до напряжения UG = Urac (см. 8.9). Этот процесс заряда и разряда конденсатора прекращается только после отключения одной из ветвей рассматриваемой цепи.

Для подмагничивания УТП в нем предусмотрена обмотка управления шу, которая включена через выпрямитель корректора б/С и балластный резистор РБ на дроссель ДН корректора напряжения. Зависимость силы тока в обмотке ауу от напряжения генератора такова, что по мере возрастания напряжения генератора сила тока в обмотке возрастает. При уменьшении напряжения генератора уменьшается подмагничивание УТП, увеличивается сила тока в обмотке w% и в конечном итоге уменьшается напряжение генератора.

При уменьшении напряжения ток в обмотке электромагнита регулятора уменьшается, пружина сжимает угольный столб, ток подмагничивания увеличивается, что приводит к уменьшению индуктивного сопротивления вторичных обмоток компаундирующих трансформаторов, дополнительному увеличению напряжения на обмотке возбуждения и полному восстановлению напряжения до номинального. Основную функцию компенсации возмущения осуществляют компаундирующие трансформаторы, система автоматического регулирования по отклонению выполняет только коррекцию напряжения. Схема автоматического регулирования

Отрицательная обратная связь по току возбуждения обеспечивает увеличение быстродействия системы в переходных режимах, а также стабильность характеристик ТВ при изменении внешних условий (напряжения сети, температуры окружающей среды и т. д.); обратная связь по напряжению сети увеличивает ток возбуждения при уменьшении напряжения.

Регулирование частоты вращения изменением подводимого напряжения осуществляется с помощью источника управляемого напряжения. При уменьшении напряжения (см. формулу для частоты вращения якоря) пропорционально уменьшается частота вращения идеального холостого хода, при этом жесткость механической характеристики не изменяется ( 3.9, г). Напряжение, подаваемое на якорь двигателя, можно изменять индивидуальным генератором (система генератор —двигатель) или тиристорным преобразователем. Постепенно система генератор — двигатель вытесняется системой с тиристорным преобразователем. При таком способе регулирования частоты вращения диапазон регулирования D = 20:1, а при использовании ослабления магнитного поля двигателя D = 40:1. К недостаткам этих схем следует отнести громоздкость, сложность обслуживания и низкую надежность [3].

На катушку 10 минимального расцепителя подается напряжение защищаемой сети. При номинальной величине рабочего напряжения создается электромагнитная сила, достаточная для удержания сердечника катушки расцепителя в притянутом, нижнем положении. При уменьшении напряжения сети эта сила становится меньше силы пружины 9. Подвижная система расцепителя переходит в верхнее положение, осуществляя перевод рычагов 16, 17 за мертвую точку и отключение автомата. Независимый расцепитель 11 позволяет дистанционно отключить автомат с помощью кнопки управления /(У.

Отклонения напряжения существенно отражаются на работе осветительных установок. При уменьшении напряжения снижается световой поток лампы. При увеличении напряжения резко уменьшается срок службы ламп.

График [/(/) показывает, что с ростом напряжения ток в цепи сначала плавно увеличивается от 0 до 1г (участок 0—2), затем скачком увеличивается до /4 (участок 2—4) и далее снова плавно увеличивается. При уменьшении напряжения ток плавно уменьшается до /з (участок 4—3), а затем скачком уменьшается до 1\ (участок 3—/) и далее опять уменьшается плавно.

О. В. Лосев изучал выпрямляющие свойства детекторов и искал пути их усовершенствования. При этом он обнаружил на их вольт-амперных характеристиках «падающие» участки (увеличение тока при уменьшении напряжения), физически означавшие возможность отдачи энергии. Присоединение колебательного контура к диоду с таким участком привело к генерированию колебаний.

ВАХ по оси напряжений. Обычно ТКН имеет отрицательный знак, что свидетельствует об уменьшении напряжения на р-я-переходе при постоянном токе с ростом температуры. Отметим, что ТКН зависит от тока и несколько возрастает с его уменьшением. Для р-и-переходов из кремния ТКН достигает 3 мВ/град.

При уменьшении напряженности магнитная индукция изменяется в соответствии с кривой 3. Любому значению напряженности при ее уменьшении соответствует большее значение магнитной индукции, чем при увеличении Я. Если напряженность уменьшить до нуля, материал окажется намагниченным. Магнитная индукция Вг при Я = О называется индукцией остаточного намагничивания. Чтобы получить В < В,, необходимо изменить направление напряженности в материале, что осуществляется путем изменения направления тока намагничивающей обмотки. При некотором значении / < 0 и Яс < 0 получим В = 0. Напряженность Яс называется коэрцитивной силой.

Этой энергии при напряженности электрического поля ё > 6 МВ/м достаточно для ударного возбуждения атомов полупроводника, т. е. разрыва в них валентных связей и рождения пары "электрон—дырка". Происходит резкое увеличение числа подвижных носителей заряда и, следовательно, удельной проводимости полупроводника. Описанное явление называется лавинным пробоем. Лавинный пробой обратим. Свойства полупроводника восстанавливаются при уменьшении напряженности электрического поля. Этим лавинный пробой отличается от теплового пробоя. Последний наступает за лавинным пробоем при дальнейшем увеличении напряженности электрического поля и вызывает разрушение полупроводника.

Постоянные магниты широко применяются в электромеханических измерительных приборах для создания вращающего момента и момента успокоения. Свойства всех магнитных материалов характеризуются двумя основными величинами ( 3.29): 1) коэрцитивной силой Нс, т. е. напряженностью размагничивающего поля, при которой магнитная индукция В и магнитный поток равны нулю; 2) остаточной индукции Вг материала при уменьшении напряженности намагничивающего поля /,о нуля.

При уменьшении напряженности внешнего магнитного поля (при уменьшении тока в катушке) магнитная индукция уменьшается по кривой /—2—3, которая не совпадает с кривой первоначального намагничивания, и при // = 0 В = ВГ.

Этой энергии при напряженности электрического поля ? > 6 МВ/м достаточно для ударного возбуждения атомов полупроводника, т. е. разрыва в них валентных связей и рождения пары "электрон-дырка". Происходит резкое увеличение числа подвижных носителей заряда и, следовательно, удельной проводимости полупроводника. Описанное явление называется лавинным пробоем. Лавинный пробой обратим. Свойства полупроводника восстанавливаются при уменьшении напряженности электрического поля. Этим лавинный пробой отличается от теплового пробоя. Последний наступает за лавинным пробоем при дальнейшем увеличении напряженности электрического поля и вызывает разрушение полупроводника.

Этой энергии при напряженности электрического ноля ? > 6 МВ/м достаточно для ударного возбуждения атомов полупроводника, т. е. разрыва в них валентных связей и рождения пары "электрон-дырка". Происходит резкое увеличение числа подвижных носителей заряда и, следовательно, удельной проводимости полупроводника. Описанное явление называется лавинным пробоем. Лавинный пробой обратим. Свойства полупроводника восстанавливаются при уменьшении напряженности электрического поля. Этим лавинный пробой отличается от теплового пробоя. Последний наступает за лавинным пробоем при дальнейшем увеличении напряженности электрического поля и вызывает разрушение полупроводника.

2. Лавинный пробой, при котором большие скорости неосновных носителей зарядов в области перехода вызывают ионизацию нейтральных атомов и связанное с ней лавинообразное размножение носителей заряда, приводящее к увеличению обратного тока через переход. Электрический и лавинный пробои не разрушают электронно-дырочный переход, при уменьшении напряженности поля в переходе эти пробои прекращаются.

При уменьшении напряженности магнитного поля до нуля (точка Ь) имеется магнитная индукция Вг, которая называется о с -т а т о ч и о и магнитной индукцией. Только при намагничивании в другом направлении, когда напряженность магнитного поля равна — Нс, магнитная индукция становится равной нулю (точка с). Эта напряженность магнитного поля называется коэрцитивной или задерживающей с и л о и, а явление отставания намагничивания от изменений напряженности магнитного поля — гистерезисом.

поперечная ЭДС. 182. Неверно. Разве ЭДС равна магнитному потоку? 183. Неверно. В этом случае возникает поперечная ЭДС. 184. Вы ошибаетесь. Значение установившейся скорости может быть получено из формулы U — E-}-!%„, где E — Bvl. Тогда Ви/ = — (/— /R,r, откуда v = (U — IR,,)/(BI). Сила сопротивления груза при установившейся скорости G = F, a F = Bll. Следовательно, чем больше G = F, тем больше ток / и меньше скорость и. 185. Правильно. 186. Неверно. Это утверждение справедливо, когда поле однородно, а контур образован ломаными прямыми. 187. Правильно, так как F увеличивается, что вызывает возрастание тока и, следовательно, уменьшение противо-ЭДС ? = Ви/. 188. Неправильно, так как поле внутри трубы отсутствует. 189. Правильно. Напряжение U = E задано, a E—--Bvl. Следовательно, v — U/(Bl). 190. Неправильно, так как косинусы соответствующих углов малы. 191. Неправильно. Никель относится к ферромагнитным материалам. 192. Вы ошибаетесь, так как, видимо, считаете, что напряжение зависит от длины участка. 193. Правильно. 194. Правильно, так как поле вне катушки отсутствует. 195. Правильно, так как магнитное состояние сердечника после насыщения не изменяется. 196. Неправильно. Кривая / соответствует физике явления пере-магничивания. 197. Правильно. 198. Правильно, так как токи 1\ и /2 имеют один знак, а ток /з — другой. 199. Неправильно. Магнитное сопротивление левого стержня больше магнитного сопротивления правого стержня и поэтому <1>2>Ф. 200. Правильно. 201. Неправильно, так как направление, в котором проводник с током пронизывает поверхность, не влияет на полный ток. 202. Неверно. Воспользуйтесь следующей формулой для энергии магнитного поля катушки WL — tyLl/2, где L/ = i>L. 203. Неверно. При данном направлении токов подвижная рамка не может поворачиваться против часовой стрелки. 204. Наоборот. В сердечнике индуцируется ток, который создает магнитный поток, направленный против индуцирующего его увеличивающего магнитного потока катушки. 205. Правильно, так как WL = LI'z/2, но Ll = ty,, а потоко-сцепление в катушке со стальным сердечником больше потоко-сцепления в катушке без сердечника. 206. Неправильно, так как относительная длина проводника в этом случае увеличивается. 207. Неверно, читайте консультацию № 158. 208. Правильно, так как в данном случае площадь, ограниченная петлей гистеризиса, равна нулю. 209. Неправильно. См. консультацию № 161. 210. Неверно. 211. Неверно. Проанализируйте формулу для энергии магнитного поля WL катушки, учтя при этом, что индуктивность зависит от типа сердечника. 212. Неверно. В магнитном поле находится не весь проводник. 213. Правильно, так как в обоих случаях d cos 45°. 216. Неверно. Скорость и можно определить, если известна ЭДС. 217. Неправильно, так как подвижная рамка стремится совместиться с неподвижной. 218. Правильно. Индукция В при уменьшении напряженности поля // не может увеличиваться. 219. Неправильно. 220. Правильно. 221. Правильно. 222. Неправильно. Это зависит от взаимного расположения проводника и поля. 223. Неверно. Двузначная зависимость между В(Н) имеет место в пределах петли гистеризиса. 224. Это невозможно, так как рамка стремится занять вертикальное положение, при котором момент пары сил равен нулю. 225. Неправильно.

Для примера рассмотрим катушку с сердечником, изображенную на 10.2 а. Допустим, что кольцевой сердечник до включения тока не был намагничен (точка 0 на 10.2 б). При увеличении намагничивающего тока, а следовательно, и напряженности поля Я магнитная индукция В достигнет максимального значения ВМакс. Затем при уменьшении напряженности поля будет уменьшаться и магнитная индукция, но по другой кривой (АБ) и при нулевом значении напряженности поля (ток / = 0) она будет иметь значение В0, называемое остаточной индукцией (отрезок ОБ), т. е. сердечник останется намагниченным, так как в нем имеет место остаточный магнетизм.

При уменьшении напряженности магнитного поля до нуля (точка Ь) имеет место магнитная индукция Вг, которая называется оста-глочной магнитной индукцией. Только при намагничивании в другом направлении, когда напряженность магнитного поля равна — Яс, магнитная индукция становится равной нулю (точка с). Эта напряженность магнитного поля называется коэрцитивной или задерживающей силой, а явление отставания намагничивания от изменений напряженности магнитного ноля — гистерезисом.