Вихревого электрического

3.3.2. М4203 амперметры и миллиамперметры. Кл. 2,5 и 4,0. Пределы изм. амперметров; 1; 2; 3; 5; 10; 20; 30; 50; 75; 100; 150; 200; 300; 500; 750; 200-0-750А; 1; 1,5; 2; 4; 6 кА (на 5А и выше включен, с НШ 75 мВ); миллиамперметров: 1; 5; 10; 15; 30; 50; 100; 150; 300; 500; 600 мА. Изготовляют и с двусторонней шкалой. Шкала 26 мм. Рабоч. полож. верт. и гориз. t от —40 до +50 и от —50 до +60° С, влаж. до 98%. Тряско-, вибропрочн. Брызгозащ. 40x40x50 мм. ,0,125 кг. Вид 26.2.5. Габ. 43.4.6.

3.7.5. М59 индикаторы для измерения величин, пропорцион. пост. току. Основная погрешность ±5%. Ток полного отклон. стрелки 6,5мА. t от —60 до +60° С, влаж. до 98%. Вибропрочн. Брызгозащ. 63X63 X 50 мм. 0,2 кг. Вид 26.2.33.

3.8.11. М45М, М45МТ амперметры двух- и однопредельные. Кл. 1,0. Коиечн. значение рабочей части шкалы 75 мВ. Включ. с НШ 75РИ на 0,3-0,75; 1,5-7,5; 15-30; 75; 150А. Шкала 80 мм с зеркальн. отсчетом, t от —30 До +60° С, влаж. до 90% и от —40 до +60" С, влаж. до 95%. Вибропрочн. Брызгозащ. 125x110x55 мм. 0,5 кг. Вид 26.9.1.

5.3.1. В-! вольтметры. Основная погрешность ±2%. Пределы изм.: 0-30 В. Шкала 65 мм. Рабоч. полож. верт. 1 от —60 до +50° С, влаж. до 98%. Тряско-, вибропрочн. Брызгозащ, 47 х 47 х 79 мм. 0,25 кг. Вид 26.4.4 Габ. 43.6.12.

5.8.13. М250, М250Т вольтметры однопредельные. Кл. 0,5. Пределы изм.: 3; 50; 200; 400 В. Шкала 125 мм. Рабоч. полож. гориз. t от +10 до+35° С, влаж. до 90%. Тряско-, вибропрочн. Брызгозащ. (морские). 196X210X86 мм. 2,7 кг. Вид 26.9.11.

5.8.16. М45М вольтметры и милливольтметры одно-, двух-, трех- и четырехпредельные. Кл. 1,0. Пределы изм. вольтметров: 3; 3-15-150; 3-7,5-15-30; 3-15-150-300; 15-150-450; 150-300-450; 150-300-600 В (включ. непосредств.); милливольтметров: 75; 75-0-75; 75-150-750-1500 мВ. Ток полн. откл. 3 мА. t от —30 до +60° С, влаж. до 90%. Вибропрочн. Брызгозащ. 125X110X55 мм. 0,5 кг. Вид 26.9.1.

6.4.7. Д121, Д121Т вольтметры двухпредельные, универсальные. Д121 для 50 Гц; Д121Т для 400-500 Гц. Кл. 0,5. Пределы изм.: 150-250 В. Шкала: верхний ряд 125 мм, нижний 115 мм. t от —40 до +50° С, влаж. до 98% Тряско-, вибропрочн Брызгозащ. 286X215X132 мм. 4,5 кг Вид 26.10.2.

7.2.5. М128, М128Т вольтамперметры 11-предельные. Кл. 0,5. Пределы изм.: 75-150 мВ, 30-75-150-300-450-600 В/5-10-20 А. Ток полн. откл. на пределах 75 и 150 мВ 3,75 мА, на остальных пределах 3 мА. U3 250 мВ. Шкала 125 мм. t от —40 до +60° С, влаж. до 98%. Тряско-, вибропрочн. Брызгозащ. 286X215X132 мм. 5,5 кг. Вид 26.13.7.

9.1.2. Д307 ваттметры однофазные для измер. акт. мощн. в цепях 50 Гц. Кл. 1,5. Пределы изм. от 0,6 кВт до 100 МВт. Включ. поел, цепи с номин. током 5 А непосредств. и через ТТ 1/5А и 1/1 А, парал. цепи напряж. 127, 220 В непосредств. и через ТН 1/100 и U/127 В. cos ф = 1. Потр. поел, цепи 5 В-А, парал. 10 В А. Шкала 120 мм. Рабоч. полож. верт. t от —40 до +50° С, влаж. до 95%. Тряско-, вибропрочн. Брызгозащ. 160Х160Х Х79 мм. 1,2 кг. Вид 27.1.14. Габ. 43.3.10.

1 А. Потр. мощн. поел, цепей 2X2 Вт, парал. цепи 2 Вт. Шкала 190 мм. t от —40 до +50° С, влаж. до 98%. Тряско-, вибропрочн. Брызгозащ. 286X215X132 мм. 4,5 кг. Вид 28.1.7.

12.2.8. Д126, Д12ВТ частотомеры. Кл. 1,5. Ном. напряж. 127-220-380 В. Д12В для 45-ь 55 Гц; Д126/1 для 350-ч-450 Гц или 450 4-550 Гц. Потр. мощн. 6 В-А. Шкала 125 мм, t от —40 до +50° С, влаж. до 98%. Тряско-, вибропрочн. Брызгозащ. 286X215X132 мм. 5,5 кг. Вид 29.2.2.

В индукционных ускорителях ускорение частиц осуществляется с помощью вихревого электрического поля.

Частицы увеличивают свою энергию, двигаясь и нарастающем во времени магнитном поле по круговой орбите постоянного радиуса го. совпадающей с одной из силовых линий. Магнитное поле нарастает от нуля до максимального значения за четверть периода Т'; направление вихревого электрического поля в течение этого промежутка времени не меняется. Поэтому длительность ускорения электронов в бетатроне не превышает Т'/4. За это время электрон успевает сделать огромное (до нескольких миллионов) число оборотов по круговой орбите постоянного радиуса ( 6.2,б). Хотя энергия, приобретаемая им за один оборот, невелика, конечное значение энергии оказывается очень большим.

Если ток в проводах цепи станет изменяться во времени, то физически это приведет к изменению электромагнитного поля около проводов. В этом переменном поле напряжение между точками А н В в каждый момент времени зависит от выбора пути между этими точками. lipii: этом формально можно результирующее электрическое поле рассматривать как наложение двух полей — стационарного (потенциального) электрического поля, так же как при постоянном токе,, связанного с зарядами на поверхности проводов, и индуктированного (так называемого вихревого) электрического поля, вызванного изменяющимся магнитным полем, и соответственно имеем

Если ток в проводах цепи станет изменяться во времени, то физически это приведет к изменению электромагнитного поля около проводов. В этом переменном поле напряжение между точками А и В в каждый момент времени зависит от выбора пути между этими точками. При этом формально можно результирующее электрическое поле рассматривать как наложение двух полей — стационарного (потенциального) электрического поля, так же, как при постоянном токе, связанного с зарядами на поверхности проводов, и индуцированного (так называемого вихревого) электрического поля, вызванного изменяющимся магнитным полем, и соответственно имеем

1. Весьма длинный ферромагнитный цилиндрический проводящий стержень радиусом R - 0,5 см помещен в параллельное его оси однородное магнитное поле. Магнитная индукция в любой точке стержня изменяется по закону В = 0,7 sin 7i-103? (Тл). Определите напряженность вихревого электрического поля на поверхности стержня.

электрическое поле, возникающее при электромагнитной индукции, имеет замкнутые силовые линии, т. е. представляет собой вихревое поле. Такое поле вызывает в проволоке движение электронов по замкнутым траекториям и приводит к возникновению электродвижущей силы; при этом сторонними силами являются силы вихревого электрического поля. Электрическое напряжение по замкнутому контуру в этом поле не равно нулю; его значение между двумя какими-либо точками уже не определяется только положением этих точек, как это было в случае электростатического поля, но зависит еще от формы контура (проводника), соединяющего данные точки (ср. § 148).

Таким образом, углубленное истолкование явления электромагнитной индукции приводит к следующему выводу, выражающему первое основное положение теории Максвелла: всякое изменение магнитного поля вызывает появление вихревого электрического поля.

где Е* — напряженность поля сторонних сил. В данном случае ?* есть напряженность вихревого электрического поля Е. Поэтому,

Трансформатор является хорошим примером технического использования вихревого электрического поля. Именно это поле приводит в движение электроны во вторичной обмотке и является причиной возникновения в ней э. д. с. Отметим, что магнитный поток, создаваемый первичной обмоткой, практически сосредоточен внутри сердечника трансформатора, в то время как вихревое электрическое поле существует как внутри сердечника, так и снаружи. Поэтому э. д. с. во вторичной обмотке возникает и при наличии зазора между сердечником и обмоткой.

Мы знаем, что в случае неподвижных (относительно магнитов и токов) проводников причина электромагнитной индукции заключается в возникновении вихревого электрического поля (§ 145). Спросим себя теперь, чем обусловлено возникновение э. д. с. индукции в проводниках, движущихся в магнитном поле?

Но согласно второму основному положению теории Максвелла (§ 145) изменяющееся магнитное поле вызывает появление вихревого электрического поля. Поэтому в последующий момент времени возникнет электрическое поле Е^ Оно будет направлено так же, как и индукционный ток, который возник бы в замкнутом проводнике под действием возрастающего поля Н ( 496, а).