Выражения вращающего

Полученные выражения справедливы, когда безразмерный параметр Rem <к 1 . Этот случай соответствует малому влиянию поля от вихревых токов в оболочке на основное поле ИН. При значительных ReM поле от вихревых токов заметно искажает полное поле и анализ процессов в ИН существенно усложняется [2.7]. Характеристики ИН улучшаются при использовании непроводящих оболочек, изготавливаемых из пластика со стекловолокном, нитрида бора и т. п. [2.57, 4.21 ].

Рассмотренные выражения справедливы при неизменных параметрах транзистора.

Таким образом, спектр выходного сигнала равен спектру входного, умноженному на амплитудно-фазовую характеристику системы. Эти выражения справедливы для периодических и непериодических сигналов. Для стационарных случайных сигналов имеет место соотношение

Полученные выражения справедливы и при соединении симметричной системы многоугольником, так как независимо от способа соединения

Эти выражения справедливы как для соединения звездой, так и для соединения треугольником.

Приведенные выражения справедливы для одиночного блока. Если ставится задача определить мощность блока, входящего в стойку, то необходимо учесть мощность тепловыделения всех блоков, расположенных в стойке по ходу воздушного потока до рассматриваемого блока. Расчетная мощность такого блока

Все приведенные выше выражения справедливы для токов и напряжений при несимметричных режимах работы трехфазных электроустановок.

Приведенные выражения справедливы при соблюдении низкого уровня инжекции в базе р+-п диода, т. е. когда Apm
Приведенные в данном параграфе выражения справедливы при низком уровне инжекции электронов в базе, когда пр -C/Jpo. Так же как и для р-п перехода (см. § 1.3.4), можно оценить граничную плотность тока, при которой осуществляется переход от низкого к высокому уровню инжекции:

Заметим, что те же выражения справедливы и в случае не трех, а большего числа компонент входного сигнала, как это непосредственно вытекает из формул.

В этих выражениях: /ь /2, /3 и ?/1,з, ?/2.з, ?/2,1. ?/3.1, ?/1.2, ?/3,2— действующие значения соответственно линейных токов и линейных напряжений: /ф и ?/ф — действующие значения фазных токов и напряжений (дополнительные индексы 1, 2, 3 означают принадлежность токов и напряжений к соответствующим фазам); ф — всюду углы сдвига между соответствующими фазными напряжениями и токами, а а, р, у, р, А,, 6 — углы сдвига между соответствующими линейными напряжениями и токами. Приведенные выражения справедливы как при соединении нагрузки звездой, так и треугольником.

Возьмем первую производную от выражения вращающего момента (14.28) но скольжению и приравняем ее нулю:

Возьмем первую производную от выражения вращающего момента (14.28) по скольжению и приравняем ее нулю:

Возьмем первую производную от выражения вращающего момента (14.28) по скольжению и приравняем се нулю:

Выражение (8.2) носит название обобщенного выражения вращающего момента и справедливо для приборов всех систем, в которых используются силы электромагнитного поля. Для магнитоэлектрических приборов

Общие выражения вращающего момента (5.15) и (5.16), полученные для электродинамического механизма, остаются в основном справедливыми и для ферроди-намического механизма. Однако так как в воздушном зазоре, где перемещается подвижная катушка, магнитное поле равномерное и радиальное, то dMiz/da — const. Кроме того, в связи с тем что вращающий момент создается в результате взаимодействия индукции В\ в зазоре магнитопровода и тока в подвижной катушке /2, то в (5.16)

Коэффициент, объединяющий постоянные величины выражения вращающего момента УИ„р и характеризующий конструктивные и электрические параметры,

Рассмотрим первый простейший способ определения электромагнитных моментов согласно схеме, показанной на 14.12,а. Для синхронной машины 1, связанной с шинами U, 14.12. К выводу упрощенного схема замещения имеет вид, показанный на выражения вращающего момента 14.12,6, где согласно методу наложения при постоянном скольжении:

Жесткость механической характеристики АД при симметричном питании рассмотрим с помощью выражения вращающего момента, полученного при использовании схемы замещения 4.7:

2-2. ВЫВОД ВЫРАЖЕНИЯ ВРАЩАЮЩЕГО МОМЕНТА

4-2. ВЫВОД ВЫРАЖЕНИЯ ВРАЩАЮЩЕГО МОМЕНТА И УРАВНЕНИЯ ШКАЛЫ

Б-2. ВЫВОД ВЫРАЖЕНИЯ ВРАЩАЮЩЕГО МОМЕНТА И УРАВНЕНИЯ ШКАЛЫ