Вследствие рассеяния

При повышенных частотах диполи не успевают ориентироваться вдоль направления поля и поляризация будет неполной. Кроме того, работа диэлектрика в переменных электрических полях, сопровождаемых периодической поляризацией, из-за сил «вязкого трения» сопровождается потерями — преобразованием части энергии внешнего источника в тепло, рассеиваемое в объеме диэлектрика. Удельная мощность потерь в единице объема определяется как РП!С — А/Е„, .где / — частота, Ет — амплитуда напряженности поля; k — параметр, характеризующий диэлектрик. Мощность потерь в диэлектрике принято характеризовать «тангенсом угла потерь» tgS. Потери в диэлектрике возникают также в результате движения свободных зарядов, имеющихся в реальном диэлектрике, т. е. вследствие протекания через диэлектрик тока утечки, который при невысоких температурах обычно незначителен. Ток утечки является током проводимости диэлектрика и протекает как при постоянном, так и при переменном напряжении. Поскольку плотность тока проводимости /л — а?,„ sin ш, где а — удельная проводимость диэлектрика, а плотность тока смещения JD = — dD/dt — ?.a(uEmcos(ot, то соотношение амплитуд плотностей токов будет /п//0--0/8а(о. Так, для твердого диэлектрика с параметрами: о = 10" 12 1/Ом-м; е,= 5,5; еа~48,7 • 10 ~"12 Ф/м при г.о = 2т1-50 1/с имеем ,7n/JD = 6,6 • 10~3.

Рассмотрение колебательного процесса в схеме начнем с момента времени t = О ( 9.7, б), когда лампа Л2 открыта, а лампа Л1 заперта большим отрицательным напряжением сеточного смещения мс1, появившемся на резисторе R^ вследствие протекания через него разрядного тока конденсатора Ср2. Тогда напряжение на аноде лампы Л(1 будет близко по величине к э. д. с. источника питания Ея, так как ток, протекающий через резистор Ral, равен току г'С1 заряда конденсатора

Защитное заземление в комплексе с другими видами защиты предотвращают поражения электрическим током, возникновение пожара и взрыва от электрических искр и дуг, возникающих вследствие протекания токов утечки через плохой контакт заземляющей цепи. Надежный электрический контакт между заземляющим проводником и корпусом обеспечивается плотностью затяжки, отсутствием коррозии и окалины на деталях заземляющих зажимов. Последние изготовляют из латуни или стали и защищают антикоррозийным металлическим покрытием с хорошими электропроводными свойствами. Электрооборудование в пластмассовых оболочках заземляют только с помощью внутреннего заземления, посредством отдельной жилы. Состояние этих заземлителей определяют при вскрытии вводных устройств.

Абсолютную влажность газов измеряют также электрометрическими подогревными датчиками, которые представляют собой чехол из стеклоткани, пропитанный водным раствором хлористого лития (LiCl), надетый на чувствительный элемент термопреобразователя. Поверх чехла намотаны две неприкасающиеся между собой проволочки, к которым прикладывается небольшое напряжение переменного тока. Вследствие протекания тока через проводящий слой раствора LiCl последний нагревается и гигроскопический слой высыхает. При этом протекание тока прекращается и слой охлаждается до тех пор, пока вновь не станет поглощать влагу из анализируемого газа.

Предположим, что обмотки генератора соединены треугольником. Сумма первых гармоник фазных э. д. с. в контуре треугольника равна нулю. Это имеет место также для всех высших гармоник, порядок которых не кратен трем. Гармоники же, порядок которых кратен трем, совпадают по фазе во всех фазных обмотках, и их сумма не равна нулю. Эта суммарная э. д. с. вызывает в контуре треугольника ток даже при отсутствии нагрузки генератора. Падения напряжения в обмотках вследствие протекания этого тока компенсируют вызывающие ток э. д. с. Поэтому напряжения на зажимах обмотки не содержат гармоник, порядок которых кратен трем.

Абсолютную влажность газов измеряют также электрометрическими подогревными датчиками, которые представляют собой чехол из стеклоткани, пропитанный водным раствором хлористого лития (LiCl), надетый на чувствительный элемент термопреобразователя. Поверх чехла намотаны две неприкасающиеся между собой проволочки, к которым прикладывается небольшое напряжение переменного тока. Вследствие протекания тока через проводящий слой раствора LiCl последний нагревается и гигроскопический слой высыхает. При этом протекание тока прекращается и слой охлаждается до тех пор, пока вновь не станет поглощать влагу из анализируемого газа.

ленную запасом энергии в магнитном поле индуктивной катушки вследствие протекания через нее тока i(0) непосредственно до коммутации. Слагаемое ыс(0)/р представляет собой внутреннюю ЭДС, обусловленную запасом энергии в электрическом поле конденсатора вследствие наличия напряжения на нем ис(0) непосредственно до коммутации.

Для электронных фотоэлементов с сурьмяно-цезиевым катодом без металлической подложки вольт-амперная и световая характеристики имеют несколько иной вид ( 6-3, в и г). Прямая пропорциональность между фототоком и световым потоком не сохраняется здесь во всем интервале изменения Ф. Это объясняется полупроводниковой структурой катода. При освещении катода вследствие протекания тока вдоль его поверхности по направлению к выводу потенциал точек катода по мере удаления от вывода

Обратный ток реального перехода больше тока, определяемого формулой (2.21), вследствие протекания тока генерации и уменьшения потенциального барьера ф^п в сильном электрическом поле (эффект Шотки). Для оценки тока генерации следует использовать формулы (2.18), (2.6), заменяя в последней фо на фмпо. Понижение потенциального барьера ф^п можно оценить по формуле бф^,п =

Слагаемое Ы(6) представляет собой внутреннюю э. д. с., обусловленную запасом энергии в магнитном поле индуктивности L вследствие протекания через нее тока i (0) непосредственно до коммутации.

Для электронных фотоэлементов с сурьмяно-цезиевым катодом без металлической подложки вольт-амперная и световая характеристики имеют несколько иной вид ( 6-3, в и г). Прямая пропорциональность между фототоком и световым потоком не сохраняется здесь во всем интервале изменения Ф. Это объясняется полупроводниковой структурой катода. При освещении катода вследствие протекания тока вдоль его поверхности по направлению к выводу потенциал точек катода по мере удаления от вывода

Вследствие рассеяния выл охлаждением тока до 1 А. приборостроен ( 10.12,6) душным или 10 кВт при зна напряжения до Импульсные ния импульсов Стабилитрон ны для стабил неразрушающе хода при опре ( 10.13, а]

где z — координата в направлении падающего_ пучка ионов; х — координата вдоль поверхности мишени; AR± — дисперсия пробега вследствие рассеяния ионов по оси; а - полуширина окна в маске.

ды или за несколько секунд. Действительно, при и = 0 г Ф О процесс в цепи может существовать только за счет запасов энергии в полях цепи и будет затухать вследствие рассеяния энергии на участке с сопротивлением г.

ченность внутри образца не будет однородной: вследствие рассеяния поток индукции у краев образца будет меньше, чем в центральной части. Кроме того, вследствие нелинейной зависимости намагниченности от напряженности поля свободного тока распределение потока внутри ферромагнитного тела будет изменяться с изменением напряженности поля.

В действительности ширина линии при экспонировании перемещающимся электронным пучком больше расчетной вследствие рассеяния электронов в фоторезисте и отражения их от подложки. Исследованиями установлено, что ширина линии возрастает по сравнению с расчетной на величину, примерно равную толщине фоторезиста. Как и в случае фотолитографии, минимальная толщина резиста ограничена дефектами пленки резиста и стойкостью ее к травителям.

В действительности ширина линии при экспонировании перемещающимся электронным пучком больше расчетной вследствие рассеяния электронов в фоторезисте и отражения их от подложки. Исследованиями установлено, что ширина линии возрастает по сравнению с расчетной на величину, примерно равную толщине фоторезиста. Как и в случае фотолитографии, минимальная толщина резиста ограничена дефектами пленки резиста и стойкостью ее к травителям.

подразделяется на части. Однако наличие в обмотках большого количества параллельно включенных контуров с электрической и магнитной связью значительно усложняет анализ и расчет процессов в них. Уже в режиме холостого хода трансформатора в таких обмотках появляются уравнительные токи из-за различия в потоко-сцеплениях отдельных катушек с основным магнитным потоком. Вследствие рассеяния часть магнитного потока замыкается по воздуху, не достигая ярма, что уменьшает потокосцепление крайних катушек, вызывая уравнительные токи, достигающие в режимах работы с наибольшими индукциями 15—2Q% от номинального значения.

Рассмотренный простейший переходный процесс индуктивной цепи переменного тока в своей основе характерен и для более сложных случаев. При всех нарушениях режима цепи и наступлении в связи с этим переходного процесса возникает свободный апериодический ток, затухающий вследствие рассеяния энергии в актив-

Выясним физический смысл т. Предположим, что после того как скорость дрейфа достигла стационарного значения vn, поле IS выключено. Вследствие рассеяния электронов на дефектах решетки эта скорость начнет уменьшаться и электронный газ будет переходить в равновесное состояние. Такие процессы установления равновесия в системе, ранее выведенной из этого состояния, называются, как мы знаем, релаксацией. Полагая в (7,3) S = О, получаем уравнение, описывающее переход электронного газа в равновесное состояние — процесс его релаксации:

Так как вследствие рассеяния электронов на дефектах решетки .их движение становится беспорядочным, энергия переходит в энергию беспорядочного теплового движения, вызывая повышение тем-лературы электронного газа — его разогрев. Электроны, движущиеся в решетке, все время обмениваются энергией с атомами решетки. Этот обмен происходит путем поглощения и испускания квантов энергии колебаний решетки — фононов. В состоянии теплового .равновесия, когда температуры электронного газа и решетки одинаковы, устанавливается равновесие между процессами испускания

Общее решение i(t) этого уравнения, как всякого линейного дифференциального уравнения, складывается из частного решения f(t), определяемого видом функции u(t), и полного интеграла i"(t) однородного дифференциального уравнения, получаемого, если принять u(t) = О, Как будет показано в гл. 9, после включения цепи под действие напряжения u(t) составляющая тока i"(t) быстро затухает, умень- 4.10 шаясь до нуля практически за доли секунды или за несколько секунд. Действительно, при и = 0, гф 0 процесс в цепи может существовать только за счет запасов энергии в полях цепи и будет затухать вследствие рассеяния энергии на участке с сопротивлением г.