Тангенциальных составляющих напряженности

и тангенциальных составляющих напряженности магнитного поля

и тангенциальных составляющих напряженности магнитного поля

На границе раздела выполняется условие непрерывности тангенциальных составляющих электрического и магнитного полей. В результате

17.3. Определение граничных уело- Условие (17.25) свидетельствует о равен-вий (MI > а а) стве тангенциальных составляющих напря-женностей магнитного поля на границе раздела двух сред. Предположим, что ad и be — образующие цилиндра, тогда при стремлении ad и be к нулю с учетом (17.34) получим (В4 cos «! — В2 cos a2)As = 0, или

При решении задач соотношения, связывающие значения векторов поля по обе стороны поверхности раздела сред, согласно (17.35) и (17.36), выражаются через соответствующие производные функций потока, скалярного или векторного потенциалов магнитного поля. Например, при совпадении линии раздела сред с осью х равенство тангенциальных составляющих напряженности магнитного поля областей 1 и 2 выразим одним из трех уравнений:

Под действием радиальной составляющей электродинамического усилия проводник прижимается к дну паза. На Fy влияет искривление силовых линий магнитного поля. Искривление силовых линий магнитного поля в пазу приводит к появлению тангенциальных составляющих Fx электродинамического усилия, сжимающих проводник с током на оси симметрии паза. Из-за симметрии магнитного поля относительно оси паза тангенциальные составляющие электродинамического усилия уравновешивают друг друга, поэтому при симметричном расположении проводника результирующая составляющая электродинамического усилия

Коэффициенты С(К), D^X), О2(Я,), Е(К) определим из условия равенства нормальных и тангенциальных составляющих индукции на границах сред, т. е. в плоскостях х = 0 и х = d. Если х = О,

Большой эффект дает постановка так называемых импедансных условий на поверхности проводящих тел. Сопротивление единичного квадрата тел,, равное отношению тангенциальных составляющих Ё и Н (см. также § 1-1):

Возбуждаемая ПАВ распространяется вдоль преобразователя. Так как расстояния между соседними зазорами равны Хак/2, то через время Хак/2иак = = Т/2, где Т — период колебаний, положительная фаза ПАВ будет под четными зазорами, а отрицательная — под нечетными. Но за это время и фаза входного сигнала, а значит, и направления тангенциальных составляющих векторов напряженности электрического поля в зазорах изменяются на противоположные. Теперь в четных зазорах будет электрическое поле, возбуждающее ПАВ с положительной фазой. В результате волна усиливается по мере прохождения под преобразователем. Если условие акустического синхронизма не выполняется, то волна будет затухать.

верхностная плотность тока /s должна учитываться при расчете по" ля в граничном условии для тангенциальных составляющих эквивалентной напряженности поля:

где ца, \аь — магнитные проницаемости в средах а и Ь; В?, — Bin — Bin, Щ = HI* = Hit — квадраты нормальных составляющих индукции и тангенциальных составляющих напряженности в средах а и Ь на поверхности Sp; пь — внешняя (по отношению к среде а) нормаль, направленная в сторону среды fojno

и тангенциальных составляющих напряженности магнитного поля

и тангенциальных составляющих напряженности магнитного поля

При решении задач соотношения, связывающие значения векторов поля по обе стороны поверхности раздела сред, согласно (17.35) и (17.36), выражаются через соответствующие производные функций потока, скалярного или векторного потенциалов магнитного поля. Например, при совпадении линии раздела сред с осью х равенство тангенциальных составляющих напряженности магнитного поля областей 1 и 2 выразим одним из трех уравнений:

где ца, \аь — магнитные проницаемости в средах а и Ь; В?, — Bin — Bin, Щ = HI* = Hit — квадраты нормальных составляющих индукции и тангенциальных составляющих напряженности в средах а и Ь на поверхности Sp; пь — внешняя (по отношению к среде а) нормаль, направленная в сторону среды fojno

Исходя из того, что в области 3 при х ~ <х, у = 0, г = ооиЭ =0 поле становится равномерным, т. е. Нзх = Н3г = Н0 — В0/(ц,0 ^зг), заключаем, что с3 = Н0. Так как при г = 0 в области / потенциал Фх должен быть конечным, имеем dj = 0. Исходя из граничных условий для нормальных составляющих индукции и тангенциальных составляющих напряженности на поверхности г = b (Blr = 52г, #ie = #2в) и на поверхности г = а (Вгг =-

В большинстве случаев испытуемый образец представляет собой одиночный параллелепипед или цилиндр. Тогда напряженность поля (исходя из равенства тангенциальных составляющих напряженности у поверхности внутри образца и вне его) измеряют снаружи у его поверхности. Это измерение осуществляется любым методом определения индукции или напряженности, который позволяет поместить измеритель непосредственно у поверхности образца.

Постоянные Q1 и Q2 определятся из граничных условий на поверхности сферы. На этой поверхности плотность тока равна разности тангенциальных составляющих напряженности поля, а также равны одна другой нормальные составляющие вектора индукции.

Из условия равенства тангенциальных составляющих напряженности поля на границе раздела следует, что Е\ + Е}1 — Е{П или

Нетрудно убедиться в том, что условие непрерывности потенциала эквивалентно условию равенства тангенциальных составляющих напряженности поля на границе раздела при rs=a. Действительно*,

Основное преимущество этой конструкции состоит в том, что электрическое поле в изоляции кабеля радиальное. Отсутствие тангенциальных составляющих напряженности электрического поля позволяет повысить максимальные напряженности поля у жил до 3—3,5 кв/мм (действующее значение) и применять эти кабели на напряжения 20 и 35 кв.

Потенциальный характер сравниваемых полей, выражающийся, в частности, в идентичной форме уравнений (28.12) и (28.20), позволяет сделать вывод, что и на границе двух проводников должно соблюдаться равенство тангенциальных составляющих напряженности поля: