Соответствует равенству

Объемные заряды примесных ионов образуют внутреннее электрическое поле, напряженность которого имеет максимум на границе раздела вследствие изменения знака и величины этих зарядов ( 1.2,6) . Электрическое поле не только ограничивает диффузию основных носителей заряда, но и способствует перемещению неосновных носителей. Через переход ( 1.2, г) электроны из области п в область р уходят за счет диффузии, в обратном направлении электроны перемещаются электрическим полем за счет дрейфа. В свою очередь можно считать, что дырки диффундируют из слоя р в слой п, а также дрейфуют во встречном направлении. При отсутствии внешних источников питания нулевому значению тока в переходе соответствует равенство этих встречных потоков.

На практике достаточно широкое распространение имеют также понижающие трансформаторы 3,15 — 10,5/0,4 — 0,23 кВ с четырехпроводной системой с глухозаземлен-ной нейтралью со стороны 0,4 — 0,23 кВ. На 1.44 дано выполнение такого соединения в предположении, что коэффициент трансформации равен 1, чему соответствует равенство витков обеих обмоток. В случае К^ (на землю или

Если раскрыть уравнение (4.109), то можно увидеть, что оно состоит из двух членов. Первый член со знаком минус пропорционален квадрату первичного напряжения,, он представляет собой выражение отстающей реактивной мощности обычной асинхронной машины, не возбуждг^е-мой со стороны ротора; второй член со знаком плюб— опережающая реактивная мощность, поставляемая со стороны ротора и зависящая от вторичного напряжения и его фазы, регулируя которую можно влиять на реактивную мощность, потребляемую со стороны статора, а следовательно, и на коэффициент мощности МДП. В частности, возможна полная компенсация реактивной мощности первичной цепи (cos q>j = 1), когда машина возбуждае?©я..-только со стороны ротора. Очевидно, что этому условию соответствует равенство первого и второго членов выражения (4.109). Однако не при любом значении вторичного» напряжения cos фх = 1. Расчеты показывают, что в практически используемом диапазоне регулирования угловой скорости при изменении момента нагрузки от номинального в двигательном режиме до номинального в генераторном МДП может работать с cos фх = 1. Если cos ц>1 — 1 при номинальном моменте, то при меньших нагрузках cos ^ окажется опережающим.

Здесь GBH проводимость, вносимая в колебательный контур за счет действия внешней ОС. Стационарному режиму соответствует равенство Сви = —G. Условие возникновения колебаний удовлетво-

Из последнего равенства следует, что /3 = — /. Наконец, четвертый поворот возвращает вектор в исходное положение, и этому соответствует равенство /4=

Случаю размыкания какой-либо фазы или нейтрального провода соответствует равенство нулю проводимости данной фазы или нейтрального провода.

Поэтому условию резонанса (х = 0) соответствует равенство

Случаю размыкания какой-либо фазы или нейтрального провода соответствует равенство нулю проводимости данной фазы или нейтрального провода.

напряжения зажигания в коротко-промежуточных приборах С/з.мин) когда прибор заполнен чистым инертным газом, так как за короткое время развития разряда мета-стабили, необходимые для ступенчатой ионизации, не успевают возникнуть в достаточно заметной концентрации. В чистых инертных газах, в которых имеет место ступенчатая ионизация, напряжению горения разряда ?/г соответствует равенство (2-8), а напряжению зажигания — (2-7). Численно f/з.мин и UF в коротко-промежуточных приборах (при пренебрежении незначительной разностью в первом слагаемом между С/д и С/в) отличаются лишь значениями удельного напряжения ионизации UNMKII и U%mn, значения которых приведены в табл. 2-1. В неявном виде на разницу в значениях С/3.миа и Ur могут влиять также неодинаковые значения коэффициента электронно-ионной эмиссии YI соответствующие разным значениям оптимальной напряженности поля (Е/ри)01П и (Е/р0)$т. В режиме зажигания напряженность поля (Е/р0)ОП'г соответствует почти линейному распределению потенциалов в междуэлектродном промежутке (прямая 1 на 2-19, а). В режиме горения разряда напряженность поля (Е/р0) * соответствует начальному наклонному участку кривой потенциалов в катодной части горящего разряда (кривая 2 на том же рисунке). Обозначая коэффициент ионно-электронной эмиссии при зажигании разряда через у *, можно U3MKH в чистых инертных газах вычислить, исходя из равенства

При переходе в вынужденный режим эмиссии ионному току соответствует равенство [Л. 59]

Резонансу в реальном параллельном контуре соответствует равенство емкостного тока и реактивной составляющей индуктивного тока. При этом ток в общей цепи имеет минимальную амплитуду и совпадает по фазе с напряжением генератора. Соответственно сопротивление параллельного контура при резонансе имеет максимальное значение и носит активный характер.

Допустим вначале, что момент первичного двигателя преодолевает лишь момент трения, а ток возбуждения соответствует равенству

где с—теплоемкость единичной массы, dt и dT—приращения времени и температуры. Очевидно, что (2.233) соответствует равенству выделенной и поглощенной энергии. Будем приближенно считать, что р и с — линейные функции температуры:

янная составляющая в после- S) довательности импульсов на выходе сумматора ( 4.185) г) практически равна нулю. Такое состояние соответствует равенству частот линейных сигналов я и сигналов от генератора.

Измерительная система состоит из трех катушек, одна из которых закреплена неподвижно /, а две другие 2, 3 находятся на одной оси с указателем 4. Механические моменты, возникающие в результате взаимодействия подвижных катушек с неподвижной, направлены противоположно. Угол поворота подвижных катушек соответствует равенству моментов и является функцией отношения составляющих токов в подвижных катушках, совпадающих по фазе с током неподвижной катушки

что соответствует равенству (6.10). Очевидно, что условие интегрирования будет выполнено при R > 1/шС (RC > 1/со) для синусоидального сигнала и при RC 3> /„.„* для импульсного сигнала

Установившийся режим при действии постоянных сигналов и0 = U = 3 и /о = / = 1 соответствует равенству производных нулю, что означает короткое замыкание индуктивности и разрыв емкости. Для установившегося значения тока в контуре / имеем i1y=\. Полный контурный ток

Частоту исследуемого синусоидального сигнала можно определить также методом сравнения с известной (эталонной) частотой по фигурам Лиссажу. В этом случае через «Вход синхр.» усилителя горизонтального отклонения (при нажатой кнопке «Вход X») подается синусоидальное напряжение от генератора стандартных сигналов, а на «Вход Y» — исследуемый синусоидальный сигнал. Соответствующей кнопкой(- I) коммутатора вида синхронизации включается синхронизация внешним сигналом. Изменением положения переключателя «Время/деле» установить удобное для наблюдений изображение фигуры Лиссажу на экране ЭЛТ. Плавно изменяя частоту генератора стандартных сигналов, добиваются вращающейся простейшей фигуры Лиссажу (эллипса) на экране ЭЛТ. Стабилизация этой фигуры на экране соответствует равенству частот /j = ft исследуемого и эталонного сигналов. При кратном соотношении частот на экране возникает более сложная фигура Лиссажу, исходя из которой частоту исследуемого сигнала определяют по формуле

Следует отметить, что если сопротивление в цепи базы мало, то обратный ток базы ограничивается импульсным трансформатором. При этом обратный ток базы выводит рабочую точку трансформатора на восходящую ветвь крутого участка петли гистерезиса, что соответствует равенству

1. Пусть цепь (г, С) замыкается накоротко, что соответствует равенству нулю напряжения и ( 9-9). Для установившегося напряжения и'с на зажимах конденсатора им<:ем и'с = 0 и, следовательно,

В этом случае для интервала 0T следует считать, что в момент t=T к напряжению и(Т) добавляется еще одна конечная ступень — и (Т), а в дальнейшем никаких новых ступеней du уже не появляется. Сказанное равносильно тому, что при t>T в системе действуют постоянные напряжения и(Т) и — и(Т). Сумма этих двух слагаемых и соответствует равенству нулю общего напряжения и,

Если электромагнитный момент М достаточно велик, то ротор приходит во вращение и его установившаяся частота вращения П2 соответствует равенству электромагнитного момента тормозному, создаваемому приводимым во вращение механизмом и внутренними силами трения. Такой режим работы асинхронной машины является двигательным.