Собственного излучения

Как правило, ТТНП устанавливаются в распределительном устройстве, если учет собственного емкостного тока кабельной линии (от места установки трансформаторов тока до линейных выводов электродвигателя) в токе срабатывания защиты [см. (2.317)] не приводит к необходимости введения выдержки времени. Сопротивление соединительных проводов между ТТНП и реле защиты не должно превышать 1 Ом. При использовании реле типа РТЗ-51 с ТТНП типа ТНП-7 во вторичную цепь трансформатора тока включается резистор типа ПЭВ-50, 50 Ом.

Ток срабатывания защиты с реле типа РТЗ-51 определяется из условия ее надежной отстройки от броска собственного емкостного тока, проходящего в месте установки защиты при внешнем перемещающемся замыкании на землю:

сок собственного емкостного тока (кб = 2,5); 1С — собственный емкостный ток присоединения самого электродвигателя 1Сд и линии, соединяющей его с распределительным устройством и входящей в зону действия защиты 1СЛ:

где /со — значение собственного емкостного тока 1 км кабеля; / — длина линии, км; m — число кабелей в линии.

Расчетные уставки защиты. 1. Первичный ток срабатывания защиты, выполненной на реле типа РТЗ-51, выбирается из условия несрабатывания защиты от броска собственного емкостного тока линии при внешнем («за спиной») перемежающемся за-

где к0ТС — 1,1 -т-1,2 — коэффициент отстройки; &б = 2 -г- 2,5 — коэффициент, учитывающий бросок собственного емкостного тока; /<- — собственный емкостный ток линии, включая емкостный ток сети, получающей питание по защищаемой линии.

землю; 1С — значение собственного емкостного тока поврежденного присоединения; /; — значение тока, на которое настроен дугогасящий реактор, в сети с изолированной нейтралью /; = 0. Значение кч должно быть не менее 1,25 для кабельных и не менее 1,5 для воздушных линий.

току замыкания на землю сети (Ici) без учета компенсации его дугогасящим реактором. Обозначенные в табл. 2.247 значения /уст = 25; 50; 100; 250 А указывают, какому /СЕ они соответствуют. Проверка отстройки от собственного емкостного тока производится по выражению к0ТС = /с>35о/'с> гДе /сз5о ~ первичный ток срабатывания защиты при частоте 50 Гц, который определяется по табл. 2.247 для выбранного значения /уст. Значение коэффициента отстройки fcOTC должно быть в диапазоне от 2 до 3. Если kmc < 2 или котс > 3, чувствительность устройства должна быть изменена путем выбора уставки 1уст по току 10 7С. Так же поступают в случае, когда 1С > 0,1/сг.

На электродвигателях, не имеющих дифференциальной защиты, в целях упро-щения и удешевления допускается установка трансформаторов тока нулевой последовательности в РУ, если из-за этого не увеличивается йремя срабатывания защиты от однофазных замыканий на землю (за счет емкостного тока кабеля). Защита от однофазных замыканий на землю выполняется без выдержки Времени, если ее удается отстроить по току от броска собственного емкостного тока электродвигателя при внешнем к. з.

Значение собственного емкостного тока сообщается заводом — изготовителем электродвигателя или рассчитывается по формуле

В таблице указана достигаемая чувствительность защиты, т. е. первичный ток срабатывания защиты при сдвиге фаз между токами намагничивания и подмагничи-вания 90°. При сдвиге фаз, равном 0°, ток срабатывания может уменьшиться на 20— 30%. Указанные в таблице выдержки времени предусмотрены для предотвращения срабатывания защиты от бросков собственного емкостного тока. При небольшой емкости двигателя выдержка времени не требуется.

отрицательных температур, обусловленных влиянием окружающей среды, объекта установки и тепловыделения самого В наземных условиях температура окружающей среды может меняться от —88 °С (станция Мирный в Антарктиде) до +90 °С (нагрев темных поверхностей в странах с жарким и сухим климатом). Диапазон изменения температуры в атмосфере на высотах до 80 км ( 3.2) может достигать + 100°С. Для космоса этот диапазон еще шире: от -150 до +300 °С, что является результатом прямого и отраженного от Земли излучения Солнца, собственного излучения Земли, космического излучения, экранирования от излучения планет и частей объекта установки

Найдем QJ и Q2. Количество энергии, излучаемое первой поверхностью, составляется из собственного излучения, определяемого по закону Стефана — Больцмана, и отраженной энергии, полученной от второго тела. Отсюда

Количество энергии, излучаемое первой поверхностью, составляется из собственного излучения, определяемого по формуле Стефана — Больцмана, и энергии, которая отражается в результате падения излучения от второй поверхности. Эта отраженная энергии вычисляется так: поверхность F
На основании зависимостей (7.25), (7.26) и (7.27) последнее выражение можно записать так: A-{~R + D=l. Сумма собственного излучения Р тела и отраженного с его поверхности называется эффективным излучением: P:.^==P + RPnan- Результирующее излучение представляет собой разность между лучистым потоком, который данное тело посылает в окружающее пространство, и лучистым потоком, который данное тело получает, т. е. /Зрем=/3эф — /'пал

В общем случае плотность собственного излучения для серых тел подчиняется закону Стефана Больцмана

Спектр люминесцентного излучения определяется характером преобладающих излучательных переходов. Межзонным переходам соответствует спектр собственного излучения, максимум которого соответствует частоте v >= &E3/h. Наиболее вероятны излучатель-ные переходы с участием локальных энергетических уровней примесей или дефектов решетки. Такие переходы могут происходить, например, в результате рекомбинации электрона, захваченного на примесный уровень вблизи дна зоны проводимости, с дыркой в валентной зоне, или в результате рекомбинации дырки, находящейся на локальном уровне вблизи потолка валентной зоны, с электроном из зоны проводимости.

Максимумы спектров излучения при переходах с участием локальных уровней сдвинуты относительно максимума собственного излучения в длинноволновую область.

Спектр люминесцентного излучения определяется характером преобладающих излучательных переходов. Межзонным переходам соответствует спектр собственного излучения, максимум которого соответствует частоте v >= &E3/h. Наиболее вероятны излучатель-ные переходы с участием локальных энергетических уровней примесей или дефектов решетки. Такие переходы могут происходить, например, в результате рекомбинации электрона, захваченного на примесный уровень вблизи дна зоны проводимости, с дыркой в валентной зоне, или в результате рекомбинации дырки, находящейся на локальном уровне вблизи потолка валентной зоны, с электроном из зоны проводимости.

Максимумы спектров излучения при переходах с участием локальных уровней сдвинуты относительно максимума собственного излучения в длинноволновую область.

Просуммировав излучение по всему диапазону волн, можно получить выражение для плотности потока собственного излучения абсолютно черного тела при данной

Вначале рассмотрим теплообмен между двумя единичными (цо 1 м2) поверхностями, обращенными друг к другу с небольшим зазором ( 3.12), причем 7^ > Тг. В этой системе Е{ — энергия собственного излучения первого тела на второе, Ег — второго на первое. После попадания энергии Е1 на второе тело часть ее Е^ поглощается вторым телом, часть Е{ — ЕгА2 = Е{ (1 — А2) отражается снова на первое тело, где доля Е1(\ — А2)А1 отраженного излучения поглощается, а доля Е1(\—А2)(1 — А1) отражается на второе тело, и так до бесконечности.