Следующее уравнение

При сравнительно небольших температурах, с которыми работают токоведущие части многих элементов электрических цепей (провода электрических сетей, обмотки электрических машин, аппаратов и др.), можно считать, что количество отдаваемой теплоты пропорционально разности температур токоведущей части и окружающей среды. В этом случае на основании уравнения теплового равновесия можно получить следующее выражение для установившейся температуры токоведущей части:

(Разность моментов двигателя и статического сопротивления часто называют избыточным моментом). Последнюю зависимость разбивают на ряд интервалов, для которых можно принять (М№ — Мс) л? const). В этом случае для каждого участка справедливо следующее выражение:

Из диаграммы токов ( 13.2, б) можно, перейдя к диаграмме мощностей ( 13.2, в), получить следующее выражение для расчета необходимой мощности компенсирующего устройства:

это и доказывает стабилизирующие свойства оптимальных СМК. Оценим общий выигрыш в стабильности Р"п. Из (15.34) путем несложных преобразований получаем следующее выражение:

По графикам зависимостей момента двигателя и момента статического сопротивления от <о Мдв=/(о>) и Мст=/(<о) строят график зависимости Мдв—Мот=/(<о). Разность моментов двигателя и статического сопротивления часто называют избыточным моментом. Последнюю зависимость разбивают на ряд участков, для которых можно принять Мдв—Мст«const. В этом случае для каждого участка справедливо следующее выражение:

Магнитная проводимость воздушного зазора под полюсным наконечником изменяется обратно пропорционально величине зазора. Тогда для индукции под полюсом получается следующее выражение:

Интегрируем по степени т и получаем следующее выражение для расчета амплитуды первой гармонической составляющей под полюсом:

получаем следующее выражение, устанавливающее связь между параметрами на плоскостях z и !;:

Для константы магнитострикции К, = (Д///)» намагниченного до насыщения криаталла кубической симметрии было получено следующее выражение:

Полагая равномерными спектральные плотности шумов, согласно [9] можно получить следующее выражение:

получаем следующее выражение переда гочжш функции фильтра по напряжению:

После замены несинусоидального тока идеализированной обмотки эквивалентным синусоидальным током для реальной обмотки (см. 6. 2!, я) на основании второго закона Кирхгофа можно написать следующее уравнение:

записать следующее уравнение электри-д/^^ г / чес кого состояния:

в сердечнике "равны нулю. При этом предположении ветви динамической петли сливаются, а связь мгновенных значений напряженности и индукции в сердечнике становится однозначной (см. 12.6). В такой катушке активная составляющая тока должна быть равна нулю, катушка имеет только реактивное сопротивление. Для катушки, сердечник которой имеет воздушный зазор шириной /в, по закону полного тока можно записать следующее уравнение:

Подставив в третье уравнение (2.29) выражения тока обмотки статора (2.42), приведенного тока обмотки р§ тора (2,39) и тока холостого хода (2.40), посла сокращения на и, получим следующее уравнение полных проводимостей:

14.5. Условно примем в качестве положительных такие направления токов в ветвях, которые указаны стрелками на 1.14.4. На основании первого закона Кирхгофа имеем следующее уравнение состояния цепи, записанное относительно изображений ?/Вх, U вых и Ua:

Для упрощенной эквивалентной схемы можно написать следующее уравнение:

Для коллекторной цепи усилительного каскада в соответствии со вторым законом Кирхгофа можно записать следующее уравнение электрического состояния:

Было получено следующее уравнение регрессии:

В результате расчетов было получено следующее уравнение:

Принимаем положительные направления токов в ветвях в соответствии с 1.56. По второму закону Кирхгофа для ветви генератора с ЭДС Е\ можно записать следующее уравнение электрического равновесия: (/i2 + /?oi/i =* ?1, откуда I\ =—'-=—— = = (?, - U12) G, -. (115 - 112).5= 15 A.

дает со скоростью скольжения. Скорость вращения м. д. с. ротора в пространстве n\ = ns-\-nz, т. е. равна синхронной скорости. Следовательно, м. д. с. статора и ротора вращаются в пространстве с одинаковой скоростью и неподвижны относительно друг друга. Их сумма с учетом взаимной ориентации является той результирующей м. д. с., которая создает. вращающийся магнитный поток в рабочем режиме Двигателя. Результирующая м. д. с. относится к статору, являющемуся ведущим звеном в этом процессе. Отсюда вытекает следующее уравнение м. д. с.: