Следующее соотношение

Если из точки А векторной диаграммы ( 11.9, а) опустить перпендикуляр АГ на линию 0В, то можно получить следующее равенство:

На основании второго закона Кирхгофа запишем следующее равенство:

Решение. Считая сопротивления обмоток переменного тока усилителя чисто индуктивными для напряжений данной цепи переменного тока, можно записать следующее равенство:

Внутри области V могут существовать источники электромагнитной энергии, в которых механическая работа преобразуется в электромагнитную энергию. Обозначив через Ре мощность этих источников, запишем на основании закона сохранения энергии следующее равенство [16, 49, 51]:

вектор э. д. с. ?8 ( XII. 16, а) и откладывают от его конца отрезок AC—jIxnq. Прямая ОС определяет направление э. д. с. Е0, зная которое можно разложить ток якоря на составляющие: продольную /
Для магнитных усилителей справедливо (с достаточной степенью точности) следующее равенство:

После подстановки в левую и правую части этого уравнения предполагаемого его решения ф = krn получается следующее равенство:

13-83. Считая сопротивления обмоТок переменного тока чисто индуктивными, можно записать для напряжений цепи переменного тока усилителя следующее равенство:

Если из точки А векторной диаграммы ( 11.9, а) опустить перпендикуляр АГ на линию 0В, то можно получить следующее равенство:

Близость локальных уровней к зоне проводимости приводит к тому, что уже при небольшом нагреве атомы примеси ионизируются, отдают дополнительный электрон, при этом число свободных электронов увеличивается. Образование свободных электронов при ионизации донорной примеси сопровождается появлением в узлах кристаллической решетки неподвижных положительных зарядов — ионов примеси. Обмен электронами между атомами примеси невозможен, так как атомы примеси удалены друг от друга и при комнатной температуре все ионизированы. Таким образом, ионизация атомов примеси не приводит к увеличению концентрации дырок, которые образуются только при разрыве связей между атомами полупроводника. Поэтому при введении донорной примеси концентрация свободных электронов оказывается значительно больше концентрации дырок и электропроводность определяется в основном электронами. В этом случае электроны называют основными носителями (их концентрация обозначается пп), дырки— неосновными (концентрация рп), а такой полупроводник называется полупроводником п-типа. Несмотря на преобладание в примесном полупроводнике подвижных носителей одного знака, полупроводник в целом электрически нейтрален, так как избыточный заряд подвижных носителей компенсируется зарядом неподвижных ионов примесей. Для полупроводника n-типа справедливо следующее равенство концентрации отрицательных и положительных зарядов:

зистором с малым сопротивлением г„6р. Образцовый конденсатор выбирается с малыми потерями, которыми можно пренебречь. Установив равновесие моста, согласно формуле (11-7) получаем следующее равенство:

Нулевые значения напряжения 1/5 и тока /5, или, как говорят, равновесное состояние моста, может быть при таких положениях движков, при которых выполняется следующее соотношение между сопротивлениями:

С помощью первого закона Кирхгофа получим следующее соотношение между фазными токами и током нейтрального провода:

U опережают ток / на угол л/2, при любом значении тока / между напряжениями существует следующее соотношение:

Если момент выражен в ньютоно-метрах, то между коэффициентами k,. и kM существует следующее соотношение:

Следовательно, при одной и той же полной мощности в сопротивлении рагрузкй получается следующее соотношение между расчетными полными мощностями автотрансформатора и трансформатора:

Если четырехполюсник обратимый, то справедливо следующее соотношение между коэффициентами: AD — ВС = 1. Если четырехполюсник симметричный, то А = D.

При равновесии моста, когда ток в измерительной диагонали отсутствует, справедливо следующее соотношение комплексных сопротивлений плеч (ср. с мостами постоянного тока):

Каждое слагаемое полинома интерпретируется как бг^Л в неравенстве (4.17). На основании этого получим следующее соотношение:

При усилении периодической последовательности прямоугольных импульсов с длительностью /и, периодом Т и скважностью е = 77/и=1///и между Д и GH справедливо следующее соотношение:

Между объемной и массовой подачей имеет место следующее соотношение:

К. Пфлейдерер рекомендует следующее соотношение для диагональных колес: