Следовательно спектральная

ток возбуждения / во много раз меньше тока якоря (0,05-0,01), а напряжение U между выводами цепей якоря и возбуждения одно и то же. Следовательно, сопротивление обмотки возбуждения (гв = С///в) должно быть относительно велико. Обмотка возбуждения машины параллельного возбуждения имеет большое число витков w из тонкого провода и, следовательно, значительное сопротивление. Для машин параллельного возбуждения, работающих в системе большой мощности, характерно постоянство главного магнитного потока и его небольшая зависимость от условий нагрузки машины.

У машин с последовательным возбуждением ток якоря / равен току обмотки возбуждения ( 13.8, б), поэтому она выполняется проводом большого сечения. Значение тока /я в обмотке последовательного возбуждения велико, так что для получения необходимой МДС (/„%ос) обмотка может иметь малое число витков и>пос. Следовательно, сопротивление гв обмотки последовательного возбуждения относительно мало. Для этих машин характерны изменения в широких пределах главного магнитного потока при изменениях нагрузки машины вследствие изменений тока якоря, т. е. ч тока возбуждения.

Следовательно, сопротивление какого-либо луча эквивалентной звезды равно произведению сопротивлений сторон треугольника, прилегающих к лучу, деленному на сумму сопротивлений всех сторон треугольника.

В замкнутом состоянии, когда через контакт проходит ток нагрузки, его сопротивление должно быть минимальным. На первый взгляд может показаться, что это требование довольно легко удовлетворить, увеличивая площадь поверхности контакта. Однако на деле оказывается, что определяющим фактором является не полная площадь поверхностей контакта, а площадь реально контактирующих поверхностей. Дело в том, что даже при самой тщательной шлифовке поверхности контактов остается достаточно большое количестю микровыступов и микровпадин различной высоты и глубины ( 10.13, а). Поэтому контактирующей поверхностью является не вся площадь контакта а лишь суммарная поверхность отдельных точек соприкосновения 25г. Эта поверхность будет тем больше (а следовательно, сопротивление тем меньше), чем сильнее сила прижима контактов друг к другу.

ток возбуждения /в во много раз меньше тока якоря (0,05-0,01), а напряжение U между выводами цепей якоря и возбуждения одно и то же. Следовательно, сопротивление обмотки возбуждения (гв = С///в) должно быть относительно велико. Обмотка возбуждения машины параллельного возбуждения имеет большое число витков w из тонкого провода и, следовательно, значительное сопротивление. Для машин параллельного возбуждения, работающих в системе большой мощности, характерно постоянство главного магнитного потока и его небольшая зависимость от условий нагрузки машины.

току обмотки возбуждения ( 13.8, б), поэтому она выполняется проводом большого сечения. Значение тока /я в обмотке последовательного возбуждения велико, так что для получения необходимой МДС (^wnoc) обмотка может иметь малое число витков wnoc. Следовательно, сопротивление гв обмотки последовательного возбуждения относительно мало. Для этих машин характерны изменения в широких пределах главного магнитного лотока при изменениях нагрузки машины вследствие изменений тока якоря, т. е. ч тока возбуждения.

ток возбуждения / во много раз меньше тока якоря (0,05-0,01), а напряжение U между выводами цепей якоря и возбуждения одно и то же. Следовательно, сопротивление обмотки возбуждения (гв = t///B) должно быть относительно велико. Обмотка возбуждения машины параллельного возбуждения имеет большое число витков w из тонкого провода и, следовательно, значительное сопротивление. Для машин параллельного возбуждения, работающих в системе большой мощности, характерно постоянство главного магнитного потока и его небольшая зависимость от условий нагрузки машины.

У машин с последовательным возбуждением ток якоря /я равен току обмотки возбуждения ( 13.8, б), поэтому она выполняется проводом большого сечения. Значение тока / в обмотке последовательного возбуждения велико, так что для получения необходимой МДС (^Hwnoc) обмотка может иметь малое число витков и>пос. Следовательно, сопротивление г обмотки последовательного возбуждения относительно мало. Для этих машин характерны изменения в широких пределах главного магнитного потока при изменениях нагрузки машины вследствие изменений тока якоря, т. е. ч тока возбуждения.

Прибор состоит из пластины кремния с электропроводностью /г-типа, представляющей собой канал полевого транзистора, к торцам которой присоединены два металлических контакта, называемых истоком и стоком. Последовательно к этим электродам подключают напряжение источника питания ?с и сопротивление нагрузки RH ( 2.19, а). Напряжение источника питания имеет такую полярность, что поток основных носителей заряда (в канале n-типа электронов) перемещается от истока к стоку. На противоположные грани пластины введены акцепторные примеси, превращающие поверхностные слои в области полупроводника р-типа. Соединенные электрически вместе, эти слои образуют единый электрод, называемый затвором. При этом между каналом и затвором образуются два р-я-перехода.

сечение канала за счет расширения или сужения обедненных слоев переходов, а следовательно, сопротивление канала и проходящий через него ток. При U3a = 0 ток стока /с, проходящий через канал, имеет максимальное значение /с „ас (ток стока насыщения, 2.20, а), так

2) При частоте о^ параллельный контур без потерь настроен в резонанс (резонанс токов), следовательно, сопротивление параллельного контура равняется бесконечности и поэтому ток в неразветвленной части цепи 7 = 0; напряжение на параллельном контуре U LC = И, поэтому

Следовательно, спектральная характеристика выходного напряжения равна:

Следовательно, спектральная функция выходного напряжения: ,, ,. , U

Выражение (2.48) отличается от (2.22) только отсутствием множителя ЦТ, Следовательно, спектральная плотность S(Q) обладает всеми основными свойствами коэффициентов сп КОМПЛ6КСНОГО ряда Фурье. По аналогии с (2.23) и (2.24) можно написать

Следовательно, спектральная плотность производной ds(t)/dt равна

Следовательно, спектральная плотность дельта-функции вещественна и равна единице для всех частот. Из этого также вытекает, что фазовая характеристика дельта-функции §(() равна нулю для всех частот. Это означает, что все гармонические составляющие единичного импульса, суммируясь с нулевыми начальными фазами, образуют пик бесконечно большой величины в момент времени t — 0.

От аналогичной функции, использованной в § 3.5, ф„(/) отличается только заменой Qm на Ао)0/2. Следовательно, спектральная плотность 00(Q) функции ф„(0 равна 2я/Дсо0 == 1 Iw в полосе частот Q < < Асо0/2 ( 4.32 а, тонкая линия), а спектральная плотность функ-

Выражение (2.48) отличается от (2.22) только отсутствием множителя 1/Т. Следовательно, спектральная плотность S (со) обладает всеми основными свойствами коэффициентов сп комплексного ряда Фурье. По аналогии с (2.23) и (2.24) можно написать

Следовательно, спектральная плотность производной ds^ldt равна

Следовательно, спектральная плотность дельта-функции вещественна и равна единице для всех частот. Из этого также вытекает, что фазовая характеристика спектра дельта-функции б (/) равна нулю для всех частот. Это означает, что все гармонические составляющие единичного импульса при нулевых начальных фазах, суммируясь, образуют пик бесконечно большой величины в момент времени / = 0.

Пействительно, пусть A (t) — четная функция. Тогда произведение A (t) cos в (/) = Ас (t) — четная, a A (t) sin 9 (t) = As (t) — нечетная функция t, и в соответствии со свойствами преобразования Фурье, перечисленными в § 2.7, п. 6, функция SAO (&) является вещественной и четной относительно Q, a S^ (Q) — мнимой и нечетной. С учетом множителя i второе слагаемое в (3.56) становится также вещественной, но нечетной функцией Q и, следовательно, спектральная плотность 8Я (со) оказывается вещественной функцией, несимметричной относительно точки со = со0. Пример подобного спектра представлен на 3.21. (По отношению к точке со = 0 модуль спектральной плотности симметричен при любых условиях.)

От аналогичной функции, использованной в § 2.14, фп (/) о.тли-чается только заменой сот на Аю0/2. Следовательно, спектральная плотность Ф0 (Q) функции ф0 (/) равна 2л/Дсо0 == 1/А/0 в полосе