Синусоидально изменяющегося

В линейной цепи при действии синусоидально изменяющейся ЭДС токи также синусоидальны:

А. Представление синусоидальных величин вращающимися векторами. Для представления синусоидально изменяющейся величины

Эта же формула применима для определения силы притяжения постоянного магнита. В случае переменной, синусоидально изменяющейся индукции сила F становится пульсирующей, неизменной по направлению. Обычно в этом случае в формулу подставляют действующие значения В и Н и получают среднее значение F.

§ 2.1. Получение э. д. с., синусоидально изменяющейся во времени

§ 2.2. Математическое описание функции, синусоидально изменяющейся во времени (простейшей гармонической функции)

§ 2.1. Получение э.д.с., синусоидально изменяющейся во времени ... 25 § 2.2. Математическое описание функции, синусоидально изменяющейся

В линейной цепи при действии синусоидально изменяющейся ЭДС токи также синусоидальны:

А. Представление синусоидальных величин вращающимися векторами. Для представления синусоидально изменяющейся величины

В линейной цепи при действии синусоидально изменяющейся ЭДС токи также синусоидальны:

А. Представление синусоидальных величин врашзющимися векторами. Для представления синусоидально изменяющейся величины

Тригонометрическая форма записи синусоидально изменяющейся во времени величины в общем виде представляется выражением а = Hm*sin(a>/ -f ф) = 4msina, где a — мгновенное значение синусоидальной функции времени; Ап — амплитудное значение синусоидальной функции времени; ш — угловая Или круговая частота, характеризующая скорость изменения фазового угла; / — текущее значение времени; сс = (ш/ + У] — фаза или фазовый угол (аргумент 'синусоидальной функции во времени); \р— начальная фаза (начальный фазовый угол) ( 3.1.1,а).

Если представить себе, что вектор вращается против хода часовой стрелки с угловой скоростью о>, то положение его в любой момент времени определяется углом u>t, а величина э.д.с. в этот момент времени равна проекции вектора на ту же вертикальную ось: е = Ет sin (ы/±г)). Таким образом, проекция вращающегося вектора изменяется согласно такому же уравнению (4.4) и по такому же графику ( 4.4, б), что и первоначально заданная э.д.с. Этим подтверждается возможность изображения синусоидально изменяющегося значения (э.д.с., тока и т. д.) вращающимся вектором, если его нанести на чертеж в начальном положении.

и строится на 13.30. Рядом с этой кривой на том же рисунке строится кривая синусоидально изменяющегося потока xF = 1Fi +

Пик-трансформаторы. В электронной технике для регулирования управляемых вентилей (тиристоров, тиратронов, ртутных вентилей и пр.) необходимо иметь импульсы напряжения резко заостренной (пикообразной формы). Такие импульсы можно получить от синусоидально изменяющегося напряжения с помощью пик-трансформаторов.

Электрические машины переменного тока — асинхронные и синхронные, несмотря на различия в устройстве и конструкции, имеют много общего в принципе работы и теории. В этих машинах при прохождении по обмоткам статора или ротора переменного тока, синусоидально изменяющегося во времени, создается вращающееся магнитное поле. Это поле, в свою очередь, пересекает обмотки статора и ротора (или одну из них) и наводит в них переменную ЭДС. Общность теории обусловливает сходность конструкции многофазных обмоток переменного тока и принципов устройства статора асинхронной машины и якоря синхронной машины.

Распределение МДС в машине. Магнитодвижущая сила всех обмоток переменного тока, расположенных на статоре или роторе электрической машины, должна создавать в ее воздушном зазоре вращающееся магнитное поле. Для этого каждая из обмоток, питающаяся от синусоидально изменяющегося напряжения, должна иметь МДС, синусоидально распределенную в пространстве, т. е. по расточке статора или по окружности ротора. Несоблюдение этих условий, т. е. питание от несинусоидального напряжения или несинусоидальное распределение МДС, приводит к появлению высших гармоник в кривой распределения магнитного потока, что ведет к ухудшению энергетических показателей машины.

Для синусоидально изменяющихся во времени электромагнитных полей целесообразно ввести символическую запись уравнений поля, перейдя от действительных векторов поля к их комплексным изображениям. Такой переход аналогичен описанному в § 8.1. Разница лишь в том, что в отличие от рассмотренных ранее скалярных величин — тока и напряжения, часть величин, характеризующих электромагнитное поле (Е, Н, D, В, 8), является векторами. Мгновенное значение синусоидально изменяющегося вектора

Результирующая МДС всех фаз, расположенных на статоре или на роторе, должна создавать в воздушном зазоре машины вращающееся магнитное поле. Для этого каждая из обмоток, питающаяся от синусоидально изменяющегося напряжения, должна иметь МДС, синусоидально распределенную в пространстве, т. е. по расточке статора или окружности ротора. Несоблюдение этих условий (питание от несинусоидального напряжения или несинусоидальное распределение МДС) приводит в многофазных обмотках к появлению высших гармонических магнитного поля, вращаю-

Анализ цепей переменного тока с использованием мгновенных значений э. д. с., напряжения и тока весьма неудобен, поэтому для оценки эффективности действия синусоидально изменяющегося тока его заме-

В трехфазном стержневом трансформаторе, в котором нет «нулевого магнитопровода» в виде боковых стержней, третьи гармонические потоков фаз ( 4-13, б) замыкаются через стенки бака, встречая на своем пути большие сопротивления немагнитных промежутков. Поэтому магнитное сопротивление для третьих гармонических потоков получается в десятки раз большим, чем для первых гармонических, которые замыкаются в пределах магнитопровода. Первую и третью гармоническую приходится определять с помощью различных характеристик намагничивания: третью гармоническую Ф3 — по линейной характеристике Ф3 = /3 (is), первую Ф]— по нелинейной характеристике намагничивания, полученной для синусоидально изменяющегося потока Ф1 = f1 (i0), после введения в нее вместо тока 10 тока i0 — is, МДС которого соответствует первой гармонической потока * ( 4-13, б).

По степени защищенности от влияния внешних магнитных и электрических полей электроизмерительные приборы разделяются на первую и вторую категории. При этом для приборов постоянного тока, находящихся под влиянием постоянного однородного магнитного поля напряженностью 400 а/м (5 эрстед) при самом неблагоприятном для измерительного механизма расположения поля, изменения показаний не должны превышать значений, указанных в ГОСТ 1845-59. Изменение показаний также нормируется и для приборов переменного тока, находящихся под влиянием однородного магнитного поля, синусоидально изменяющегося во времени с некоторой частотой (до 1 000 гц), одинаковой с частотой тока, протекающего по испытуемому прибору, и имеющего напряженность 400 а/м. Если частота поля f превышает 1 000 гц, то нормируемая напряженность магнитного поля определяется выражением

Изменение показаний прибора, вызванное отклонением температуры окружающего воздуха от 20 ±5°С (в пределах от —30 до +40° С), не превышает ±2,0% на каждые 10 град; при отклонении частоты от 30 гц до любой (в пределах от 30 до 20 000 гц} — не превышает ±2,5% конечного значения диапазона измерений; под влиянием постоянного магнитного поля напряженностью 400 а/м и однородного магнитного поля, синусоидально изменяющегося во времени, напряженностью 400 а/м при частотах 30 и 200 гц и напряженностью 4 а/м при частоте 20 000 гц — не превышает ±5,0% конечного значения диапазона измерений.