Синусоидальном магнитном

их действующие значения (при синусоидальном изменении) соответственно равны

При синусоидальном изменении напряжения питания и представим уравнение эквивалентного эллипса в параметрической форме:

ных потерь от амплитуды магнитной индукции р(Вшах); зависимость реактивной удельной мощности перемагничивания от амплитуды магнитной индукции q(Bma^). Три последние характеристики определены при синусоидальном изменении магнитного потока. Эти зависимости даются для каждой группы стали и частоты переменного тока.

Зависимость между В и Я определяется формой динамической петли, поэтому при синусоидальном изменении одной из рассматриваемых величин в общем случае вторая изменяется несинусоидально (появляются высшие гармоники). Одновременное синусоидальное изменение В и Н возможно лишь в случае эллиптической петли.

т. е. в момент времени ^2, опять увеличим индуктивность на AL, а в момент времени t3— вернем ей начальное значение, ток еще возрастет и т. д. Этот процесс будет продолжаться до тех пор, пока возрастающие потери в контуре не станут равными дополнительной энергии, после чего амплитуда колебаний стабилизируется. Подобный эффект будет иметь место не только при скачкообразном изменении индуктивности, но и при ее плавном (например, синусоидальном) изменении с частотой 2/. Существенно важным является то, что возникшие в результате параметрического возбуждения установившиеся колебания могут иметь две возможные фазы,

При синусоидальном изменении магнитного потока Ф = = Фт sin о>/ величина э.д.с. е = МвФт cos ы( = Ет sin (
При синусоидальном изменении напряжения питания и представим уравнение эквивалентного эллипса в параметрической форме:

При синусоидальном изменении напряжения питания и представим уравнение эквивалентного эллипса в параметрической форме:

Со стороны механического вывода высшие гармоники в воздушном зазоре могут появиться при нелинейном изменении частоты вращения, а также при одновременном нелинейном изменении Мс и п. При линейном изменении Мс, а также при синусоидальном изменении нагрузки на валу двигателя в воздушном зазоре высшие гармоники не появляются.

изменении Мс, а также при синусоидальном изменении нагрузки на валу двигателя в воздушном зазоре высшие гармоники не появляются.

Исходя из уравнения электрического равновесия, можно построить векторную диаграмму трансформатора для режима холостого хода ( 12.2). При синусоидальном изменении магнитного потока и отсутствии насыщения магнитной системы действующие значения ЭДС, наводимых в первичной и вторичной обмотках трансформатора, определяются по формулам:

При синусоидальном магнитном потоке вихревые токи можно считать отстающими от магнитного потока на четверть периода.

4-4. Графическое определение тока в катушке при синусоидальном магнитном потоке.

(синусоидальном магнитном потоке), построение которой ясно из рисунка (в левой части приведена циклическая кривая перемагничивания — петля гистерезиса).

Особенности режима холостого хода. В § 2.6 было показано, что в однофазном трансформаторе из-за насыщения магнитной цепи ток холостого хода при синусоидальном магнитном потоке оказывается несинусоидальным, т. е. возникает ряд высших гармоник:

Обычно для первой гармоники ЭДС величина ko6 — 0,9 ~ 0,95. Таким образом, из-за распределения и укорочения шага обмотки происходит некоторое уменьшение первой гармоники ЭДС. Однако высшие гармоники ЭДС будут уменьшены еще в большей мере. Поэтому даже при не вполне синусоидальном магнитном потоке можно получить практически синусоидальную ЭДС.

При синусоидальном магнитном потоке вихревые токи можно считать отстающими от магнитного потока на четверть периода.

4-4. Графическое определение токи в катушке при синусоидальном магнитном

13-42. Выразив характеристику намагничивания в виде ('= = а1Ф + Й1Ф3, показать, что при синусоидальном магнитном потоке Ф = Фт sin (at, кривая тока заострена в сравнении с синусоидой.

Очевидно, что в нелинейной цепи при синусоидальном токе магнитный поток будет несинусоидальным, и наоборот, при синусоидальном магнитном потоке несинусоидален намагничивающий ток.

Обычно для первой гармоники ЭДС величина ?об=0,9 ... 0,95 1аким образом, из-за распределения, укорочения шага обмотки LCa0nrnoOB ПР°ИСХ°ДИТ некоторое уменьшение первой гармоники ЭДС Однако высшие гармоники ЭДС уменьшаются еще в большей мере. Поэтому даже при не вполне синусоидальном магнитном потоке можно получить практически синусоидальную

ему ток /. На 10.2 показано нахождение токов гь /2, /3, ..., { для первой четверти периода, когда магнитный поток нарастаёттот нуля до +Фт. Аналогично определяют другие точки кривой i(t). Полученная кривая намагничивающего тока i(t) является несинусоидальной периодической функцией времени. При синусоидальном магнитном потоке кривая намагничивающего тока имеет вследствие явлений насыщения и гистерезиса форму, значительно отступающую от синусоиды. Для упрощения анализа и расчета цепей

С учетом этого на 10.6 приведена зависимость тока io(t) при синусоидальном питающем напряжении (синусоидальном магнитном потоке), построение которой ясно из рисунка (в левой части приведена циклическая кривая перемагничивания — петля гистерезиса).