Симметричном расположении

называется симметричным. При симметричном приемнике у токов всех фаз одинаковые действующие значения /. и одинаковые сдвиги фаз \р

В трехфазных трехпроводных системах мощность при несимметричном приемнике в большинстве случаев измеряют методом двух ваттметров ( 3.13). Своеобразная особенность этого метода измерения заключается в том, что даже при симметричном приемнике показания двух ваттметров в большинстве случаев не одинаковые, причем показание одного из них может быть и отрицательным. В этом случае мощность трехфазной системы равна алгебраической сумме показаний двух ваттметров.

Распределение измеряемой мощности трехфазной системы между показаниями двух ваттметров зависит главным образом от углов сдвига фаз между линейными напряжениями и токами [см. (3.23)]. Проследим эту зависимость в случае симметричного приемника. На 3.13, б построена векторная диаграмма напряжений и токов в случае симметричного приемника, фазы которого соединены звездой. Углы сдвига фаз между соответствующими фазными напряжением и током одинаковые и равны аргументу у комплексного сопротивления фазы приемника. Из диаграммы следует, что при симметричном приемнике углы сдвига фаз между векторами UAC и /., и„с и /fi соответственно равны ч? - 30° и (f + 30°.

Действующие значения линейных напряжений и линейных токов при симметричном приемнике соответственно одинаковые, т. е. UBC = UAC =

Из этого выражения следует, что при симметричном приемнике показания ваттметров Р\ и Рг будут равны только при ^ = 0. Если у > > 60°, то показание второго ваттметра Рг будет отрицательным, т. е. сумма показаний алгебраическая.

называется симметричным. При симметричном приемнике у токов всех фаз одинаковые действующие значения L и одинаковые сдвиги фаз f

В трехфазных трехпроводных системах мощность при несимметричном приемнике в большинстве случаев измеряют методом двух ваттметров ( 3.13). Своеобразная особенность этого метода измерения заключается в том, что даже при симметричном приемнике показания двух ваттметров в большинстве случаев не одинаковые, причем показание одного из них может быть и отрицательным. В этом случае мощность трехфазной системы равна алгебраической сумме показаний двух ваттметров.

Распределение измеряемой мощности трехфазной системы между показаниями двух ваттметров зависит главным образом от углов сдвига фаз между линейными напряжениями и токами [см. (3.23)]. Проследим эту зависимость в случае симметричного приемника. На 3.13, б построена векторная диаграмма напряжений .и токов в случае симметричного приемника, фазы которого соединены звездой. Углы сдвига фаз между соответствующими фазными напряжением и током одинаковые и равны аргументу у комплексного сопротивления фазы приемника. Из диаграммы следует, что при симметричном приемнике углы сдвига фаз между векторами UAC и \А, UBC и /5 соответственно равны (р - 30° и if + 30° . 116

Действующие значения линейных напряжений и линейных токов при симметричном приемнике соответственно одинаковые, т. е. UBC = UAC =

Из этого выражения следует, что при симметричном приемнике показания ваттметров Р1 и Рг будут равны только при > 60°, то показание второго ваттметра Рг будет отрицательным, т. е. сумма показаний алгебраическая.

При построении потенциальной диаграммы равный нулю потенциал выбран у нейтральной точки N воображаемого генератора, которая служит началом отсчета. Из начала отсчета построены три вектора фазных ЭДС воображаемого генератора ЁА, Ёд и ЁС . Концы этих векторов определяют комплексные значения потенциалов $А, Фв и <рс линейных -проводов А, В и С при
На 10.9, а показана схема дифференциального индукционного преобразователя с переменным воздушным зазором. Особенность его состоит в том, что одинаковые секции первичной обмотки NI включены согласно, а вторичной NZ— встречно. При симметричном расположении подвижного якоря относительно электромагнитов и при переменном напряжении U\ на зажимах первичной обмотки вторичное напряжение равно нулю (t/2 = 0, сигнала нет). Если якорь получит некоторое смещение, на выходе преобразователя возникает сигнал.

Электромагнитную силу можно разложить на три составляющие: продольную — силу тяги; поперечную — силу, стремящуюся вытолкнуть вторичное тело из рабочего зазора; нормальную — силу притяжения (отталкивания). В большинстве случаев при симметричном расположении вторичного тела в воздушном зазоре поперечной силой можно пренебречь. Другие составляющие электромагнитной сипы необходимо определить для каждого промежуточного двигателя и затем найти интегральную силу.

При симметричном расположении начал фаз так же симметрично располагают перемычки и концы фаз. Если за начала фаз приняты верхние стержни пазов, то концами фаз также будут верхние стержни, а перемычки соединяют с нижними стержнями.

Для пластины прямоугольной формы при симметричном расположении зондов вдоль центральной линии, параллельной длинной стороне прямоугольника, поверхностное сопротивление

Для пластины круглой формы при симметричном расположении системы зондов

С помощью теории конформных преобразований доказано, что соотношение (1.26), а следовательно, и (1.29) справедливы для плоской фигуры произвольной геометрической формы. Таким образом, соотношение (1.30) характеризует удельное сопротивление пластины произвольной формы. Описанный метод известен в литературе как метод Ван-дер-Пау. Этот метод можнс применять для измерения удельного сопротивления круглых, пэямоугольных и квадратных пластин. При симметричном расположении измерительных контактов по периферии пластины сопротивления R\ и /?2 одинаковы: /?: —/?2 = /?, а функция f(/?i//?2) = 1. Тогда р=4,532/? = = 4,532(7// и для определения р достаточно одного измерения. Однако из-за неточности в расположении зондов сопротивления R\ и R2 могут несколько различаться между собой. Функцию при Ri/Rz—l можно аппроксимировать следующим образом:

Соотношение геометрических размеров образца и месторасположение контактов могут существенно влиять на измеряемую ЭДС Холла. Поскольку торцевые токовые контакты закорачивают ЭДС Холла, образец должен быть достаточно длинным. При симметричном расположении двух холловских контактов отношение

Под действием радиальной составляющей электродинамического усилия проводник прижимается к дну паза. На Fy влияет искривление силовых линий магнитного поля. Искривление силовых линий магнитного поля в пазу приводит к появлению тангенциальных составляющих Fx электродинамического усилия, сжимающих проводник с током на оси симметрии паза. Из-за симметрии магнитного поля относительно оси паза тангенциальные составляющие электродинамического усилия уравновешивают друг друга, поэтому при симметричном расположении проводника результирующая составляющая электродинамического усилия

Щетки с учетом условий нормальной коммутации и наличия у машин постоянного тока дополнительных полюсов устанавливаются всегда строго по геометрической нейтрали. Установка щеток проверяется индуктивным методом с помощью милливольтметра и аккумуляторной батареи. Для этого милливольтметр присоединяется к щеткам, аккумуляторная батарея подключается через рубильник к параллельной обмотке возбуждения. При кратковременных включениях батареи, перемещая щеточную траверсу (предварительно ослабив крепящие винты), находят такое же положение, при котором отклонения стрелки милливольтметра минимальны. Установка проверяется при нескольких поло-«жениях якоря во избежание случайного результата из-за возможного несимметричного расположения обмотки якоря по отношению к щеткам. При симметричном расположении обмотки якоря должны иметь место четкие нулевые показания милливольтметра при положении щеточной траверсы на геометрической нейтрали. В этом положении траверса закрепляется винтами, и после этого производится контрольная проверка.

При симметричном расположении полюсов относительно оси диска

Определение точки приложения равнодействующей силы для параллельных проводников. При симметричном расположении взаимодействующих параллельных проводников направление приложения равнодействующей совпадает с осью симметрии. При несимметричном расположении параллельных проводников электродинамические силы распределяются вдоль проводников неравномерно. В этом случае точку приложения равнодействующей можно определить следующим образом. Проводник / ( 2.6, а), подвергающийся воздействию, разбивается на несколько участков /, 2,3, 4. Для каждого участка определяется суммарная величина силы. При этом полагают, что на каждом из рассматриваемых участков проводника / сила приложена посередине.