Суммарная плотность

практически не зависят от нагрузки, поэтому суммарная относительная величина потерь возрастает. В практических расчетах величину изменившегося к. п. д. определяют соотношениями вида Л=ДПн, X). где х — коэффициент загрузки [63].

Если ИЦ содержит п преобразователей, ее суммарная относительная аддитивная погрешность

а суммарная относительная погрешность скорректированного преобразователя

а суммарная относительная погрешность скорректированного средства измерения

1 — относительная сила Fi/(Bcmit), действующая на ток (,; 2 — суммарная относительная сила Fn/(fl(;mii), действующая на всю область паза

I — суммарная относительная сила Fn/Bcmi,, действующая на всю область паза; 2 — относительная сила Fil(Bcmii). действующая на ток и при р/б=0,3 и d/6-0,45; 3—то же при р/6-0,3 и d/6=l,5; 4 — то же при р/б = — 1 и d/в —1,5; 5 — то же при р/б=1 и d/6-5

а суммарная относительная погрешность скорректированного средства измерения

Легко показать, что суммарная относительная погрешность (?'ФО и У" =7^=0) при достаточно малых значениях 6i и 62

Естественно, это не отрицает необходимости подобных проработок применительно к содержанию и других вредных составляющих дымовых выбросов с учетом их специфики. В частности, поскольку нормируется суммарная относительная концентрация окислов серы и азота как веществ однонаправленного (кислотного) действия, то очевидной представляется целесообразность многофакторного анализа при выборе решений с учетом их относительной вредности, степени закисленности почв в зоне воздействия, содержания серы и азота в топливе и т. п.

Следует также отметить, что влияние реакторов БН будет больше сказываться в странах, где они будут вводиться раньше. Например, во Франции суммарная относительная экономия природного урана к 2020 г. составит 33%, а ежегодная потребность в нем сократится на 45% по сравнению с потребностью в варианте развития тепловых реакторов с однократным топливным циклом.

где ооф— суммарная относительная производственная погрешность потока Ф; аф (Т) — коэффициент температурной стабильности магнитной си-8 Пятин Ю. М. и др.

4.2 видно, что в точке х — О концентрации электронов и дырок равны, т. е. п = р. В этой точке концентрация носителей будет минимальной и равной концентрации гаг в собственном полупроводнике. В области идеального р — «-перехода выполняются условия п = р = nt; Nd — Na, т. е. количество дырок равно, поэтому суммарная плотность объемного заряда будет равна нулю:

Мы рассмотрели идеальный случай распределения плотности зарядов в области резкого р — n-перехода при одинаковой концентрации доноров Wd и акцепторов ЛГ„. На практике часто приходится иметь дело с несимметричными р — га-переходами, у которых Nd Ф =? Na. Для этих переходов суммарная плотность заряда остается равной нулю, но заряды в р- и га-областях будут иметь различную толщину, причем в слое с меньшей концентрацией примеси область объемного заряда шире, чем в слое с большей концентрацией. Распределение плотности объемного заряда для этого случая показано на 3.6, г.

где Е — напряженность поля у поверхности катода; Л2 и В2 — постоянные для данного материала его. При температурах до 1 000° К эмиссия не зависит от температуры и определяется выражением (1-13). При более высоких температурах начинает проявляться термоэмиссия. В условиях большой напряженности поля и высокой температуры у катода наблюдается как термоэлектронная, так и автоэлектронная эмиссия и суммарная плотность тока эмиссии равна:

(8.5) Суммарная плотность тока через собственный полупроводник

Поскольку электроны и дырки несут разноименные заряды и дрейфуют под действием поля в противоположных направлениях, суммарная плотность дрейфового тока равна:

Суммарная плотность дрейфового тока электронов и дырок

}Р др = еРРРЕ< Суммарная плотность дрейфового тока электронов и дырок

Поскольку электроны и дырки несут разноименные заряды и дрейфуют под действием поля в противоположных направлениях, суммарная плотность дрейфового тока равна:

концентрации N2O и N2; p — суммарная плотность газовой смеси; pN 0 и pN — удельные плотности закиси азота и N2.

3. Сильно упрощающее допущение об экспоненциальном характере распределения ловушек по энергиям. Суммарная плотность состояний в хвостах энергетических зон снижается не экспоненциально.

3. Сильно упрощающее допущение об экспоненциальном характере распределения ловушек по энергиям. Суммарная плотность состояний в хвостах энергетических зон снижается не экспоненциально.