Стороннего воздействия

По исторически сложившейся традиции часто говорят, что внутри источника напряжения действует электродвижущая сила (ЭДС), измеряемая в вольтах и направленная так же, как и ток, возникающий под действием этого источника. ЭДС характеризует собой напряженность стороннего электрического поля. Это поле обусловлено внешними (неэлектрическими) факторами; вектор его напряженности ориентирован от нижнего зажима, имеющего более низкий потенциал, по направлению к верхнему зажиму. Таким образом, векторы напряженности стороннего и «собственного» квазистационарного поля ориентированы противоположно; стороннее поле совершает положительную работу над зарядами, перемещающимися внутри источника, и поставляет, таким образом, энергию во внешнюю цепь.

ле, созданное ими, скомпенсирует внешнее поле. Для того чтобы в проводнике длительно проходил ток, необходимо наличие электрического поля, силы которого перемещают заряды. Такое поле может быть создано и будет поддерживаться процессами неэлектростатического происхождения (химическими, термоэлектрическими и др.) и носит название стороннего электрического поля.

Напряженность стороннего электрического поля обозначают Естор. Если на заряд q в проводнике деист -

В главе первой было выяснено, что если в электростатическое поле внести проводник, то в нем произойдет перемещение зарядов. Заряды эти распределятся таким образом, что поле, созданное ими, скомпенсирует внешнее поле. Для того чтобы в проводнике длительно проходил ток, необходимо наличие электрического поля, силы которого перемещают заряды. Такое поле может быть создано и будет поддерживаться процессами неэлектростатического происхождения (химическими, термоэлектрическими и др.) и носит название стороннего электрического -поля.

Напряженность стороннего электрического поля обозначают Естор. Если на заряд q в проводнике действует сторонняя сила FCTOp, то

В тонких слоях у поверхностей электродов отсутствие результирующего электрического поля (Е = 0) является следствием наложения внутри этих слоев на электрическое поле с напряженностью Естат, образованное зарядами электродов и электролита, равного и противоположного ему стороннего электрического поля с напряженностью Естор, имеющего неэлектростатическое проис- •

Введение понятия стороннего электрического поля как составляющей результирующего поля и соответственно понятия э. д. с. е — c§>ECTOpdl имеет смысл в том отношении, что именно этой э. д. с. определяется работа, затрачиваемая на перенесение обладающих зарядами элементарных частиц, связанная с электрохимическими процессами. (Следовательно, именно э. д. с. характеризует при прохождении тока преобразование энергии внутри элемента. В связи с этим, говоря об и с т о ч н и к а х э. д. с., будем употреблять также термин источник энергии.

Электродвижущие силы возникают также при соприкосновении разнородных металлов. В этом случае возникновение э. д. с., называемых контактными э. д. с., связано с переходом электронов проводимости в месте контакта от одного металла в другой и образованием: вследствие этого в одном металле избыточного положительного, в другом — избыточного отрицательного электрического заряда. Этот переход электронов может рассматриваться как результат действия в месте контакта стороннего электрического поля, имеющего неэлектростатический характер. Появление на соприкасающихся металлах зарядов разных знаков приводит к возникновению так называемой контактной разности потенциалов, равной при отсутствии тока контактной э. д. с. Контактная э. д. с. зависит от.рода соприкасающихся металлов и от температуры.

Э. д. с., действующая вдоль некоторого пути, равна линейному интегралу вдоль этого пути напряженности стороннего электрического поля, а также электрического поля, индуктированного изменяющимся магнитным полем. Появление э. д. с. может быть

э. д. с. (f = § ECTOpdl, где Естор — вектор распоряженности стороннего электрического поля, заряда Q = ^ DdS, тока / = ^ MS, магнитного потока Ф = ^ IMS, магнитодвижущей силы F — \ НсЛ (здесь 1 — длина, S — площадь). Взамен характеристик среды еа, \ia и 7 используются интегральные характеристики носителей полей: электрического — емкость С --- Q/U, магнитного — индуктивность L = 4*7/ (? — потокосцепление), а также преобразователей энергии поля в тепловую — сопротивление R = VII. Эти величины называют параметрами цепей.

где q — положительный заряд, на который действует сила F^rop, Напряженность стороннего электрического поля связана с э. д. с. источника энергии соотношением, аналогичным (28.2):

В текст программы MODNS входят операторы, выполняющие следующие функции: i -- присвоение имени программе; 2 — логический оператор; 3—5 — описание переменных, параметров и массивов; 6 — передача данных стороннего воздействия ) другую подпрограмму; 7—8 — описание формата для ввода дан-

^ НАЧАЛЬНОЕ ЗНАЧЕНИЕ СТОРОННЕГО ВОЗДЕЙСТВИЯ НА РАССМАТРИВАЕМОМ ШАГЕ ИНТЕГРИРОВАНИЯ

ЬАЕМОК ШАГЕ G КОНЕЧНОЕ ЗНАЧЕНИЕ СТОРОННЕГО ВОЗДЕЙСТВИЯ

FORMAT С НАЧАЛЬНОЕ ЗНАЧЕНИЕ СТОРОННЕГО ВОЗДЕЙСТВИЯ1

FORMAT (' НАЧАЛЬНОЕ ЗНАЧЕНИЕ СТОРОННЕГО ВОЗДЕЙСТВИЯ'

CALL SV (T,G) ВЫЧИСЛЕНИЕ ТЕКУЩЕГО ЗНАЧЕНИЯ СТОРОННЕГО ВОЗДЕЙСТВИЯ

ВЫЧИСЛЕНИЕ НАЧАЛЬНОГО ЗНАЧЕНИЯ ПЕРЕМЕННОЙ И СТОРОННЕГО ВОЗДЕЙСТВИЯ НА ПОСЛЕДУЮЩЕМ ШАГЕ

где Т — текущее время счета; G — текущее значение стороннего воздействия.

1. Если стороннее воздействие определяется аналитической зависимостью, то подпрограмма записывается следующим образом. Запишется оператор REAL, идентификатор G, после которого в круглых скобках указывается номер стороннего воздействия, запятая и все идентификаторы величин, входящие в аналитическое выражение нелинейности.

ражению стороннего воздействия. Заканчивается подпрограмма операторами RETURN и END.

дальнейший порядок записи подпрограммы вычисления стороннего воздействия полностью соответствует описанному выше порядку построения подпрограммы интерполяции нелинейной зависимости.