Стопорными клапанами

расстояния между электродами h: при уменьшении h растет Е„р (4.22). Этот рост Е„р связан с уменьшением вероятности столкновений электронов с молекулами газа в межэлектродном промежутке. Существует экспериментально установленная закономерность, известная как закон Пашена: если длина разрядного промежутка h и давление газа р изменяется так, что их произведение остается постоянным, то величина пробивного напряжения не меня-

Качественно закономерность объясняется следующим образом. Эффективность процессов ударной ионизации определяется, во-первых, средним числом столкновений электронов, приходящимся на единицу длины пути и, во-вторых, вероятностью того, что столкновение элек'фона с молекулой или атомом закончится ионизацией. Одновременное действие этих двух факторов при разном диапазоне значений р к h обусловливает величину Unp газового промежутка: при малых ph в основном влияет первый фактор, а при больших — второй.

В газоразрядной плазме все заряженные частицы находятся в ускоряющем электрическом поле, создающем разряд и дающем энергию для их хаотического движения. Число столкновений электронов с частицами газа, при которых электроны отдают большую часть энергии, весьма мало по сравнению с числом упругих столкновений, при которых электроны из-за их малой массы могут отдать лишь ничтожно малую часть своей энергии. Поэтому средняя кинетическая энергия нейтральных частиц газа очень мала по сравнению со средней кинетической энергией электронов.

Теории электропроводности плазмы развиты только для случая близких столкновений электронов с атомами (случай слабоионизированных газов) и для случая далеких столкновений (случай полностью ионизированной плазмы). Для случая близких столкновений выражения для электропроводности имеют вид:

газов, обладающих повышенной электрической прочностью. Очевидно, что такие газы должны иметь достаточно большую энергию ионизации и большое эффективное сечение столкновений электронов. Кроме того, высокопрочные газы должны быть электроотрицательными, что снижает значение коэффициента аэф.

Вначале рассмотрим это движение при учете только упругих столкновений электронов с атомами газа. На 1-14 схематически показан путь электрона в газе при наличии в пространстве однородного электрического поля напряженности Е (обозначенного на фигуре

Величина UN, как и а, является функцией среднего значения приведенной напряженности поля Ё/р0, характеризующей, как уже ранее указывалось, энергию, накопляемую электроном на пути среднего свободного пробега в газе при 0° С (К0 = 1/р()). Найденные экспериментально значения UN представлены кривыми на 2-7, а [Л. 29]. Их минимум С/л'мин соответствует оптимальному значению приведенной напряженности поля (Е/р0)0пт- Более высокие значения UN при больших значениях Е/рп объясняются относительно малым числом столкновений электронов с атомами газа в силу больших свободных пробегов (левая

столкновений электронов с молекулами газа. Повышение числа актов ионизации достигается через повышение энергии электронов.

меньшей длине свободного пробега электрон может набрать энергию, достаточную для ионизации при большей напряженности. При уменьшении давления Епр снижается, так как уменьшается число молекул в единице объема. Это приводит к уменьшению числа столкновений электронов с молекулами газа, а следовательно, и вероятности ионизации. При очень высоком вакууме пробой промежутка происходит за счет холодной эмиссии, «вырывания» электронов из поверхности катода. Для области, где ?Пр увеличивается с ростом давления, U rip воздушного промежутка рассчитывается по формуле

В точке Е напряжение настолько велико, что скорость ионов сильно возрастает. Катод, бомбардируемый ионами, разогревается, и с его поверхности возникает термоэлектронная эмиссия. В приборах с ртутным катодом повышение температуры катода приводит к более интенсивному испарению ртути. Плотность паров ртути повышается, увеличивается число столкновений электронов с молекулами ртути, образуется все большее число ионов. Ионы, находясь очень близко от поверхности катода, создают электрическое поле большой напряженности (около 10е—108 В/см), вызывающее электростатическую электронную эмиссию.

4-e-j-Ne, т. е. в этом случае образование заряженных частиц идет не только в результате столкновений электронов с нейтральными атомами, но и при взаимодействии возбужденных атомов основного газа Ne* с атомами примеси (Хе). Спектр излучения тлеющего разряда в инертных газах лежит в инфракрасной, красной и ультрафиолетовой областях. Невидимое излучение используется для возбуждения люминофора в цветных ГРП. Наиболее интенсивно излучающими областями тлеющего разряда, которые используются в ГРП, являются области 2 и 4 на 12.1, а. Если положительный столб ограничен металлическими или диэлектрическими стенками, что и реализуется в ГРП, то яркость может достигать 106 кд/м2 при светоотдаче до 0,6 лм/Вт.

пара подключено БРОУ 6, пускосбросное устройство J и РОУ 4, служащее для подачи пара на обдувку поверхностей регенеративного воздухоподогревателя и пароперегревателя. От холодной линии промежу!очного пароперегревателя через редукционное устройство (РУ) 7 пар отводится на собственные нужды электростанции и (шока, к обеим горячим линиям перед стопорными клапанами ЧСД турбин подсоединены перепускные линии с дроссельными и охладительными устройствами, по которым пар может быть сброшен в конденсатор. Вакуум в конденсаторе создается и поддерживается водоструйными эжекторами.

Коэффициенты Л и В не зависят от режимов работы и определяются лишь номинальными значениями давлений перед стопорными клапанами р\о и за отсеком турбины.

Давление теплоносителя в первом контуре, кгс/см2 125 Давление пара перед стопорными клапанами турбины, кгс/см2 44

Автоматическое отключение реактора происходит в следующих случаях: 1) общего обесточивания собственных нужд; 2) превышения скорости роста или заданного уровня мощности; 3) отключения стопорными клапанами обоих турбогенераторов; 4) сокращения более чем в 2 раза подачи питательной воды; 5) отключения двух ГЦН в контуре охлаждения; 6) выхода давления или уровня в сепараторах контура МПЦ за предельно допустимые значения; 7) большой течи контура МПЦ.

Начальные параметры — это давление и температура свежего пара перед стопорными клапанами турбины. Параметры после промежуточного перегрева — давление и температура пара перед стопорными клапанами перед частью среднего давления (для турбин ТЭС и АЭС) или частью низкого давления (для турбин АЭС).

Потери давления в стопорных и регулирующих клапанах от состояния пара перед стопорными клапанами до состояния его перед соплами первой ступени оцениваются по соотношению

где р0 — давление перед стопорными клапанами. Меньшие потери давления соответствуют аэродинамически отработанным клапанам, а также комбинированным стопорно-регулирующим клапанам.

Для изменения мощности турбины наряду с описанными способами парораспределения (дроссельным, сопловым и обводным при постоянном давлении свежего пара перед стопорными клапанами) в условиях эксплуатации применяют также способ скользящего давления: изменение расхода пара посредством снижения давления в водопаро-вом тракте котла при фиксированном положении регулирующих клапанов. Способ скользящего давления применим как для действующих, имеющих

Автоматическое отключение реактора происходит в следующих случаях: 1) общего обесточивания собственных нужд; 2) превышения скорости роста или заданного уровня мощности; 3) отключения стопорными клапанами обоих турбогенераторов; 4) сокращения более чем в 2 раза подачи питательной воды; 5) отключения двух ГЦН в контуре охлаждения; 6) выхода давления или уровня в сепараторах контура МПЦ за предельно допустимые значения; 7) большой течи контура МПЦ.

Начальные параметры — это давление и температура свежего пара перед стопорными клапанами турбины. Параметры после промежуточного перегрева — давление и температура пара перед стопорными клапанами перед частью среднего давления (для турбин ТЭС и АЭС) или частью низкого давления (для турбин АЭС).

Потери давления в стопорных и регулирующих клапанах от состояния пара перед стопорными клапанами до состояния его перед соплами первой ступени оцениваются по соотношению