Статическая индуктивность

Статическая характеристика сердечника принимает форму параллелограмма. При этом остаточная индукция и коэрцитивная сила не зависят от геометрических размеров сердечника, а наклон петли гистерезиса определяется величиной d/D.

Решение. На участке 2 — 3 статическая характеристика линейна. Этот участок соответствует максимальной дифференциальной магнитной проницаемости

Основной характеристикой магнитного усилителя является статическая характеристика вход — выход ( 3.5), т. е. зависимость действующего или среднего значения тока в нагрузке от тока управления.

Так как при перемене полярности управляющего сигнала ни фаза, ни значение тока в нагрузке не меняются, статическая характеристика однотактного усилителя симметрична относительно оси ординат. Характерные точки этой характеристики: точка пересечения с осью ординат, определяющая ток холостого хода усилителя /0 (ток при отсутствии подмагничивающего поля), и точка, лежащая непосредственно за перегибом кривой и соответствующая максимальному току

3.5. Характеристика вход — выход (статическая характеристика) од-нотактного усилителя с последовательным соединением нагрузки

Согласно закону равенства м. д. с. статическая характеристика магнитной усилителя Яср = / (Нй) представляв' собой прямую линию, проведенную (npi равенстве масштабов по осям) под углол 45° (пунктирая линия на 3.12).

Рис, 3.12. Статическая характеристика усилителя в координатах

§ 3.4. СТАТИЧЕСКАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ОДНОТАКТНОГО УСИЛИТЕЛЯ

Как видно из 3.15, при еоответвтвующем выборе магнитного режима (Вто и Нк) статическая характеристика усилителя оказывается достаточно стабильной по отношению к колебаниям параметров питаю щего напряжения (U, f) и сопротивления нагрузки. Эта стабильность характеристики, особенно значительная при использовании магнитных материалов с высокой магнитной проницаемостью, позволяет применять для повышения коэффициента усиления и быстродействия магнитных усилителей обратную связь.

С незначительной долей допущения можно утверждать, что статическая характеристика вход — выход двухтактного усилителя с выходом переменного тока представляет собой зависимость 2Д//,.р = = f (Н0). Отсюда нетрудно показать, что Нос — kocHcp для случал общей обратной связи может быть определена как абсцисса точки характеристики обратной связи, проведенной из начала координат под углом а = arctg (&oc/2).

§ 3.4. Статическая характеристика однотактного усилителя .... 76

— статическая индуктивность 120 Эквивалентное сопротивление 95, 97,

— эквивалентная статическая индуктивность k-ro контура в линейной модели с учетом влияния токов всех контуров системы (для магнитного состояния при заданных токах im, т ? 1,2, ..., N).

Ф1 ' v , • = г— — т- 2j LH лт — эквивалентная статическая индуктивность

откуда статическая индуктивность

Как видно из последней формулы, внутренняя статическая индуктивность провода на единицу длины зависит только от коэффициента магнитной проницаемости fi материала провода. Если цг не зависит от напряженности поля, то индуктивность LBI1 не зависит от значения тока, протекающего по проводу.

статическая индуктивность катушки L?CT == w -^ определяется в соответствующем масштабе тангенсом угла, составленным секущей, проведенной через точки О и % с осью абсцисс (см. 9.17):

Нелинейные катушки индуктивности (имеющие ферромагнитный сердечник) обладают нелинейной вебер-амперной характеристикой \Р (/), по которой, аналогично предыдущему, определяются статическая индуктивность LCT = W/I и дифференциальная (а также динамическая) индуктивность 1Д — dW/dl.

Решение. Напомним, что статическая индуктивность есть отношение потокосцепления обмотки к току в ней LCT

Следовательно, статическая индуктивность катушки при токе /, равна: Lj = 4V/, = 1 ,3 Г, а при токе /2 равна: L2 = 4V/2 == 0,77 Г.

Пусть амплитуда переменного тока i = Im sin co^ в обмотке Wj. связана с током подмагничивания неравенством Imw1 ^ 1<>щ. Основной смысл .обратимой проницаемости можно выяснить из кривых, построенных на 22.7, б в предположении а^ = w0. При фиксированном токе смещения /0 и отсутствии переменного тока 1г рабочая точка определяется положением точки О' на основной кривой намагничивания. Статическая индуктивность, пропорциональная углу «!,

В этом случае, используя зависимость L = у /1 или LCT = уА/ 1Л, где LCT - статическая индуктивность. Также определяют ^ в зависимости от 1А при постоянной LCT. Используя зависимость L = о> / di, которая следует из