Становится сравнимым

Технический прогресс неизбежно связан с ростом мощности энергетические установок. Как видно из этого рисунка, где мощность показана в ваттах, она становится соизмеримой с мощностью природных явлений, что не может не повлиять на обменные процессы в биосфере

На частоте 108 Гц длина волны становится соизмеримой с размерами экрана и он переходит в волновой режим работы, отличающийся колебательным характером изменения затухания электрической и магнитной волны с изменением частоты и наличием резонансов. Резонансные явления имеют место как для плоской волны, так и для электрической и магнитной составляющих поля. Например, для волны Е резонанс наступает при отношениях поперечного размера экрана к длине волны, равных 1,22; 2,234; 3,238 и т. д. При резонансе происходит суммирование всех полей отраженных стоячих волн. Это приводит к уменьшению экранного затухания (Аэ), обусловленного отражением (Лотр) и поглощением (Лпгл) на величину, обусловленную резонансными потерями (Лрез). Кроме того, имеет место уменьшение экранного затухания на величину Аф из-за отличия формы экрана от плоской (Лф = 0 для плоского экрана, Лф=10 для цилиндрического, Лф = 9,6 для сферического). Тогда общее экранное затухание Лэ = Лотр+Лпгл—Лрез—Лф. Резонансные потери для экранов из алюминия, меди и стали в диапазоне частот 108...1012 Гц иллюстрирует 2.60.

1 Только в некоторых производствах с тонкой и специальной технологией, требующей высокой освещенности, мощность осветительной нагрузки становится соизмеримой с мощностью силовой нагрузки и составляет от 25 до 30% суммарной потребляемой мощности цеха. '

Другим частным режимом работы электромагнита может явиться режим, когда остается неизменным потокосцепление гз. Физически это происходит, когда активное сопротивление невелико и индуцированная при быстром перемещении якоря ЭДС становится соизмеримой с приложенным напряжением, в результате чего ток в обмотке сильно уменьшается. Такой случай показан на 2.2,8, из которого следует, что для него AU^Mex=:(B+ + Г) — (В)=Г=ЛИ/'м, т. е. механическая энергия равна изменению запаса магнитной энергии в системе, а сила соответственно равна

С ростом скорости электрона время его взаимодействия с атомом и искривление траектории движения уменьшаются и происходит снижение величины оэф. Это наблюдается при энергии ти2/2>1-т-3 эВ ( 7-45). Резкое снижение оэф при меньших энергиях объясняется тем, что длина волн де Бройля движущихся электронов становится соизмеримой с размерами атомов и проявляется дифракция электронов на атомах, т. е. огибание электронами атомов без столкновений.

имеет место при mwa/2 > l-f-ЗэВ ( 2-2). Резкое снижение аэф при меньших энергиях объясняют тем, что длина волн де Бройля движущихся электронов становится соизмеримой с размерами ато-

Другим способом устранения прерывистой генерации является уменьшение емкости конденсатора С3. При этом постоянная времени цепи R3C3 становится соизмеримой с постоянной времени контура и возможны устойчивые стационарные колебания, соответствующие амплитуде С/о" ( 13.20). Действительно, при достаточно малой постоянной времени R3C3 одновременно с увеличением амплитуды U увеличивается смещение ?3 в результате чего кривая Si

В области относительно высоких частот, когда проводимость QC0 паразитной емкости становится соизмеримой с проводимостью полезной нагрузки G = 1/Ra, имеет место спад характеристики.

только до температуры, при которой они теряют магнитные свойства. Когда глубина проникновения тока резко возрастает и становится соизмеримой с толщиной изделий, к. п. д. резко падает,

Щелевые индукторы нерационально использовать при большой длине нагреваемых концов, в этом случае длина концевых П-образ-ных перемычек /, соединяющих противолежащие стороны индуктирующего провода, становится соизмеримой с длиной этих проводов. При этом к. п. д. щелевого индуктора будет существенно меньше, чем овального индуктора такого же размера.

С увеличением частоты происходит уменьшение вращающего момента ШД, что объясняется в основном двумя факторами: действием демпфирующего момента от э. д. с. вращения и тем, что э.д. с. самоиндукции в обмотках управления становится соизмеримой с напряжением источника питания и ток в обмотках управления за время такта не успевает нарастать до установившегося значения, что снижает результирующий поток статора. Снижение синхронизирующего момента тем резче, чем больше электромагнитная постоянная времени обмоток управления.

В рассматриваемой схеме коммутирующий конденсатор включен параллельно нагрузке только в момент его перезаряда. На частотах выше 400 Гц влияние отсекающих диодов уменьшается, так как время перезаряда конденсаторов становится сравнимым с периодом переменного напряжения на выходе инвертора. Кроме того, коммутирующий дроссель LK по окончании коммутации тока оказывается закороченным через тиристоры. Так, при передаче тока, например, с тиристоров ТР\ и ТР% на тиристоры ТРз и 1Р\ верхний коммутирующий дроссель закорачивается через тиристор ТР3 и диод Дз, а нижний — через тиристор ГР4 и диод Д$. В случае идеальных тиристоров инвертор может опрокинуться. Для улучшения работы на повышенных частотах в инвертор вводят дополнительные цепи, предотвращающие накопление энергии в индуктивных элементах.

Уменьшение усиления на высоких частотах происходит главным образом за счет шунтирующего действия барьерной емкости коллекторного перехода, емкостное сопротивление которого становится сравнимым по величине с гк.

нижнего завала частотной характеристики объясняется тем, что с уменьшением частоты заметно возрастает емкостное сопротивление разделительных конденсаторов СР1 и Сра (см. 6.10, б). В результате сопротивление XCPI становится сравнимым по величине с сопротивлением Rtl, поэтому часть входного напряжения падает на к/к0 конденсаторе СР1, и напряжение, действующее на резисторе /?С1, оказывается меньше входного напряжения. То же самое происходит и в выходной цепи, где часть выходного напряжения

На верхних частотах можно пренебречь емкостным сопротивлением конденсаторов Ср, но нельзя пренебречь реактивным сопротивлением емкости С0, которое становится сравнимым по величине с R,.. Поэтому,

Рассмотрим процессы в блокинг-генераторе с помощью графиков ( 9.14, б). Пусть в начальный момент времени t = (0 конденсатор Ср заряжен до напряжения, превышающего напряжение запирания лампы U3. Анодный и сеточный токи отсутствуют, напряжение Uu на аноде лампы максимально и равно напряжению источника э. д. с. Еа. Конденсатор Ср разряжается через обмотку трансформатора и резистор утечки сетки Rc. Обычно постоянная времени RCCP сравнительно велика, поэтому разряд конденсатора происходит довольно медленно и индуктивность обмотки трансформатора не оказывает существенного влияния на этот процесс. В момент времени /х напряжение на конденсаторе уменьшается до напряжения отпирания лампы. С этого момента лампа начинает открываться и возникающий анодный ток вызывает э. д. с. в обмотке трансформатора, включенной в цепь сетки лампы. Так как обратная связь в схеме положительная, то эта э. д. с. обусловливает дальнейшее увеличение анодного тока лампы. В результате наступает лавинообразное нарастание анодного тока и сеточного напряжения, которое прекратится лишь после того, как сеточное напряжение станет положительным, а анодный и сеточный токи достигнут величины токов насыщения. Анодное напряжение, равное разности э. д. с. Еа и противо-э.д. с., индуктированной в первичной обмотке трансформатора анодным током, оказывается очень малым. В момент времени 4 сеточное напряжение достигает предельного значения, а сеточный ток становится сравнимым по величине с анодным током. После этого уменьшается как положительное напряжение на сетке, так и анодный ток. Сеточный ток также уменьшается, причем про-тиво-э. д. с. самоиндукции вторичной обмотки трансформатора замедляет процесс снижения анодного тока, поэтому в конце импульса анодный ток уменьшается скачком, т. е. задний фронт импульса анодного тока имеет малую длительность. Этот скачок приводит к резкому изменению магнитного потока трансформатора, сопровождающемуся «выбросом» напряжения на его обмотках. Сеточный ток лампы вызывает новый заряд конденсатора Ср, благодаря чему лампа снова запирается (момент времени 4). и процесс повторяется сначала. В нагрузочной обмотке трансформатора получается импульс напряжения и следующий непосредственно за ним обратный выброс напряжения, соответствующий моменту прекращения анодного тока. Длительность нарастания анодного тока измеряется десятыми долями микросекунды.

меньших пределах измеряемое напряжение становится сравнимым с дрейфом нуля усилителя. Поэтому в большинстве случаев в таких вольтметрах схема лампового усилителя состоит из двух катодных повторителей, включенных для уменьшения дрейфа по параллельно-балансной схеме ( 8.10). Измеряемое напряжение через низкочастотный фильтр (%$, Сф), позволяющий ослабить переменную составляющую помехи, которая мо-

описывает ток в цепи только до тех пор, пока определяемое из него значение тока не становится сравнимым с весьма малыми флюкту-ационными токами, определяемыми тепловыми процессами и носящими случайный характер (см. § 12-4). Это замечание относится и ко всем последующим случаям.

на пластины Y напряжения высокой частоты (несколько сотен мегагерц) интервал времени пролета электронов вдоль пластин становится сравнимым с периодом отклоняющего напряжения и последнее приобретает разные значения. Это явление вызывает изменение чувствительности в зависимости от частоты исследуемого сигнала.

При использовании триггера в качестве порогового устройства (дискриминатора амплитуды), исходя из минимальной амплитуды регистрируемых импульсов определяется ширина петли гистерезиса. При этом в симметричном триггере, как правило, выходное напряжение приходится выбирать в соответствии с требуемой величиной ширины петли. В несимметричном триггере выходное напряжение не зависит от ширины петли гистерезиса. В триггере-дискриминаторе особое внимание уделяют сокращению времени восстановления с тем, чтобы по возможности уменьшить величину динамического смещения, которое приводит к изменениям порогов срабатывания триггера. Динамическое смещение достигает заметной величины в том случае, когда период следования входных импульсов становится сравнимым с временем восстановления Гвоост. Нагрузка может быть как статической, так и динамической.

4. Наконец, при весьма высоких частотах (/ > 108 — 109 Гц) время пролета электрона становится сравнимым с периодом колебаний сигнала. Цепь, содержащую электронную лампу, в этом случае нельзя рассматривать как квазистационарную. Нарушение условия квазистационарности приводит к необходимости проведения специального анализа системы. При таких частотах появляются дополнительные составляющие тока сетки за счет конечного времени пролета электронов, должны учитываться емкости и индуктивности вводов и т. д., поэтому на весьма высоких частотах применяются специальные лампы, описание которых можно найти в соответствующих курсах.

(1'/2—2 с) сопряжено с рядом неудобств. Время замены закаленной детали, т. е. время паузы и работе нагревательных устройств, становится сравнимым с временем нагрева.