Становится комплексной

ботать в фотовентильном (квадрант IV плоскости /, U) и фотодиодном (квадрант ///) режимах. В приборах с фотовентильным режимом работы (фотоэлементах) возникает фото-ЭДС и фотоэлемент становится источником электрической энергии.

Определяя мгновенную активную мощность, расходуемую при прохождении переменного тока через нелинейный элемент, в равенствах (2.4) необходимо использовать динамические параметры R = Rd, G = Gd. Однако эти параметры могут быть отрицательными, как, например, в случае вольт-амперной характеристики, показанной на 2.3, в, при i\ < i < /2- При этом мгновенная мощность (2.4) получается отрицательной, т. е.ч нелинейное сопротивление перестает быть пассивным элементом и становится источником электрической энергии.'

кривой и осью абсцисс в пределах первой четверти периода изменения тока, в определенном масштабе изображает величину WM max. Во вторую четверть периода (//) ток в цепи убывает от максимального значения 1т до нуля. Э. д. с. самоиндукции катушки ei и протекающий ток / совпадают по направлению (э. д. с. ei стремится противодействовать убыванию тока). Напряжение и и ток i направлены противоположно. Это означает, что катушка становится источником электрической энергии и отдает в сеть запасенную энергию магнитного поля (последняя в связи с уменьшением тока

Статические характеристики. При испытаниях магнитных материалов различают статические и динамические характеристики. Статическими называют характеристики, полученные в постоянных либо квазипостоянных магнитных полях. Они определяются магнитными свойствами материала и технологией его обработки. Магнитный материал характеризуется тем, что даже при отсутствии внешнего магнитного поля отдельные его области (так называемые области самопроизвольного намагничивания) намагничены до насыщения. Однако вследствие хаотического расположения векторов намагниченности отдельных -областей в пространстве суммарный вектор намагниченности равен нулю. Если образец из магнитного материала поместит^ в магнитное поле, то он поляризуется, т. е. сам становится источником дополнительного поля, так как векторы намагниченности отдельных областей будут ориентироваться в направлении приложенного магнитного поля.

Раньше для изготовления контактов чаще всего использовали латунь. В современных конструкциях латунь заменяют пружинящими стальными проводниками. Достоинством стального проводника является его высокая прочность, в отличие от латуни, которая при частой деформации разрушается. Но неизолированный стальной контакт неизбежно становится источником загрязнения электролита.

Система защиты от несанкционированного доступа к локальной сети извне. Если корпоративную сеть необходимо подключить к сети Internet, следует учесть фундаментальные отличия корпоративных сетей от Internet. Если корпоративные сети являются защищенными, управляемыми и надежными, то Internet, наоборот, — незащищенная, неуправляемая и весьма ненадежная сеть. Это несоответствие становится источником многих проблем (особенно в области безопасности, управления и производительности), возникающих на границе сети — в том месте, где корпоративная сеть стыкуется с сетью Internet. Крайне важно, чтобы только законные пользователи могли войти в корпоративную сеть организации извне и только законные се-

Раньше для изготовления контактов чаще всего использовали латунь. В современных конструкциях латунь заменяют пружинящими стальными проводниками. Достоинством стального проводника является его высокая прочность, в отличие от латуни, которая при частой деформации разрушается. Но неизолированный стальной контакт неизбежно становится источником загрязнения электролита.

Взаимодействие токов и магнитов зависит от свойств окружающей среды. Это происходит потому, что окружающая среда намагничивается полем, создаваемым токами и магнитами, и сама становится источником магнитного поля, вызывающего дополнительные силы.

Во внешнем электрическом поле вещество диэлектрика поляризуется, т. е. разноименные заряды сдвигаются от положений равновесия в противоположные стороны. Образец в целом приобретает электрический момент и становится источником электрического поля. При исчезновении поля заряды взаимно компенсируются и потенциал тела становится равным нулю. Если же при поляризации происходила утечка одного из зарядов, то избыточный заряд после исчезновения поля обусловливает заряженное состояние тела.

лампуЛх во время прямого хода луча по строке в трансформаторе ТВС накапливается маг-йнтная энергия. Обратный ход начинается с запирания лампы Jli (рис 3-59, а), ток через которую резко прекращается. При этом исчезающее магнитное поле становится источником затухающих электрических колебаний в контуре, образованном индуктивностью обмотки трансформатора ТВС отклоняющей системы и паразитной распределенной емкостью цепи. Колебательный процесс продолжается только полпериода {1—3 на 3-59, в), до тех пор, пока напряжение на катоде диода Jli станет отрицательным по отношению к его аноду и в цепи, состоящей из диода Л^, части обмотки /—5 и конденсатора Сз, возникает ток, который и заряжает этот конденсатор.

На высокой частоте коэффициент усиления по току hz\3 (как и другие параметры) становится комплексной величиной, что означает появление фазового сдвига между током и напряжением на входе и выходе. Поэтому усилительные свойства транзистора на высокой частоте характеризуют модулем коэффициента передачи тока (коэффициента усиления по току j/izial).

Если в этом усилителе подана отрицательная обратная связь, то величина р должна быть отрицательной, так как общий коэффициент усиления /(общ = KoiKo2 положителен. Поэтому построение амплитудно-фазовой характеристики разомкнутой петли обратной связи для двухкаскадного усилителя производится умножением всех векторов характеристики 9.4, б на —р (уменьшение по амплитуде в р раз и поворот по фазе на л). Такая характеристика показана на 9.4,0. Из нее видно, что на средних частотах рабочего диапазона усилителя (вблизи «о) обратная связь отрицательна, с повышением и понижением частот она становится комплексной и амплитуда вектора /Ср уменьшается, а на краях частотного диапазона этот вектор имеет даже положительную проекцию на действительную ось. Поэтому частотная характеристика двухкаскадного усилителя с обратной связью ( 9.4, г) получается еще ровнее, чем у однокаскадного, так как на крайних частотах диапазона коэффициент усиления усилителя с обратной связью становится за счет действия положительной действительной составляющей вектора /Ср даже больше, чем без обратной связи.

Из этой характеристики видно, что обратная связь в трехкаскадном усилителе также отрицательна на средних частотах рабочего диапазона, а на двух частотах по краям диапазона будет положительной. При этом амплитуда вектора /(3 максимальна на частоте юо и уменьшается с увеличением и уменьшением частоты. Поэтому частотная характеристика трехкаскадного усилителя с обратной связью, которая уеловно называется отрицательной, имеет два подъема усиления на краях частотного диапазона ( 9.5,г), так как фактически обратная связь отрицательна только вблизи частоты квазирезонанса, по мере же удаления от этой частоты она ослабевает и становится комплексной, а на двух частотах переходит в положительную.

тенциального барьера эмиттер — база уменьшилась. Поток дырок, следовательно, увеличился. Если в течение половины периода дырки успеют пройти только часть расстояния от" эмиттера до коллектора, то кривая изменения концентрации дырок в базе достигнет максимума где-то в середине базы, так как в этот момент барьер эмиттер — база увеличится и число инжектируемых дырок значительно уменьшится. Вследствие этого в базе наряду с диффузионным движением дырок в прямом направлении возникнет диффузионное движение дырок в обратном направлении. Коллекторный ток уменьшится, а следовательно, упадет и коэффициент а. Инерционность процессов в базе приводит также к фазовому сдвигу между токами /эр и 1Кр, и, следовательно, коэффициент а становится комплексной величиной.

Выполнить условие Л'(/'»)р' (о) = Л'(<») i(iu) в широком диапазоне частот не удается вследствие изменения сдвига фаз как в усилителе, так и в цени обратной снязп. Поэтому ОС становится комплексной, а на некоторых частотах может даже измениться с ООС па ПОС. При определенных параметрах Д'(о)) п (:)(<<>) это может привести к самовозбуждению усилителя. Поэтому необходимо исследовать устойчивость усилителей с обратной связью.

Асимметрия импульса анодного тока в свою очередь приводит к некоторому сдвигу фазы первой гармоники тока относительно первой гармоники сеточного напряжения. В результате отношение /ol к Ее, т. е. средняя крутизна 5ср, становится комплексной величиной. Ясно, что чем выше добротность колебательной системы, тем ближе анодные и сеточные напряжения к синусоидальным и тем слабее влияние высших гармоник на частоту генерации.

Асимметрия импульса электронного тока в свою очередь приводит к некоторому сдвигу фазы первой гармоники тока относительно первой гармоники возбуждающего напряжения. В результате отношение /! к Elt т. е. средняя крутизна Scp, становится комплексной величиной. Ясно, что чем выше добротность колебательной цепи, тем ближе напряжения к гармоническим и тем слабее влияние высших гармоник на частоту генерации.

тенциального барьера эмиттер — база уменьшилась. Поток дырок, следовательно, увеличился. Если в течение половины периода дырки успеют пройти только часть расстояния от" эмиттера до коллектора, то кривая изменения концентрации дырок в базе достигнет максимума где-то в середине базы, так как в этот момент барьер эмиттер — база увеличится и число инжектируемых дырок значительно уменьшится. Вследствие этого в базе наряду с диффузионным движением дырок в прямом направлении возникнет диффузионное движение дырок в обратном направлении. Коллекторный ток уменьшится, а следовательно, упадет и коэффициент а. Инерционность процессов в базе приводит также к фазовому сдвигу между токами /эр и 1Кр, и, следовательно, коэффициент а становится комплексной величиной.

При наличии источника переменного сигнала высокой частоты во входной цепи транзистора, включенного по схеме ОБ, носители заряда не успевают продиффундировать от эмиттера к коллектору, коэффициент передачи а уменьшается и становится комплексной величиной. Частоту, при которой модуль коэффициента передачи уменьшается в У~2 раз, называют граничной частотой транзистора и обозначают /а.

Влияние конденсаторов связи и эмиттерных конденсаторов приводит не только к снижению модуля коэффициента усиления, но и к появлению сдвига фаз между выходным и входным напряжением (см. 39),_ т. е. коэффициент усиления становится комплексной величиной; /С — /С е'Х

на очень высоких частотах, порядка десятков и' сотерн мегагерц, становится комплексной величиной вида

При понижении частоты глубина обратной связи становится; комплексной: