Справедливо равенство

Во многих случаях внутреннее сопротивление источника электрической энергии мало по сравнению с сопротивлением гн и справедливо неравенство т J •< Е. В этих случаях напряжение между выводами источника электрической энергии практически не зависит от тока, т. е. U« Е = const.

Если длины всех трубок в схеме 10.1,а одинаковы, то для расхода масла в подшипниках справедливо неравенство Q3 < Qz
приводимый механизм создает момент сопротивления Мс = — const, т. е. не зависящий от частоты вращения, и установившееся состояние электропривода определяется точкой а, то dMc/d(u = Q и сШдв/Ао<0. Таким образом, справедливо неравенство (3.19), поэтому электропривод устойчив.

Формула (1.42) свидетельствует о том, что в общем случае имеет место некоторый фазовый сдвиг между комплексными амтагитудами напряжения и тока в бегущей волне. Знак фазового сдвига зависит от конкретных параметров системы. Расчеты показывают, что для большинства практически используемых линий передачи справедливо неравенство R\/Li>Gi/Ci, поэтому фазовый угол \з оказывается отрицательным и ток опережает напряжение. Однако этот эффект, как правило, весьма невелик.

Рассмотрим задачи, решаемые при установлении запаса работоспособности, на примере некоторого выходного параметра у, для которого справедливо неравенство (4.2). При этом вначале примем, что условия эксплуатации нормальные, а старение ЭРЭ отсутствует. При сделанных допущениях необходимо учитывать только производственный разброс параметров компонентов ЭС. Поскольку производственный разброс значений параметров компонентов ЭС имеет случайный характер, все расчеты, связанные с этим разбросом, производят методами математической статистики.

Систему, в которой выполняется равенство Свх = СВЫх, будем называть мультиплексором; систему, для которой справедливо неравенство Свх>СВых, определим как статистический мультиплексор или концентратор. Очевидно, что отношение СВых/С'Вх = &= 1 имеет место в обычных (классических) системах с частотным и синхронным временным разделением, тогда как неравенство /г<1 определяет системы с асинхронным (статистическим) разделением.

При этом справедливо неравенство

Во многих случаях внутреннее сопротивление источника электрической энергии мало по сравнению с сопротивлением гн и справедливо неравенство гвт/ < Е. В этих случаях напряжение между выводами источника электрической энергии практически не зависит от тока, т. е. U «.Е = const.

Во многих случаях внутреннее сопротивление источника электрической энергии мало по сравнению с сопротивлением гн и справедливо неравенство г / < Е. В этих случаях напряжение между выводами источника электрической энергии практически не зависит от тока, т. е. U ^ Е = const.

ника смещения является таким, что он работает только в крутой области в. а. х. ( 3.8). В инверторе с одним источником питания нагрузочный транзистор является нелинейной квадратичной нагрузкой. При этом транзистор Т2 работает в пологой области в. а. х., для которой справедливо неравенство [/с ^ ^ \U3— (/„„pi, где t/c и L/,— напряжения на стоке и затворе относительно нулевого потенциала. В этом случае ток через нагрузочный транзистор

т)2=Р2/Рэм = (Р9М - ДРЭЛ2 - ДРТ - АРД06)/Р9М , (5.24) справедливо неравенство

т. е. практически равен току короткого замыкания источника. Источник электрической энергии с большим внутренним сопротивлением можно заменить идеализированной моделью, у которой гвт -*• °° и Е -» °о и для которой справедливо равенство Е/ГВГ =J . Такой идеализированный источник электрической энергии называется идеальным источником тока с одним параметром J =/к. Ток источника тока не зависит от напряжения между его выводами, а его внешняя характеристика определяется выражением

Графики изменения э.д.с. симметричной системы показаны на 7.3. Важно обратить внимание на то, что для трехфазной симметричной системы э.д.с. справедливо равенство: ел + ев + ес = = 0. Если э.д.с. какой-либо отдельной фазы трехфазной обмотки, например фазы Л, принять за исходную и считать ее начальную фазу

В соответствии со вторым началом термодинамики для обратимого процесса справедливо равенство dQ=TdS (Т, S температура и энтропия). При использовании функции состояния Фт = //,.— TS, известной как изобарно-изогермический потенциал системы, с учетом (1.1) можно записать:

Умножив правую и левую части второго уравнения на Л, и учитывая, что для триода справедливо равенство ц = SRt, получаем

т. е. практически равен току короткого замыкания источника. Источник электрической энергии с большим внутренним сопротивлением можно заменить идеализированной моделью, у которой ''вт_~> °° и Е -» °° и для которой справедливо равенство Е/ГЯГ =J . Такой идеализированный источник электрической энергии называется идеальным источником п>ка с одним параметром J =/к. Ток источника тока не зависит от напряжения между его выводами, а его внешняя характеристика определяется выражением

т. е. практически равен току короткого замыкания источника. Источник электрической энергии с большим внутренним сопротивлением можно заменить идеализированной моделью, у которой гвт^-+ °° и ?• -» оо и для которой справедливо равенство Е/ГВГ = J . Такой идеализированный источник электрической энергии называется идеальным источником тока с одним параметром / =/к. Ток источника тока не зависит от напряжения между его выводами, а его внешняя характеристика определяется выражением

так как в прямоугольном пазу ширина Ьх = Ьи постоянна и не зависит от высоты, а при принятом допущении о равномерности распределения проводников по площади сечения паза справедливо равенство

Для продолжительного режима работы справедливо равенство

Справедливо равенство SVCV = (В х C)v . Действительно,

= — ~^г (rot А) или rot (E + d\/dt) = 0. Последнее говорит о потенциальности функции (Е + d\/dt); следовательно, справедливо равенство Е + + дА/д/ = —gradф, или

вектора по поверхности, окружающей его, справедливо равенство div(HxA)du= (^(НхА)^. Тогда