Совершенно аналогично

Совершенно аналогичны построения, если цепь со смешанным соединением, помимо линейных и нелинейных резисторов, содержит источники электрической энергии, например источники напряжения, вольтамперные характеристики которых без учета внутренних сопротивлений представляют собой прямые, параллельные оси абсцисс. Их ординаты и следует алгебраически просуммировать с ординатами вольтамперных характеристик участков (в том числе внутренних

видно, что оба уравнения имеют в качестве независимой переменной время t и совершенно аналогичны, причем одно получается из другого при взаимной замене схемы и величин по табл. 7.1.

Совершенно аналогичны между собой и режимы работы параллельной цепи при со = var и U = const (см. 7.10) и последовательной — при о) = var и / = const, если произвести указанную замену величин (обозначения кривых даны справа в скобках). Интересно отметить,что при неизменном токе напряжение U последовательной цепи при резонансе, когда co0L=—т*,

Все построения на 6-21 совершенно аналогичны построениям на 6-17. В любой схеме замещения остаются теми же U, I, 8, QL и рассеиваемая мощность [см. (6-42)].

Все операторные выражения типа (13-2) и (13-5) совершенно аналогичны комплексным выражениям для установившихся значений гармоник в цепях несинусоидальных токов, например,

* Таким образом, частотные погрешности дифференцирующего преобразователя, используемого по своему прямому назначению — дифференцированию, совершенно аналогичны таковым для интегрирующего преобразователя, работающего в качестве безынерционного, и наоборот

Выражения (*) совершенно аналогичны соответствующим выражениям в § 6-8, определяющим напряженность электрического поля.

Уравнения (а'), (д') и (*) по форме совершенно аналогичны уравнениям:

Выражения (*) совершенно аналогичны соответствующим выражениям в § 24.8, определяющим напряженность электрического поля.

Уравнения (а'), (д') и (*) по форме совершенно аналогичны уравнениям

Соотношения (120.1) и (120.2) выполняются во всех случаях и выражают граничные условия для магнитного поля. Они совершенно аналогичны граничным условиям для электрического поля (§ 49).

Совершенно аналогично выглядит дифференциальное уравнение относительно тока

Таким образом, (9.60) совершенно аналогично (9.27), что и следовало ожидать. Из (9.60) следует, что для Ти <; «^ tn0 потери при частотном пуске с р •< рк значительно меньше, чем в случае прямого включения асинхронного двигателя с ос = 1.

Совершенно аналогично доказывается, что при параллельном соединении четырехполюсников ( 9.6), где /i=/i+/i и /2 = = /2 + /2 матрица Y результирующего четырехполюсника равна сумме одноименных матриц соединяемых четырехполюсников:

Совершенно аналогично для схемы, показанной на 14-8, б,

При этом комплексные сопротивление Z(/co) или проводимость У (/со) — это функции от /со, т. е. частотные характеристики системы. Совершенно аналогично записываются операторные выражения и в том случае, когда реакция системы выражается через передаточную функцию, отличную от проводимости или сопротивления: например, мы писали, что

Поскольку требуется рассчитать установившийся периодический режим, когда Чгиакс = 'Чгм> а хРмин = — 4%, то к концу положительного полупериода напряжения источника (t=T/2} ток достигнет величины источника (t = T/2) ток достигнет величины /м ( 22-22, а) . В силу симметрии напря-сти магнитной характеристики процесс в следующий полупериод протекает совершенно аналогично ( 22-22, а) .

положительного полупериода напряжения (t = T/2) ток достигнет величины /т ( 8-<Ю,а). В силу симметрии напряжения и, а также симметрии и однозначности магнитной характеристики процесс в следующий полупериод протекает совершенно аналогично ( 8-19,а).

Преобразование 4.19 в 4.20 совершенно аналогично преобразованию 4.12 в 4.13. По тем же причинам, что и при выводе выражения (4.16),

венства (16.57) — средняя магнитная энергия системы, умноженная на 2ш, второй член — средняя электрическая энергия системы, умноженная на 2о>, что доказывается совершенно аналогично тому, как были выведены равенства (16.54) и (16.55). Поэтому равенство (16.57) совпадает с формулой (16.48).

В заключение следует заметить, что при наличии в рядной структуре большего, чем три, числа рассматриваемых масс идентификация любой промежуточной массы производится совершенно аналогично рассмотренному выше, т. е. по уравнениям вида (7-12) с подстановкой в них соответствующих индексов смежных масс. Например, для промежуточной массы с индексом / в уравнении (7-12) искомые, параметры будут -шеть индексы Cj, ^.г, bjti+l, йтр ,,

Совершенно аналогично можно показать, что свертке двух функций -времени f(f) и g(t)