Составляющей напряженности электрического

Ферритовые резонаторы чаще всего имеют сферическую форму и делаются из железоиттриевого граната (ЖИГ). Изменяя намагниченность феррита с помощью петли с током, можно перестраивать фильтр. Одна из возможных конструкций фильтра на основе двухрезонаторной полосковой структуры представлена на 7.15. Резонаторы расположены вблизи короткозамкнутого конца экранированной полосковой линии. Связь между резонаторами осуществляется через щель. При отсутствии резонанса связь между полосковыми линиями очень слабая. При резонансе образующийся в ферритовых сферах высокочастотный дипольный момент с круговой поляризацией вызывает появление составляющей напряженности высокочастотного магнитного поля, благодаря чему резонаторы оказываются хорошо связанными.

мальной составляющей напряженности электрического поля Еп на границе L сечения заряженного проводящего тела в некоторой

Если в обмотке трансформатора кроме переменного тока есть и постоянная составляющая тока, то в сердечнике появляется дополнительно постоянное магнитное поле. В этом случае магнитная проницаемость ц зависит и от постоянной составляющей напряженности поля aw0: при увеличении постоянного подмагничивания магнитная проницаемость уменьшается.

В несимметричных микрополосковых линиях передачи и линиях с «подвешенной подложкой» распространяются электромагнитные волны, близкие к волнам типа ТЕМ. Поэтому практический расчет таких линий производят по законам распространения волн основного типа — ТЕМ. В компланарных же линиях волны сильно отличаются от волн типа ТЕМ, а в щелевых линиях распространяются волны иного типа с большим значением продольной составляющей напряженности магнитного поля. Наличие этой составляющей .позволяет с помощью таких линий конструировать гиромагнитные элементы, например вентили. С помощью щелевой линии можно легко получить высокое волновое сопротивление за счет расширения щели. На 8.7 приведена зависимость волнового сопротивления компланарной полосковой линии от ее конструктивных размеров при t/h = 0,005, а на 8.8 — зависимость волнового сопротивления и затухания от соотношения h/K для щелевой полосковой линии передачи.

Под действием этой силы электроны будут отклоняться к одной из продольных граней пластины, вследствие чего их концентрация там увеличится, а на противоположной грани — уменьшится. Это приведет к пространственному разделению зарядов и к появлению некоторой разности потенциалов между соответствующими гранями и, следовательно, к появлению поперечной составляющей напряженности ?V электрического поля, называемой напряженностью Холла. В результате на электрон начнет действовать, кроме лоренцевой силы Flt также сила электрического взаимодействия

Поле в каждой точке характеризуется потенциалом ср; его производная по любому направлению со знаком минус равна составляющей напряженности поля по этому направлению.

Гэаничным условием для рассматриваемой задачи является равенство нулю касательной составляющей напряженности электростатического поля на проводящей поверхности. Покажем, что поле двух зарядов, заданного Q и фиктивного Qlt равноудаленных от граничной поверхности, т. е. отстоящих друг от друга на расстоянии '2d, и расположенных в однородном диэлектрике с проницаемостью 8, такое же, как и исследуемое поле. Величина заряда Qt определится из граничного условия. В области / ( 1-10) заряд и среда такие же, как и в основной задаче. При одинаковых граничных условиях, по теореме единственности решения уравнений поля, векторы поля в обеих задачах должны быть одинаковыми. На плоскости хОу напряженность поля двух точечных зарядов по (1-2)

величину элементарной составляющей напряженности магнитного поля dH в произвольной точке М, в данном случае принадлежащей элементу проводника dli.

Интенсивность электромагнитного излучения линии характеризуется величиной вертикальной составляющей напряженности электрического поля Е вблизи поверхности земли, так как она определяет напряжение, создаваемое на антеннах радиоприемников, а следовательно, и -радиопомехи. Изменение напряженности электрического поля от Ег до Е2 обычно характеризуется величиной Y, дБ, причем

Пробой масляного канала и образование в нем узкого проводящего канала разряда приводят к резкому усилению электрического поля на поверхности барьера (в точке Л, 8-16) и появлению значительной составляющей напряженности вдоль барьера. Поэтому пробой масляного канала, как правило, вызывает появление скользящих разрядов вдоль барьера. Эти разряды развиваются не только по поверхности барьеров, но и внутри самих барьеров, под их поверхностью.

В случае резконеоднородного поля со значительной составляющей напряженности, нормальной к поверхности твердой изоляции, общая картина развития разряда качественно такая же, как и в воздухе: при подъеме напряжения вначале у острого края электрода возникает «корона» — начальные ЧР, затем появляются скользящие разряды. Когда последние разовьются на всю длину уступа /, происходит перекрытие.

мальной составляющей напряженности электрического поля Еп на границе L сечения заряженного проводящего тела в некоторой

Интенсивность электромагнитного излучения линии характеризуется величиной вертикальной составляющей напряженности электрического поля Е вблизи поверхности земли, так как она определяет напряжение, создаваемое на антеннах радиоприемников, а следовательно, и -радиопомехи. Изменение напряженности электрического поля от Ег до Е2 обычно характеризуется величиной Y, дБ, причем

Для получения выражений, соответствующих пологим частям выходных статических характеристик, надо учесть, что при потенциале стокового конца канала t/(/)^ (/си нас происходит перекрытие канала около стока. При- этом дырок (подвижного заряда) в перекрытой части канала почти нет. Они проходят перекрытую часть канала под действием большой продольной составляющей напряженности электрического поля со скоростью, равной скорости насыщения. Поэтому можно считать, что в канале около стока Qps«0. Тогда, используя (6.21), получим

Первый член в этом выражении является «классической» составляющей напряженности электрического поля, обусловленного неоднородным легированием. Второй член отражает наличие добавочной силы, связанной с изменением валентных сил в кристалле, обусловленных сильным легированием (эффект СЗЗ). Для транзистора с распределением концентрации легирующих примесей, показанным на 2.15, первая составляющая поля Ер\ при НУИ направлена по оси к и тормозит дырки, инжектированные в эмиттер. Вторая составляющая поля ЕР2< <0 и уменьшает тормозящее поле для дырок в эмиттере. Таким образом, влияние СЗЗ приводит к дополнительному накоплению заряда дырок в эмиттере, увеличению дырочного тока эмиттера и к уменьшению коэффициента ин-жекции.

где А, — коэффициент модуляции длины канала, являющийся параметром модели. Обратный ток стокового р-/г-перехо-да учитывают, добавляя его к выражениям (5.6) и (5.9). Из-за большого значения поперечной составляющей напряженности электрического поля подвижность носителей в канале уменьшается с ростом напряжения на затворе. В связи с этим в (5.6) и (5.9) вводят множитель

22.42. В прямоугольном волноводе шириной а = 4,75 см и высотой b — 2,2 см возбуждается поперечная магнитная волна Еи. Частота питающего генератора / = = 1010 Гц. Амплитудное значение продольной составляющей напряженности электрического поля в центре сечения волновода Егт= =5-10* В/м. Определить амплитуды составляющих напряженностей электрического и магнитного

22.43. В прямоугольном волноводе шириной а = 4,75 см и высотой b = 2,2 см возбуждается поперечная магнитная волна Ец. Частота питающего генератора / = 10го Гц. Амплитуда продольной составляющей напряженности электрического поля в центре сечения волновода Егт = 5-10* В/м. Стенки волновода выполнены из серебра с

22.42. В прямоугольном волноводе шириной а = 4,75 см и высотой b — 2,2 см возбуждается поперечная магнитная волна Еи. Частота питающего генератора / = = 1010 Гц. Амплитудное значение продольной составляющей напряженности электрического поля в центре сечения волновода Егт= =5-10* В/м. Определить амплитуды составляющих напряженностей электрического и магнитного

22.43. В прямоугольном волноводе шириной а = 4,75 см и высотой b = 2,2 см возбуждается поперечная магнитная волна Ец. Частота питающего генератора / = 10го Гц. Амплитуда продольной составляющей напряженности электрического поля в центре сечения волновода Егт = 5-10* В/м. Стенки волновода выполнены из серебра с

Положение существенно меняется, когда поле имеет значительную составляющую, нормальную к поверхности диэлектрика ( 19). В этом случае разрядные напряжения по поверхности значительно ниже, чем без нормальной составляющей. Немецкий ученый Теплер, исследовавший детально этот случай, считает, что при наличии нормальной составляющей напряженности электрического поля ионы «прижимаются» к поверхности диэлектрика и движутся вдоль поверхности с трением. Выделяющееся вследствие этого тепло вызывает местный разогрев поверхности и создает дополнительную термическую ионизацию воздуха, облегчающую разряд.

и направлена по касательной к окружности сечения. Напряженность электрического поля Е на поверхности провода складывается из составляющей напряженности электрического поля