Разностью магнитных

Другая особенность измерения малых сопротивлений заключается в том, что значение напряжения ?/3з часто бывает малым — единицы милливольт, поэтому приходится считаться с возможностью появления в местах контактов термо-ЭДС. Термо-ЭДС образуется в местах соединения двух разнородных проводников; она зависит от материала проводников и температуры места их соединения и в ряде случаев достигает сотен микровольт. В схеме 11.1 термо-ЭДС может возникнуть в токовых и потенциальных зажимах. Термо-ЭДС токовых зажимов на t/зз влияния не оказывает, и ее не учитывают. Термо-ЭДС потенциальных зажимов (е\ и е^, 11.2) суммируются с t/зз и могут внести значительную погрешность в результат измерения. Основные приемы борьбы с термо-ЭДС заключаются в выравнивании температур потенциальных зажимов (если разность температур между потенциальными зажимами равна нулю, то и термо-ЭДС между ними отсутствует), а также в проведении двух измерений U при разных направлениях тока /. Дело в том, что термо-ЭДС и ее полярность от направления тока / не зависят, а направление Ux зависит ( 11.2). В результате измерения получают два значения напряжения:

Тепловые ИП подразделяются на терморезисторы и термоэлектрические ИП. В терморезисторах используется зависимость сопротивления проводника или полупроводника от температуры. Действие термоэлектрических ИП основано на возникновении ЭДС при нагреве или охлаждении спая двух разнородных проводников.

Термоэлектрические измерительные преобразователи. Сущность термоэлектрического эффекта заключается в том, что при соединении двух разнородных металлов или полупроводников друг с другом в месте их соединения возникает термо-ЭДС, зависящая от температуры места соединения и вида металлов (полупроводников). Если оба конца двух разнородных проводников или полупроводников, называемых термоэлектродами, соединить друг с другом и если температура точки соединения одних концов 0i превышает температуру точки соединения других концов 02, то в цепи возникает термо-ЭДС Ев , являющаяся функцией температур GI и 6з:

Сущность явления Зеебека состоит в следующем. При соприкосновении двух разнородных проводников в месте их контакта возникает контактная разность потенциалов, обусловленная различной концентрацией носителей зарядов. Зеебеком было установлено, что в замкнутой цепи двух разнородных проводников, спаи которых находятся при разных температурах, электродвижущая сила Еаь (6i), возникающая при переходе от проводника а к проводнику b в точке с температурой BL и электродвижущая сила Еьа (92), возникающая при переходе от проводника b к проводнику а, имеют противоположные знаки и не равны между собой.

1 Термоэлектрические э. д. с. возникают при соединении разнородных проводников, концы которых находятся при разных температурах, а контактные э. д. с.— при соединении однородных проводников, место соединения которых загрязнено, в результате чего в месте соединения происходят различные электрохимические процессы. Термо- И контактные э. д. с. могут достигать десятков микровольт.

Термоэлектрические преобразователи. Принцип действия термо-влектрического преобразователя (термопары) основан на использовании термоэлектрического эффекта, сущность которого заключается в возникновении термо-э. д. с. в цепи, состоящей из двух разнородных проводников или полупроводников, называемых термоэлектродами, если температура вх места соединения электродов (так называемого рабочего, или горячего, спая) и температура 02 свободных (холодных) концов неодинаковы. В общем случае значение возникающей термо-э. д. с. является нелинейной функцией температуры 6^

2. В лабораторной работе исследуется нагревание и охлаждение катушки. Температура измеряется с помощью термопары, которая представляет собой две проволоки, изготовленные из разнородных проводников (м.едь— константан). Два конца этих проволок сварены 'и помещены внутрь витков катушки. Два других свободных конца должны иметь температуру окружающей среды, они присоединяются к измерительному прибору, отградуированному в градусах (°С). При таких условиях термопара измеряет не температуру катушки Т, а ее перегрев 9, т. е. разность между температурами катушки и окружающей среды. Поэтому для подсчета температуры катушки следует к значению перегрева прибавить температуру окружающей среды Т — б+Тос, измеренную обычным термометром.

2-124. В контакте двух разнородных проводников, через которые проходит ток, происходит в зависимости от направления тока выделение или поглощение тепла.

Последнее обстоятельство используется в так называемых термоэлементах. Если составить замкнутую цепь из двух разнородных проводников, то при различных температурах / и /„ двух мест спаев этих проводников контактные э. д. с. в местах спаев будут различными и не будут взаимно компенсироваться вдоль цепи. В итоге в замкнутой цепи будет действовать результирующая э. д. с., называемая термоэлектродвижущей силой. В общее значение термоэлектродвижущей силы войдут также еще дополнительные э. д. с., которые возникают вдоль каждого из двух однородных проводников вследствие того, что один конец их находится

Термоэлектрические э. д. с. возникают при соединении разнородных проводников, концы которых находятся при разных температурах, а контактные э. д. с.— при соединении однородных проводников, место соединения которых загрязнено, в результате чего в месте соединения происходят различные электрохимические процессы. Термо- и контактные э. д. с. могут достигать десятков микровольт.

Термоэлектрические преобразователи. Принцип действия термоэлектрического преобразователя (термопары) основан на использовании термоэлектрического эффекта, сущность которого заключается в возникновении термо-э. д. с. в цепи, состоящей из двух разнородных проводников или полупроводников, называемых термоэлектродами, если температура 6г места соединения электродов (так называемого рабочего, или горячего, спая) и температура 62 свободных (холодных) концов неодинаковы. В общем случае значение возникающей термо-э. д. с. является нелинейной функцией температуры 6^

При расчете магнитных напряжений зубцовых зон принимается допущение, что линии равного магнитного потенциала в поперечном сечении машины представляют собой окружности с центром на оси вращения ротора. При этом допущении магнитное напряжение зубцовой зоны статора FZl или ротора FZ2 определяется разностью магнитных потенциалов между эквипотенциальными поверхностями (на поперечном сечении — окружностями) , проходящими по дну пазов и по поверхности головок зубцов [14].

В кривой намагничивания резко выражен начальный прямолинейный участок, что обусловлено наличием сравнительно большого воздушного зазора, для которого характерна линейная зависимость разности магнитных потенциалов от магнитного потока. При малых значениях магнитного потока, а следовательно, и магнитной индукции в ферромагнитных участках магнитопровода разностью магнитных потенциалов на этих участках можно пренебречь и счи-

Если считать магнитную проницаемость стали статора и ротора бесконечно большой, можно пренебречь разностью магнитных потенциалов внутри магнитопроводов и считать, что

На 1.17 показано построенное графически плоскопараллельное магнитное поле по высоте грани Ъ на длине сердечника /. Элементарные трубки, лежащие в зоне катушки, разбитой на одинаковые участки, проводят одинаковые потоки. При увеличении разности магнитных потенциалов вдоль длины катушки UMX магнитная проводимость элементарной трубки АЛ* уменьшается таким образом, что произведение имх\.\х=\Фх остается постоянной величиной. Так, например, одна элементарная трубка (т=1) Л! находится под полной разностью магнитных потенциалов 4/4 UM и состоит из четырех последовательно соединенных единичных трубок магнитной индукции п— 4, а трубка N находится под потенциалом 4/з'^м и состоит из трех единичных трубок. Тогда потоки элементарных трубок М и N будут

где. удельная магнитная проводимость рассеяния, приведенная к полной разности магнитных потенциалов, определится так: Я'ай= =т4/Л4-г-т8/П8+т82/Пз2=9,5/4+5/8-(-3/ 16+ 1/32==3,22. Для внешней грани b пограничной трубкой между потоком рассеяния и потоком выпучивания является силовая трубка, находящаяся под разностью магнитных потенциалов, примерно равной 7/8UM. Одна половина этой трубки замыкается на внешнюю грань в ярме 3 (граница потока рассеяния), другая половина — на внешнюю грань 'а якоря 4 (граница потока выпучивания), Поток рассеяния с внеш-

Здесь <',, — координата поля выпучивания с грани а, равная z"i, (см. рис 1.17). Коэффициентом ?=0,5 учитывается, что поток с грани находится под средней разностью магнитных потенциалов намагничивающей катушки. В полный объем поля рассеяния еще входят потоки рассеяния Ф(ф с двух внутренних «ребер» ( 1.18), их магнитная проводимость между «ребром» и магнитным шунтом Лар"-j.'()?(/ •-?'(,)Л'рб, где А/рб—0,52 — удельная проводимость между pi.-Ором для этого расположения, г'ь — высота поля выпучивания с внутренней грани b (cv,. 1.17). Проводимость потоку рассеяния Ф''ор для двух внешних «ребер» сердечника / или 2 ( 1.18) определится так: Л"ар—2р0/0,"рл#- Здесь К"рй=0,25 — удельная проводимость квадранта шаровой поверхности, имеющего радиус R.

Считая магнитную проницаемость стали магнитопроводов статора и ротора ^ас бесконечно большой по сравнению с магнитной проницаемостью воздушного зазора, равной [А0 (^ас ^ (д,0), можно пренебречь разностью магнитных потенциалов на магнитопроводе и, записав закон полного тока для любого контура, охватывающего ток i2w2 катушки 2 (например, контура, показанного пунктиром на В-2),

В рабочем режиме возбужденного синхронного двигателя его электромагнитный момент, как известно [2, 7], складывается из основной составляющей момента М„, обусловленной взаимодействием поля статора с полем возбуждения, реактивной составляющей момента Mdl,, обусловленной разностью магнитных сопротивлений по продольной и поперечной осям, и составляющей тормозного момента МТО, обусловленной наличием активного сопротивления обмотки Я1коря:

Кривая зависимости синхронизирующего момента от угла рассогласования M=f(a) сельсинов (см. 9.21) близка к синусоиде. Если при выводе этой зависимости пренебречь разностью магнитных проводимостей по продольной и поперечной осям сельсина, а также влиянием токов обмотки синхронизации на поток сельсина и ток обмотки возбуждения, то M=Mmsina.

Считая магнитную проницаемость стали магнитопроводов статора и ротора Цас бесконечно большой по сравнению с магнитной проницаемостью воздушного зазора, равной ц,0 (цос ^> \а0), можно пренебречь разностью магнитных потенциалов на магнитопроводе и, записав закон полного тока для любого контура, охватывающего ток 12к>2 катушки 2 (например, контура, показанного пунктиром на В-2),

Магнитное напряжение зубцо-вой зоны. При расчете магнитных напряжений зубцовых зон принимается допущение, что линии равного магнитного потенциала в поперечном сечении машины представляют собой окружности с центром на оси вращения ротора. При этом допущении магнитное напряжение эубцовой зоны статора Рг\ или ротора Fzz определяется разностью магнитных потенциалов между эквипотенциальными поверхностями (на поперечном сечении — окруж-ностями), проходящими по дну пазов и по поверхности головок зубцов.