Радиальной составляющей

Если катушка состоит из механически не взаимодействующих витков, напряжения а. максимальны в торцевых зонах, где максимальна радиальная составляющая Вг. Силу сжатия на катушку легко рассчитать как

где В, = Bm sin pa - радиальная составляющая вектора магнитной индукции ротора на оси стержня обмотки статора; v — линейная скорость магнитного поля ротора относительно стержня обмотки статора; a = fit — угол, на который поворачивается ротор за время t; / — длина стержня; П — угловая частота вращения ротора.

SK j — площадь боковой поверхности выступа, м2 . Радиальная составляющая силы арочного распора, Н,

Поскольку радиальная составляющая вектора напряженности электрического поля Е у первого анода значительно больше, чем у второго, то такое поле обладает Собирающими свойствами. В результате электронный поток достигает экрана в виде тонкого пучка диаметром несколько десятых долей милли-

Тигельная печь представляет собой относительно короткую электромагнитную систему (отношение высоты загрузки к диаметру редко превосходит 1,5), поэтому электродинамические силы направлены строго радиально только в средней по высоте части тигля. Ближе к верхнему и нижнему краям тигля, где магнитное поле искажается и линии его не идут параллельно оси, радиальная составляющая электродинамических сил уменьшается, как показано горизонтальными стрелками на 14-17. Под действием такой системы сил металл в средней части тигля перетекает от периферии к оси, затем по оси тигля выжимается вверх к зеркалу ванны и вниз ко дну тигля. Вверху и внизу он перетекает к стенкам и вдоль стенок возвращается к средней части тигля, совершая так называемую двухконтурную циркуляцию.

Радиальная составляющая индукции магнитного поля возбуждения в зазоре Bg r — Bg в неявнополюсной машине (распределенная обмотка возбуждения) повторяет по форме кривую МДС: BS —naFJb; в явнополюсной машине (сосредоточенная обмотка возбуждения) отличается от формы кривой МДС и зависит от соотношения размеров в области зазора и полюсного наконечника: относительной полюсной дуги

где Bgim — амплитуда основной гармонической индукции в зазоре; Bg — радиальная составляющая индукции на оси полюса.

4.1.5. Определить амплитуду основной гармонической индукции поля возбуждения неявнополюсного синхронного генератора, если относительная длина обмотанной части полюсного деления ротора р = 0,7. Радиальная составляющая индукции на оси обмотки возбуждения В&т — 0,9 Тл. Чему равна основная гармоническая индукции в точке зазора, смещенной относительно оси обмотки на угол 7 = тг/3?

4.1.13. Коэффициент формы поля возбуждения синхронной машины kf = 1,05. Найти амплитуду основной гармонической индукции поля возбуждения в зазоре Вь\т> если радиальная составляющая индукции на оси полюса В^ = 0,75 Тл. Чему равна основная гармоническая индукции в точке зазора смещенной относительно оси обмотки на угол у = л /6?

4.1.16. Полюсное деление явнополюсной синхронной машины г = = 23 см, расчетная длина /§ = 12,0 см. Вычислить поток основной гармоники поля возбуждения Ф/1ОТ> если коэффициент формы поля возбуждения kf = 1,07, а радиальная составляющая индукции на оси полюса В§ = 0,72 Тл.

Радиальная составляющая Е напряженности электрического поля имеет наибольшую амплитуду на расстоянии л <а от оси. Функция

При расчете напряжений в сечениях /-/ и //— // консольную часть пластины рассматривают как балку с заделанным концом, на которую действует распределенная нагрузка. Распределенная нагрузка создается двумя силами: центробежной силой части пластины Ск и радиальной составляющей силы арочного распора FK, которая возникает в результате сжатия пластин нажимными фланцами.

ЭДС, наводимая в каждом проводнике обмотки якоря, зависит от скорости движения проводника v, активной длины проводника / и радиальной составляющей магнитной индукции В, в воздушном зазоре. ЭДС, наводимую в проводнике в каждый момент времени, с учетом количественной взаимосвязи всех факторов нахо-

С учетом этих выражений для радиальной составляющей электродинамического усилия справедливо выражение

Под действием радиальной составляющей электродинамического усилия проводник прижимается к дну паза. На Fy влияет искривление силовых линий магнитного поля. Искривление силовых линий магнитного поля в пазу приводит к появлению тангенциальных составляющих Fx электродинамического усилия, сжимающих проводник с током на оси симметрии паза. Из-за симметрии магнитного поля относительно оси паза тангенциальные составляющие электродинамического усилия уравновешивают друг друга, поэтому при симметричном расположении проводника результирующая составляющая электродинамического усилия

Основная гармоническая радиальной составляющей индукции магнитного поля трехфазной обмотки

Поскольку кроме радиальной составляющей плотность fJfSa содержит и тангенциальную составляющую по
Величина радиальной составляющей Ег очень мала по сравнению с Ее (за исключением точек, близких к 6 = О, где ?9 обращается в нуль). Поэтому в дальнейшем учитывается только ?в.

В качестве наиболее эффективных средств для уменьшения добавочных потерь применяют: рациональное размещение витков обмоток для уменьшения поперечной (радиальной) составляющей поля рассеяния, искусственную локализацию поля рассеяния при помощи установки магнитных шунтов из электротехнической стали и замену некоторых стальных деталей деталями из немагнитных материалов. В дальнейшем наиболее радикальное решение этой проблемы может быть найдено путем замены стальных деталей, в которых возникают потери от гистерезиса и от вихревых токов, неметаллическими (прессующие кольца обмоток, ярмовые прессующие балки и т. д.) или деталями из немагнитных металлов (стенка бака).

В качестве наиболее эффективных средств для уменьшения добавочных потерь применяют: рациональное размещение витков обмоток для уменьшения поперечной (радиальной) составляющей поля рассеяния, искусственную локализацию поля рассеяния при помощи установки магнитных экранов из электротехнической стали и замену некоторых стальных деталей деталями из немагнитных материалов. В дальнейшем наиболее радикальное решение этой проблемы

В общем случае вектор скорости электрона V направлен под некоторым углом а к оси катушки. Если электрон находится в точке А ( И.5,а), то вектор индукции магнитного поля В и вектор скорости V имеют как радиальные В,- и vr, так и осевые ВА и ид составляющие. Из курса физики [8] известно, что на электрон, движущийся под произвольным углом по отношению к направлению магнитного поля, действует сила Лоренца FM = —e[VXB]). Составляющая сила Лоренца Fm ( 11.5,6), обусловленная v\ п Вг, направлена из-за плоскости чертежа на читателя. Векторное произведение [VXB] представляет собой правую тройку векторов, но при определении направления F необходимо учитывать отрицательный знак заряда электрона. Сила FMl вызывает вращение электронов вокруг оси ОС, т.е. появляется азимутальная составляющая скорости ут, которая совместно с БД образует силу Fw, направленную к оси катушки ( 11.5, б). Описанная ситуация сохраняется до плоскости, проходящей через центральные точки Оь 02 катушки перпендикулярно ее оси. Таким образом, при движении электрона до этой плоскости он перемещается по спирали с уменьшающимся радиусом, отклоняясь к оси катушки. После пересечения плоскости Oi02 направление радиальной составляющей индукции магнитного поля Вг меняется на противоположное, и, следовательно, сила F'm будет направлена навстречу силе Рш. Однако после пересечения плоскости OiO2 электроны уже отклонились по направлению к оси, значения Вг стали меньше, поэтому сила F№f<^Fm, а поперечная сила FMr по-прежнему будет направлена в ту же сторону. Тангенциальная сила FMT справа от плоскости 0[02 будет уменьшать частоту вращения электрона, который и пересечет ось в некоторой точке С. Изменяя индукцию магнитного поля путем регулировки тока в катушке, можно добиться пересечения траекторий всех электронов с осью трубки в плоскости экрана ( 11.5,а), обеспечивая тем самым фокусировку электронного потока.

новная гармоническая радиальной составляющей индукции в зазоре может быть рассчитана по (25-17)