Равновесного состояния

Поляризацией называется изменение потенциала электрода под нагрузкой относительно равновесного потенциала, измеренное с помощью электрода сравнения. Поляризацию электрода первичного источника тока можно рассчитать по уравнению

где т] —'поляризация, В; ф(/) — абсолютное значение потенциала электрода .при токе /, В; ф(Р) — абсолютное значение равновесного потенциала электрода, В.

В уравнение Нернста для окисно-ртутного электрода входит член, характеризующий зависимость равновесного потенциала от концентрации ионов ОН~.

В уравнение Нернста для равновесного потенциала цинкового электрода так же, как и для окисно-ртутного электрода, входит член, характеризующий влияние ионов ОН" на величину потенциала.

резисторе R возрастает и потенциал сетки становится отрицательным относительно мишени. На коллектор, следовательно, уйдет меньшее число вторичных электронов, потенциал элемента мишени, на котором находится луч, снижается, и он заряжается до напряжения иС1. После того как луч покинет рассматриваемый элемент, его потенциал продолжает следовать за напряжением входного сигнала, но уже около нового равновесного потенциала аС1.

При повторном движений луча по этой же строке, но уже в отсутствие сигнала элементы мишени разряжаются по цепи «электронный луч — земля — сигнальная пластина» до значения равновесного потенциала, близкого к напряжению на коллекторе,

элемента пропорционален записанному потенциалу. Вторичные электроны увлекаются полем коллектора, напряжение на котором несколько выше равновесного потенциала мишени. Ток коллектора оказывается промодулированным по закону сигнала, и с резистора Ни снимается напряжение, воспроизводящее сигнал.

цепи электронный луч 6 — земля — сигнальная пластина / до значения равновесного потенциала, и ток в указанной цепи и цепи коллектора будет промодулирован по закону сигнала. Если при считывании на пластину поступает новый сигнал, то элементы мишени заряжаются до напряжения, равного разности записанного и нового потенциалов, т. е. происходит вычитание сигналов (такие трубки называют также вычитающими). В рассмотренном случае запись и считывание разнесены во времени.

резисторе R возрастает и потенциал сетки становится отрицательным относительно мишени. На коллектор, следовательно, уйдет меньшее число вторичных электронов, потенциал элемента мишени, на котором находится луч, снижается, и он заряжается до напряжения иС1. После того как луч покинет рассматриваемый элемент, его потенциал продолжает следовать за напряжением входного сигнала, но уже около нового равновесного потенциала аС1.

При повторном движений луча по этой же строке, но уже в отсутствие сигнала элементы мишени разряжаются по цепи «электронный луч — земля — сигнальная пластина» до значения равновесного потенциала, близкого к напряжению на коллекторе,

элемента пропорционален записанному потенциалу. Вторичные электроны увлекаются полем коллектора, напряжение на котором несколько выше равновесного потенциала мишени. Ток коллектора оказывается промодулированным по закону сигнала, и с резистора Ни снимается напряжение, воспроизводящее сигнал.

и изменяя значения сопротив-лений г3 и г4, можно добиться равновесного состояния моста, а затем по (1.47) подсчитать сопротивление /v

Эффект накопления зависит от величины прямого тока, так как с увеличением тока возрастает концентрация неосновных неравновесных носителей и время, необходимое для установления равновесного состояния.

Одним из основных параметров р-л-перехода является равновесная ширина /-области /0 (см. 2.4,6). Другим, не менее важным параметром равновесного состояния является высота потенциального барьера (контактная разность потенциалов) АФ0, которую выражают в единицах напряжения — вольтах (В). Этот параметр показан на зонной энергетической диаграмме /ы?-перехода, изо-,, браженной на 2.5, где ер — уровень Ферми.

Время релаксации характеризует скорость установления равновесного состояния в системе, выведенной из этого состояния. Время релаксации т количественно определяется как время, в течение которого разность неравновесной и равновесной концентраций (п — п0) уменьшается в е раз (е я» 2,72). Часто, однако, для того чтобы скорость в направлении первоначального движения стала равной нулю, требуется не одно, а в среднем v столкновений электрона с рассеивающими центрами. При этом средний путь

провождается возникновением внутреннего электрического поля напряженностью Ех и дрейфового тока, направленного противоположно диффузионному. При достижении равновесного состояния диффузионный и дрейфовый токи уравниваются:

Время релаксации характеризует скорость установления равновесного состояния в системе, выведенной из этого состояния. Время релаксации т количественно определяется как время, в течение которого разность неравновесной и равновесной концентраций (п-п0) уменьшается в е раз (т. е. примерно в 2,72 раза).

Вдали от р — л-перехода генерация носителей заряда под действием света приводит к повышению проводимости, но не нарушает равновесного состояния п- и р-областей полупроводника. Генерация носителей зарядов в области /; — л-перехода приводит к нарушению равновесного состояния, так как в электрическом поле р — /г-перехода электроны дрейфуют в «-область, а дырки в р-область. В результате накопления электронов в n-области и дырок р-области между этими областями воз-

Главным классификационным признаком генераторов прямоугольных импульсов является характер равновесного состояния: длительно устойчивое и квазиустойчивое (почти устойчивое). В длительно устойчивом состоянии генератор может находиться сколь угодно долго и вывести его из этого состояния может лишь внешнее воздействие. Квазиустойчивое состояние сохраняется в течение конечного времени, определяемого внутренними параметрами и структурой самого генератора. Для перехода таких генераторов из одного устойчивого состояния в другое не требуется внешних воздействий.

ложение зон относительно уровня Ферми должно быть строго фиксировано, иначе не будет равновесного состояния концентраций носителей зарядов (см. § 2.2). Г формальной точки зрения потенциал ур соответствует такому потенциальному уровню, вероятность заполнения которого равна 1/2.

Термодинамика изучает в первую очередь равно-в е с н ы е состояния и процессы, представляющие собой цепь последовательных и непрерывных переходов от одного равновесного состояния к другому.

Для неравновесного состояния, т. е. такого, при котором газ не имеет по всей массе одного и того же значения давления и температуры (а следовательно, и удельного объема), выведенное характеристическое уравнение неприменимо.