Рассмотрим электрическую

В качестве примера рассмотрим частотные годограф и характеристики комплексного сопротивления (2.48) схем замещения с последовательным соединением резистивного и реактивного (индуктивного или емкостного) элементов (см. 2.26, а и б). Эти комплексные сопро-

В качестве примера рассмотрим частотные годограф и характеристики комплексного сопротивления (2.48) схем замещения с последовательным соединением резистивного и реактивного (индуктивного или емкостного) элементов (см. 2.26, а и 6). Эти комплексные сопро-

В качестве примера рассмотрим частотные годограф и характеристики комплексного сопротивления (2.48) схем замещения с последовательным соединением резистивного и реактивного (индуктивного или емкостного) элементов (см. 2.26, а к б). Эти комплексные сопро-

Рассмотрим частотные искажения, для примера, в усилителе напряжения активно-емкостного транзисторного усилителя по схеме с общим эмиттером. При идеальном фильтре коэффициент усиления

Рассмотрим частотные характеристики простейших реактивных двухполюсников с потерями, т. е. с учетом активных сопротивлений катушки и конденсатора.

Рассмотрим частотные характеристики моста Вина '(рис 2.29,о). Мост состоит из последовательного (C'Rf) и параллельного (C"R") звеньев (см. 2.28, а). При прохождении через мост сигнал низкой частоты теряется на конденсаторе С', а сигнал высокой частоты гасится на делителе напряжения, состоящем из последовательного и параллельного звеньев, так как с ростом частоты сопротивление конденсатора С" падает. Поэтому наибольший коэффициент передачи мост имеет на некоторой частоте fi;. Фазовый сдвиг, вносимый мостом, на частоте f0 равен нулю. При оптимальных соотношениях С' = С" = С, R' — = /?•' = # чдстота f0=l/(2,n/?C); при f=/0 коэффициент передачи моста у,., = *1з.

Рассмотрим частотные свойства усилителей с емкостной связью. Вся область частот разбивается на три части: рабочая область средних частот (полоса пропускания) характеризуется тем, что сопротивление конденсаторов 1/oCi и 1/иС2 мало и переменный сигнал без потерь проходит через конденсаторы. Усиление в этой области частот постоянно и не зависит от частоты. В области высоких ча-

Рассмотрим частотные характеристики в относительном масштабе. Такие характеристики находим из соотношений (4.96), (4.97): ,

Рассмотрим частотные характеристики этого элемента. Так же как и у безынерционного элемента, амплитуда выходного сигнала не зависит от частоты, т. е. A(a)=k. Угол, на который отстает вектор выходного сигнала, пропорционален частоте и времени запаздывания: ф(<о)=—шт. С учетом этого амплитудно-фазовая частотная характеристика W (/<») = Ке~>а>х. Делая подстановку /ш=р, получаем передаточную функцию

Рассмотрим частотные характеристики моста Вина ( 2.29, а). Мост состоит из последовательного (CR') и параллельного {C"R") звеньев (см. 2.28, а). При прохождении через мост сигнал низкой частоты теряется на конденсаторе С, а сигнал высокой частоты гасится на делителе напряжения, состоящем из последовательного и параллельного звеньев, так как с ростом частоты сопротивление конденсатора С" падает. Поэтому наибольший коэффициент передачи мост имеет на некоторой частоте f0. Фазовый сдвиг, вносимый мостом, на частоте f0 равен нулю. При оптимальных соотношениях С— С"— С, R'= = R" — R частота fo — ll(2nRC); при f—fo коэффициент передачи моста 7м = 7з-

Рассмотрим частотные свойства усилителей с емкостной связью. Вся область частот разбивается на три части: рабочая область средних частот (полоса пропускания) характеризуется тем, что сопротивление конденсаторов l/(oCt и 1/«С2 мало и переменный сигнал без потерь проходит через конденсаторы. Усиление в этой области частот постоянно и не зависит от частоты. В области высоких ча-

Рассмотрим частотные характеристики несимметричных циркуляторов-транс-форматоров активных сопротивлений, переходя от матрицы сопротивлений устройства к его матрице рассеяния и определяя затем поведение элементов этой матрицы S;, в диапазоне частот. Частотные характеристики цирку лятора при его возбуждении со стороны разных плеч вследствие его несимметрии различны и при прочих равных условиях зависят от углового расположения плеч (от трансформируемых сопротивлений).

Рассмотрим электрическую модель механической системы, изображенной на 4.10, а. Механическая

Например, рассмотрим электрическую цепь 5.7, а, в которой к источнику с несинусоидальной ЭДС

Рассмотрим электрическую цепь, схема которой приведена на 8.13. До размыкания ключа К ток в катушке с индуктивностью L и сопротивлением TL определяется величиной напряжения на зажимах цепи и сопротивлением индуктивной катушки. В случае источника постоянного напряжения U0 этот ток равен:

Рассмотрим электрическую машину, в воздушном зазоре которой происходит изменение спектра полей высших гармоник. Вследствие изменения амплитуд и фаз гармоник поля в зазоре будет происходить изменение угловой скорости, когда ротор переходит с

Рассмотрим электрическую машину, в воздушном зазоре которой происходит изменение спектра полей высших гармоник. Вследствие изменения амплитуд и фаз гармоник поля в зазоре будет происходить изменение угловой скорости, когда ротор переходит с одной синхронной скорости на другую из-за изменения амплитуд гармоник. При этом можно получить экономичное регулирование угловой скорости. Однако конструктивное выполнение такой машины весьма сложно и требует специальных преобразователей частоты. Теоретически можно получить законы изменения амплитуд гармоник, при которых угловая скорость изменяется линейно.

Рассмотрим электрическую цепь, содержащую индуктивную катушку и сопротивление г, включенную под напряжение U ( 3.20). При замыкании ключа в цепи, кроме напряжения источника, будет

Рассмотрим электрическую цепь, содержащую активное сопротивление г, емкость С и катушку со стальным сердечником ( 6.31), включенную на синусоидальное напряжение. Для удобства расчета данной цепи заменим несинусоидальный ток и несинусоидальные напряжения на отдельных элементах эквивалентными синусоидами так, чтобы действующее значение несйнусоидальной

Рассмотрим электрическую цепь ( 7.3), подключенную к источнику с напряжением u(t). На основании второго закона

Трансформатор, как указывалось выше, можно рассматривать как заторможенную машину, так как обмотки, сдвинутые в пространстве на 90°, электромагнитно не связаны между собой. Рассмотрим электрическую ( 1.5, а) и конструктивную ( 1.5, б) схемы однофазного трансформатора. Обмотка, к которой подведено синусоидальное напряжение Ui, называется первичной, а другая, к которой присоединена нагрузка Za,— вторичной. Для этих обмоток при равенстве чисел витков w\ — wz для установившегося режима

3. Рассмотрим электрическую систему, показанную на 4.5, о, где нагрузка Н, потребляющая при напряжении Ue активную Р0 и реактивную Q0 мощности,

Рассмотрим электрическую цепь, представляющую собой активный двухполюсник с подключенной к его зажимам ветвью с сопротивлением г, через которую протекает ток / ( 1.28, а). Если в эту ветвь помимо сопротивления г включить две э. д. с., направленных противоположно друг другу и численно равных напряжению на сопротивлении г (Е — Ir) ( 1.28,6), то ток в ветви ub не изменится. Однако в этом случае разность потенциалов между точками с и b будет равна нулю, так как фь = <рс + Е — Ir = срс. Следовательно, точки