Рассмотрении переходных

Поля в зависимости от вида физического явления, характеризующего поле, бывают скалярные или векторные. В математическом представлении поле — это пространство, каждую точку которого можно охарактеризовать числовыми значениями. Такое понятие поля может быть применено и при рассмотрении физических явлений. Тогда любое поле можно представлять как пространство, в каждой точке которого обнаруживается обусловленное данным явлением (источником поля) воздействие на некоторую физическую величину. Полю в таком случае присваивают название этой величины. Так, нагретое тело, излучающее тепло, окружено полем, точки которого характеризуются температурой, поэтому такое поле называется температурным полем; поле, окружающее тело, заряженное электричеством, в котором обнаруживается силовое воздействие на неподвижные электрические заряды, называется электрическим полем и т. п. В соответствии с этим температурное поле вокруг нагретого тела, поскольку температура может быть представлена только как скаляр, является скалярным полем, а электрическое поле, характеризующееся действующими на заряды силами, имеющими определенное направление в пространстве, называется векторным.

Включение тиристора — это его переключение из закрытого состояния в открытое. Медленное увеличение напряжения между основными электродами тиристора до напряжения включения предполагалось при рассмотрении физических причин и условий включения различных диодных тиристоров в предыдущих параграфах. Таким способом можно, конечно, включить и триодный тиристор.

Если 5ке приращения концентраций инжектированных носителей сравнимы с концентрациями основных носителей Др„ « ~ Атгп fv nn и Апр » Ару ж рр, то уровень ипжекции считают средним (6 ж 1), а при условии 6 ;> 1 уровень инжекции считается высоким. В этих двух случаях перераспределение основных носителей по объемам полупроводника приводит к образованию значительного внутреннего поля, так как в связи с уходом из глубины областей основных носителей там остаются нескомпенсированными заряды неподвижных ионов примесей. Электронейтральность областей нарушается. Эти случаи мы обсудим далее применительно к реальным приборам, а сейчас при рассмотрении физических процессов в р-п переходе будем полагать уровень инжекции низким (6 <Ч) и области полупроводников за границами перехода электрически нейтральными.

При рассмотрении физических процессов в р-п .переходе было показано, что в запирающем слое по обе стороны от металлургической границы существуют объемные заряды, обусловленные ионизированными атомами примесей ( 10-2, д), а также проникающими в этот слой подвижными носителями зарядов.

Поле в базе диода. В § 10-1 при рассмотрении физических процессов в р-п переходе было показано, что в результате инжекции в базе у границы запирающего слоя образуется избыточная концентрация положительных зарядов — дырок. Вследствие этого в базе возникает внутреннее электрическое поле, вектор напряженности §б которого направлен от перехода в толщу базы. Под воздействием этого поля из толщи базы к переходу движутся электроны, образуя у перехода объемный заряд, примерно равный заряду дырок.

Если 5ке приращения концентраций инжектированных носителей сравнимы с концентрациями основных носителей Др„ « ~ Атгп fv nn и Апр » Ару ж рр, то уровень ипжекции считают средним (6 ж 1), а при условии 6 ;> 1 уровень инжекции считается высоким. В этих двух случаях перераспределение основных носителей по объемам полупроводника приводит к образованию значительного внутреннего поля, так как в связи с уходом из глубины областей основных носителей там остаются нескомпенсированными заряды неподвижных ионов примесей. Электронейтральность областей нарушается. Эти случаи мы обсудим далее применительно к реальным приборам, а сейчас при рассмотрении физических процессов в р-п переходе будем полагать уровень инжекции низким (6 <Ч) и области полупроводников за границами перехода электрически нейтральными.

При рассмотрении физических процессов в р-п .переходе было показано, что в запирающем слое по обе стороны от металлургической границы существуют объемные заряды, обусловленные ионизированными атомами примесей ( 10-2, д), а также проникающими в этот слой подвижными носителями зарядов.

Поле в базе диода. В § 10-1 при рассмотрении физических процессов в р-п переходе было показано, что в результате инжекции в базе у границы запирающего слоя образуется избыточная концентрация положительных зарядов — дырок. Вследствие этого в базе возникает внутреннее электрическое поле, вектор напряженности §б которого направлен от перехода в толщу базы. Под воздействием этого поля из толщи базы к переходу движутся электроны, образуя у перехода объемный заряд, примерно равный заряду дырок.

значительно более детального изучения явлений, и, кроме того:, в них обычно входят эмпирические соотношения. Поэтому здесь будет применяться такой метод аппроксимации, который невсегда наиболее удобен для вывода расчетных формул, но очень нагляден, при рассмотрении физических процессов в цепи, Такой аппроксимацией является, во-первых, представление нелинейной характеристики степенным рядом

При рассмотрении физических процессов работы этой цепи удобно исходить из того, что ЭДС Ei на всех частотах неизменна по действующему значению (амплитуде); сопротивления Ri и гъъ> также постоянны, а это означает, что генератор тока работает стабильно, т. е. Л=const.

При рассмотрении физических характеристик звукового поля удобнее пользоваться термином «звук», оставив за понятием «шум» более широкий смысл — как совокупность звуков разных частот. Интенсивность звуков, с которыми приходится иметь дело на практике, изменяется в очень широких пределах [13.6 —- 13.11].

При рассмотрении переходных процессов в обычных магнитных усилителях основное внимание было уделено запаздыванию в цепи управления. Однако в тех случаях, когда время переходного процесса в цепи управления оказывается соизмеримо с длительностью периода питающего напряжения, необходим учет запаздывания и в рабочей цепи.

Выше при рассмотрении переходных процессов в пароводяном! тракте уже применялось понятие аккумулирующей способности котлов. Поскольку нас интересует численное значение этой величины. для различных типов котлов, рассмотрим методы ее определения? [3-5, 3-7, 3-8] .

Значения корней pj и рг (вещественные, равные и комплексные) приведены в табл. 4.3. Форма (4.7) удобна при рассмотрении переходных процессов в разветвленных цепях, содержащих несколько индуктивных и емкостных элементов, и расчете их с помощью ЭВМ.

2. Вводят в уравнения равновесия напряжений обмоток ЭДС вращения. Этот способ широко используется при рассмотрении переходных процессов электрических машин [2, 14, 15, 27, 29, 38, 50, 52].

При рассмотрении переходных процессов будем обозначать изменяющиеся напряжения и токи малыми буквами, как и мгновенные значения переменных токов и напряжений.

При рассмотрении переходных процессов этому требованию должна удовлетворять и функция, выражающая отклик (реакцию), например ток i(t).

В тех случаях, когда f(t)~Q при f<0, а это обычно и предполагается при рассмотрении переходных процессов, пределы интегрирования в (13-16) могут быть заменены:

При рассмотрении переходных процессов будем обозначать изменяющиеся напряжения и токи малыми буквами, как и мгновенные значения переменных токов и напряжений.

При решении инженерных задач рассматривают не все многообразие процессов, составляющих данный режим, а только те из них, которые непосредственно относятся к изучаемому вопросу. Так, при рассмотрении переходных режимов в данном курсе внимание сосредоточивается на нормальных и аварийных переходных электромеханических процессах.

При рассмотрении переходных процессов можно не учитывать влияния указанных факторов, создавая этим дополнительный запас, компенсирующий возможные погрешности расчетов. Однако с наличием этого дополнительного запаса необходимо считаться при определении устойчивости системы и оценке ее режимов.

При рассмотрении переходных процессов в качестве основного в большинстве случаев принимается допущение, что величины мощности и вращающего момента, выраженные в относительных единицах, равны между собой. Это означает предположение, что изменение скорости на протяжении всего времени рассматриваемого процесса значительно меньше, чем синхронная скорость; но оно в то же время настолько значительно, что генератор может выпасть из синхронизма.