Распределении магнитного

Преимущества лазеров как источников света дают возможность улучшить характеристики инфракрасных интроскопов и лазерных сканирующих микроскопов. С их помощью возможно получение как качественной информации о распределении неоднородностей в исследуемом материале, так и количественных данных о распределении концентрации и подвижности носителей заряда не только по площади, но и в различных сечениях по толщине образца.

диффузионных слоев кремния р-типа при гауссовом распределении концентрации N:,(x) в базе транзистора. На рисунке приняты обозначения: /V.s— поверхностная концентрация; Nn — концентрация в исходной кремниевой подложке или в эпи-таксиальном n-слое; x/d — отношение текущей координаты,

2.29. Номограммы для вычисления среднего значения удельной объемной проводимости аг диффузионных слоев кремния р-типа при гауссовом распределении концентрации примесных

2.38. Номограмма для определения ширины области объемного заряда p-n-перехода и его удельной барьерной емкости для кремния и германия при распределении концентрации примесных атомов по закону дополнительного интеграла ошибок

2.39. Номограмма для определения ширины области объемного заряда р-гс-перехода и его удельной барьерной емкости для кремния и германия при распределении концентрации диффундирующих примесных атомов по закону Гаусса

Для установления количественных закономерностей в поперечном распределении концентрации зарядов при наличии двуполярной диффузии выделим в столбе разряда, ограниченного цилиндрической стенкой радиуса R ( 1-28, а), коаксиальный цилиндрический объем с внутренним радиусом г, внешним г + dr и высотой 1 см. Через этот объем проходят заряды из осевого объема, где концентрация их выше, к стенкам, где концентрация их ниже.

Численное решение. Численные методы решения уравнений для распределения напряженности электрического поля и потенциала в p-n-переходе целесообразно применять при сложном распределении концентрации примеси. Для такого решения используют численный метод интегрирования. Решение начинают при произвольно взятой координате х = —и,,. Выполняют численное определение градиента потенциала dip/dx. Этот интеграл сначала возрастает по абсолютному значению, а затем падает, проходит через нуль и изменяет знак. Значение координаты, при которой выполняется условие электрической нейтральности, определяет вторую границу р-п-перехода.

В момент окончания импульса тока через диод, т. е. в момент разрыва цепи с диодом исчезает падение напряжения на объемном а) сопротивлении базы диода ( 3.34, б). Концентрация дырок в базе около р-и-перехода мгновенно измениться не может. Поэтому напряжение на p-n-переходе и соответственно на диоде после выключения тока уменьшается замедленно по мере рекомбинации неравновесных носителей в базе. Изменения в распределении концентрации дырок в базе диода со временем показаны на 3.34, е. Остаточное напряжение на диоде уменьшится до нуля после рекомбинации всех неравновесных носителей заряда в базовой области диода.

Емкости переходов. Аналогично отдельному р-л-пере-ходу (см. § 2.6) эмиттерный и коллекторный переходы транзистора характеризуются барьерными и диффузионными емкостями. Емкости переходов зависят от геометрии полупроводниковой структуры, распределении концентрации примесей, напряжений и токов.

мости
2.39. Номограмма для определения ширины области объемного заряда р-гс-перехода и его удельной барьерной емкости для кремния и германия при распределении концентрации атомов примеси по закону дополнительного интеграла ошибок

При синусоидальном распределении магнитного потока в зазоре машины коэффициент формы поля &„ = 1,11. Однако в синхронных машинах магнитное поле имеет несинусоидальную форму. Характер распределения этого поля зависит от ширины и конфигурации полюсного наконечника, а также от относительной длины воздушного зазора 5/г. Для определения коэффициента формы поля kB в этом случае можно воспользоваться кривыми 9.21, а, б.

Вычисленное по формулам (G-G) магнитное сопротивление участка / несколько меньше действительного, так как вследствие поверхностного эффекта магнитный поток ФМ2 концентрируется вблизи поверхности нагреваемого объекта. Однако неравномерность в распределении магнитного потока наблюдается лишь на сравнительно коротком участке вблизи торца объекта и, как показывают эксперименты, мало сказывается на окончательном результате.

Если оси обмотки ротора и одной ич фазных обмоток статора совпадают при некотором положении ротора, то в данной обмотке статора индуктируется наибольшая переменная э. д. с.; если угол между осями обмоток равен а,, то при синусоидальном распределении магнитного потока в чачоре действующие индуктированные э. д. с. и их амплитуда будут пропорциональны cos a.

§ VI. 1. Э. д. с. обмоток машин переменного тока при синусоидальном пространственном распределении магнитного поля ........ 142

При надлежащем (синусоидальном) распределении магнитного поля ротора мгновенное значение э.д.с. в рассматриваемой обмотке

Пространственная магнитная система по 2-7, а, изображенная также на 8-11, имеет свои особенности в распределении магнитного потока в стержнях и ярмах, которые должны учитываться при расчете потерь и тока холостого хода. Вследствие того что ярмо этой системы имеет прямоугольную форму поперечного сечения при многоступенчатом сечении стержня, а так-же вследствие необычного стыкования торцовых поверхностей прямоугольных пакетов стержня с разными кольцевыми пакетами (слоями) ярма ( 8-3), возникает неравномерное распределение индукции по сечению стержня и ярма ( 8-12). Возникающие при этом добавочные потери, как показали исследования, могут быть учтены при расчете потерь путем умножения потерь в стержнях на &п.н.с=1,04 и потерь в ярмах на &п.н.я=1,26. '

тора индуктируется наибольшая переменная ЭДС; если угол между осями обмоток равен а, то при синусоидальном распределении магнитного потока в зазоре действующие индуктированные ЭДС и их амплитуда будут пропорциональны cos а.

При синусоидальном распределении магнитного поля ротора в воздушном зазоре

Пространственная магнитная система по 2.6, а, изображенная также на 8.10, имеет свои особенности в распределении магнитного потока в стержнях и ярмах, которые должны учитываться при расчете потерь и тока холостого хода. Вследствие того, что ярмо этой системы име-

При любой форме и любом расположении магнитносвязанных катушек взаимную индуктивность М между ними без затруднений можно определить опытным путем на переменном токе (см. § 3.38). Расчет же М при сложном распределении магнитного поля в силу трудностей математического характера производят обычно для катушек простейших геометрических форм.

где &! и ?06i— число витков и обмоточный коэффициент фазы статора; /— частота, Гц; ke— коэффициент формы поля, представляющий собой отношение действующего значения индукции к ее среднему значению. При синусоидальном распределении магнитного потока в зазоре машины коэффициент формы поля &в=1,П. Однако в синхронных машинах магнитное поле имеет несинусоидальную форму. Характер распределения этого поля зависит от ширины и конфигурации полюсного наконечника, а также от относительной длины воздушного зазора б/т. Для определения коэффициента формы поля &в в этом случае можно воспользоваться кривыми 7-21.