Распределение действующих

Так как изображение связано с распределением электромагнитного поля, последнее наиболее строго может быть описано изменением амплитуды а, фазы <р и трех углов 4fi, ЧЧ Ч'з, определяющих положение плоскости поляризации в пространстве (например, в прямоугольной системе координат х, у, z). Тогда распределение амплитуды, фазы и углов в пространстве, времени и по длинам волн будет представлять собой совокупность пяти функций пяти аргументов:

/ — прозрачный волновой слой: 2 — слой ЫОа; 3 — кремниевая подложка; 4 — элемент ввода световой волны в волновод (дифракционная решетка); 5 — падающая световая волна; 6 — распределение амплитуды ноля в волне, распространяющейся в волноводе (п — показатели преломления оптических сред)

Измерение спектральной плотности. Особенностью спектра непериодического сигнала является то, что он отображает не частотное распределение амплитуды, как в случае периодического сигнала, а спектральную плотность амплитуд. Действительно, однократный сигнал отображается в виде интеграла Фурье:

Акустический резонатор — это столб газа, жидкости или твердого тела, в котором могут существовать стоячие звуковые волны. Резонирующий столб газа, заключенный в трубу, может быть ограничен препятствующей колебаниям средой либо с обеих сторон ( 25-36, а), либо только с одной стороны ( 25-36, б). На этом рисунке показано также распределение амплитуды колебательной скорости и давления вдоль столба для первых трех форм колебания (скорость показана сплошной линией, а давление — прерывистой).

прибором, предназначенным дли этой цели, является измерительная линия. Принцип работы измерительной коаксиальной линии основан на том, что при введении в нее ВЧ сигнала и подключении измеряемого прибора в качестве нагрузки наблюдаются режимы бегущих и стоячих волн напряжения. Перемещая зонд вдоль длины линии, можно получить распределение амплитуды по-

Поляризационный метод содержит признаки метода измерительной линии и метода направленного ответвителя и состоит в том, что с помощью ответвляющих устройств линейно-поляризованная волна в основном тракте преобразуется в эллиптически поляризованную волну во вторичном волноводе круглого поперечного сечения. Параметры эллипса поляризации таковы, что отношение напряженностей электрического поля, соответствующих большой и малой осям, равны КСВН в основной линии, а угол между большой осью и некоторым фиксированным положением несет информацию о фазе коэффициента отражения. Таким образом, стоячая волна в основном тракте воспроизводится по окружности круглого волновода. Распределение амплитуды поля по окружности может быть снято с помощью электрического либо магнитного зонда (петли). Один полный оборот зонда эквивалентен одной длине волны в основном тракте. Поляризационный метод реализован как в прямоугольных, так и коаксиальных волноводах.

Пользуясь (2-17), вычислим распределение амплитуды плотности тока а= V U2+V2 по сечению. При разделении 68

Распределение амплитуды плотности тока приведено на 34.

35. Распределение амплитуды плотности тока в шине квадратного сечения (а=6 см).

Распределение амплитуды l/f-шума относится к гауссовско-му типу. Для полосы частот 0,04—6 кГц этот факт обнаружил Белл [3], а позже для полосы частот 0,1 —100 кГц в более совершенных экспериментах — Хуг и Хоппенбрауэрс [34]. На небольшое отклонение от распределения Гаусса обратили внимание Белл и Диссанайке [8] при измерениях в диапазоне 1— 10 кГц отношения четвертого момента ко второму моменту неравновесного шума в различных образцах; оказалось [6], что возможной причиной этого отклонения может быть взрывной шум. Даже если это на самом деле эффект, связанный с l/f-шу-мом, он приводит лишь к весьма слабому расхождению в хвостах распределения, которыми во всех практических случаях можно пренебречь.

Распределение амплитуды l/f-шума 167

Для практики основной интерес представляет распределение действующих значений напряжения U и тока / вдоль линии. Выражения для О и I через гиперболические функции (см. п. 2 § 20.3), если положить Z : Za = the = th (\л + /v), можно привести к виду;

Распределение действующих ГЭС на группы по мощности (на начало 1980 г.)

Распределение действующих значений напряжения и тока вдоль линии для холостого хода и короткого замыкания иллюстрируется на 11-10,а и д.

Распределение действующих значений напряжения и тока вдоль линии для холостого хода и короткого замыкания иллюстрируется на 11-10, а и д.

кону с уменьшающейся к концу линии амплитудой. Распределение действующих значений напряжения и тока

где оз2 = \[1Ц2 = г;;2, так как согласованная нагрузка — активная и, следовательно, напряжение и ток нагрузки (в конце линии) совпадают по фазе. Из сопоставления (18-37) и (18-38) ясно, что и напряжение, и ток в любой момент времени распределены вдоль линии по синусоидальному закону, сопадают по фазе не только в конце линии, но и в любой точке, амплитуды и, следовательно, действующие значения постоянны. На 18-8, а показано распределение мгновенных значений напряжения и тока в произвольный момент времени tlt а на 18-8, б — распределение действующих значений.

ОДНУ И ту же фазу, ИЛИ на- Распределение действующих значе-

В. Распределение действующих и мгновенных значений

13.19. Для линии задачи 13.17р определить распределение действующих значений тока и напряжения при согласованной нагрузке.

Требуется: а) определить величину сопротивления нагрузки, если входное сопротивление линии в точке, отстоящей от ее конца на #t = = 50 км, равно бесконечности; б) найти распределение действующих значений тока вдоль линии и построить соответствующие кривые; в) получить распределение мгновенных значений напряжения вдоль линии для момента времени, соответствующего ®t = ЗО9, и построить соответствующие им кривые м (0 и г (f).

Полученные уравнения показывают, что распределение действующих значений тока и напряжения вдоль линии подчиняется синусоидальному закону, т. е. кривые тока и напряжения вдоль линии образуют стоячие волны с пучностями и узлами в определенных точках.