Распределением плотности

Причины искрения могут быть связаны как с коммутацией, так и с неравномерным распределением напряжения между коллекторными пластинами. На основании выражения (1.2, а) можно считать, что распределение напряжения по коллекторным пластинам соответствует в определенном масштабе распределению индукции В в воздушном зазоре. Кривая 1 ( XIП.8, а) показывает распределение индукции В при холостом ходе и при нагрузке ( XIII.8, б). Кривая 2 распределения напряжения между коллекторными пластинами имеет ступенчатый характер, средняя линия которой пропорциональна кривой / индукции В. Ординаты ступенчатой кривой 2 определяют разность напряжения между соседними коллекторными пластинами. Сравнивая рисунки, видим, что разность напряжения между различными пластинами неодинакова И становится особенно неравномерной при нагрузке вследствие поперечной реакции якоря. Коммутация проходит благоприятно в случае, если наибольшая величина разности напряжения I/нб (см. XIII.8, б) не превышает некоторого значения, состав-

ных сопротивлениях колебания постепенно затухают. Размах колебаний и появляющиеся при этом перенапряжения возрастают с увеличением различия между начальным и конечным распределением напряжения.

В схеме 3.8, а, изменяя величину фактора У, можно управлять током в цепи и распределением напряжения, а также мощности источника питания Е м^жду линейным и нелинейным сопротивлениями. При этом мощность, затрачиваемая на управление (на изменение величины У), часто бывает значительно меньше, чем изменение мощности управляющей цепи. Это равносильно усилению мощности управляющей цепи, хотя в действительности мощность в управляемой цепи схем 3.8, а отбирается от источника напряжения Е и лишь в некоторых случаях (ламповый триод при работе с сеточным током, транзистор) — частично от источника энергии управляющего фактора.

ной ток распределяется неравномерно по площади структуры. Локализация энергии в осевом направлении связана с неравномерным распределением напряжения вдоль оси структуры.

Хотя линии без потерь практически нереальны, их рассмотрение представляет большой инте В ряде случаев при высокой частоте величины R0 и G0 оказываются очень малыми по сравнению с реактивными погонным сопротивлением coL0 и проводимостью о>С0 и ими можно пренебречь, что чрезвычайно упрощает использование результатов, полученных в гл. XIII, и в то же время обеспечивает достаточную точность решения ряда практических задач, связанных с распределением напряжения и тока.

ственно на противоположном конце шлейфа получается пучность тока /„. Отношение U,, к /„ дает величину р. Проградуировав прибор шлейфа в вольтах, можно непосредственно отсчитывать напряжение, измеряемое в цепи. Если цепь является длинной линией с некоторым распределением напряжения по длине, то, передвигая линейный вольтметр вдоль ее проводов, можно измерить напряжение вдоль всей линии.

ных сопротивлениях колебания постепенно затухают. Размах колебаний и появляющиеся при этом перенапряжения возрастают с увеличением различия между начальным и конечным распределением напряжения.

При всяком изменении одной или нескольких величин, определяющих работу трансформатора, — напряжения, частоты, нагрузки и т. д. — происходит переход от одного установившегося состояния к другому. Обычно этот переход длится очень короткое время, но тем не менее он может сопровождаться весьма значительными и опасными для трансформатора эффектами — возникновением очень больших механических усилий между обмотками или частями их, крайне неравномерным распределением напряжения между отдельными частями обмоток или даже отдельными витками, резким перегревом обмоток и т. д. Эти эффекты имеют особенно важное значение в современных мощных трансформаторах высокого напряжения. Поэтому современное трансформаторостроение разработало целый ряд мер, направленных на увеличение механической, электрической и термической прочности трансформаторов.

Если напряжение или ток трансформатора почему-либо изменяются, то происходит переход от одного установившегося состояния (режима) к другому. Обычно этот переход совершается в очень короткое время и, тем не менее, он может сопровождаться весьма значительными и опасными для трансформатора эффектами, например, возникновением очень больших механических усилий между обмотками или частями их, крайне неравномерным распределением напряжения между отдельными частями обмотки или даже отдельными витками и т. д.

Процесс заряда емкостей цепи обмотки ( 17-9, б) при подходе волны длится доли микросекунды. Этот процесс называется зарядом входной емкости, а устанавливающееся в результате его распределение потенциалов или напряжения вдоль цепи обмотки — начальным распределением

распределением напряжения между ними), рассчитанные на обратное напряжение 250—300 кв. В газотронах напряжением до 20 кв можно получить токи до 10 а, а при 200—300 кв — до la. В последнее время начинают находить применение высоковольтные испытательные установки с твердыми полупроводниковыми выпрямителями: селеновыми, германиевыми, кремниевыми. Последовательным соединением полупроводниковых выпрямителей можно получить выпрямитель на весьма высокое напряжение.

При заданном распределении J (2.226) должно решаться при начальных и граничных условиях, определяемых формой проводников и способом их охлаждения. Специфика задачи применительно к ИН связана не только с тем, что параметры с, р, X. зависят от Г, но и с нестационарным и неоднородным распределением плотности тока /, которая зависит, во-первых, от режима работы ИН и его внешней электрической схемы и, во-вторых, от температуры, поскольку от нее, как отмечалось, зависят р, с, Я..

Осуществить одинаково хорошую фокусировку луча для всей поверхности пластины большого диаметра невозможно. Поэтому применяют пошаговое экспонирование, когда электронный луч по очереди вычерчивает рисунки отдельных схем на пластине. После экспонирования очередного участка (кадра) рабочий стол с пластиной перемещается, производится автоматическое совмещение начального положения луча с пластиной и экспонирование следующего кадра. Совмещение осуществляют с точностью не хуже 0,1 мкм путем регистрации вторичных электронов, испускаемых металлическими метками совмещения на пластине при попадании на них электронного луча. Возможны два способа сканирования: растровый и векторный. При растровом способе луч проходит построчно все поле кадра, включась и выключаясь в нужные моменты времени ( 2.25, а). Луч имеет круглое сечение с гауссовским распределением плотности тока, его диаметр должен быть не более одной четверти минимальной ширины экспонированной

") чение с приблизительно равномерным распределением плотности тока, а его

ные и абсорбированные атомы примесей, а также поверхностные атомы иной кристаллической ориентации, чем в объеме. Это приводит к появлению на ловерх-ности новых электронных состояний, имеющих энергетические уровни, отличные от тех, которые присущи нижележащему объему. Физические и химические свойства поверхности определяются пространственным распределением плотности заряда и энергетическим спектром электронов поверхностных атомов. -Наличие этих

Коэффициент /еэ.б зависит от частоты переменного тока, удельного электрического сопротивления материала проводника, расстояния между проводами, формы и размеров их поперечного сечения, а также от направления и фазы токов в них. Распределение магнитного поля в проводнике непосредственно связано с распределением плотности тока в этом проводнике. Если изменить конфигурацию поля внутри проводника путем наложения на него поля той же частоты, созданного другим проводником, то это приведет к изменению распределения плотности тока по сечению проводника. Плотность тока увеличивается в тех частях проводника, в которых увеличивается изменение магнитного поля, и уменьшается там, где это изменение поля уменьшается.

В некоторых типах малых машин переменного тока для повышения точности их работы применяют для снижения пространственных высших гармоник кроме рассмотренных выше двухслойных обмоток статора с укороченным шагом еще специальные обмотки с синусоидальным распределением плотности проводников или числа витков по окружности статора. В этом случае обмотку выполняют из секций с разными шагами и различным числом витков, нарастающих по окружности по синусоидальному закону. На 23.7 представлена схема одной фазы обмотки статора двухфазной машины с синусоидальным нарастанием числа витков от малых секций 5 и 5 с числом витков W-L к большим секциям 1 и 7 с числом витков wm. Числа витков в секциях пропорциональны синусам углов сдвига .секций по окружности статора

Пологость участка /—2, обусловленная распределением плотности тока (см. кривую 3, 6), позволяет осуществлять высокопроизводительный и экономичный нагрев с минимальной затратой теплоты на нагрев сердцевины.

3.4.13. Зонная диаграмма структуры металл-оксид-a-Si'.ll (МОП) с распределением плотности поверхностных состояний .Vss (?') 96]

3.4.13. Зонная диаграмма структуры металл-оксид-a-Si'.ll (МОП) с распределением плотности поверхностных состояний .Vss (?') 96]

нагрузочной ВАХ. Этот вопрос имеет большое значение для СЭ, преобразующих сильноконцентрированное солнечное излучение. Здесь каждый СЭ работает чаще всего в паре с индивидуальным концентратором, формирующим круглое фокальное изображение Солнца с близким к осесимметричному распределением плотности лучистого потока. В этих условиях, как правило, центр СЭ освещен сильнее, чем

Солнце, как известно, представляет собой объемный сферический излучатель с равномерным распределением плотности излучения по его поверхности. Однако ввиду большого расстояния между Землей и Солнцем последнее при фотометрическом описании может рассматриваться как бесконечно удаленный дисковый излучатель, посылающий в каждую точку отражающей поверхности концентра-