Результирующим магнитным

с глухозаземленными нейтралями отношение результирующих сопротивлений Xos/^is <3-5-4. Это отношение вблизи шин станций и подстанций, на которых могут устанавливаться мощные автотрансформаторы, всегда имеющие глу-хозаземленные нейтрали, бывает значительно меньшим. Иногда при проектировании возникают даже случаи, когда Xos'C-^iz и ток однофазного КЗ превосходит ток трехфазного КЗ, что может оказаться неприемлемым по условиям выбора коммутационной аппаратуры. Для уменьшения токов КЗ на землю, а иногда также для улучшения условий

т. е. полное симметрирование будет иметь место при равенстве результирующих сопротивлений обеих фаз обмотки ротора. При этом условии ток /„ в обмотке возбуждения вращающегося трансформатора не зависит от угла поворота ротора, так как в формулу для результирующей продольной составляющей МДС ротора F^z — Fs
результирующих сопротивлений обратной и нулевой последовательностей относительно рассматриваемого места к. з.

7.3. Схема замещения системы при несимметричном коротком замыкании: *л!> *л2— сопротивления участков до точки к. з.; #д •—сопротивление эквивалентного шунта, составленное из суммарных результирующих сопротивлений Х0? И JC2E

Из формулы (6.99) следует правило эквивалентности прямой последовательности: ток прямой последовательности при любом несимметричном КЗ можно определить как ток при трехфазном КЗ в точке, удаленной от действительной точки КЗ на некоторое дополнительное сопротивление х^'г>> зависящее от результирующих сопротивлений обратной и нулевой последовательностей относительно рассматриваемого места КЗ.

Однофазные к. з. К(1) являются наиболее частым видом повреждений в сетях с глухозаземленными нейтралями, в которых отношение результирующих сопротивлений нулевой и прямой последовательностей обычно не превосходит трех. С таким режимом заземления нейтралей в Советском Союзе работают сети напряжением ПО — 750 кВ. При этом заземляются все или часть (преимущественно при напряжении 1 10 кВ) нейтралей трансформаторов и все нейтрали автотр ансфо] ) маторов.

Следующий этап аналитического расчета какого-либо несимметричного режима или процесса обычно заключается в определении результирующих сопротивлений схем отдельных последовательностей относительно точки, где возникла та или иная несимметрия. Помимо того, на этом этапе из схемы прямой последовательности находят также результирующую э. д. с. относительно той же точки. Необходимые для этого преобразования схем производят в соответствии с указаниями § 2-6. При этом нужно особо иметь в виду принципиальное различие в преобразовании схем при поперечной и продольной несимметриях.

Соотношения между величинами результирующих сопротивлений одноименной последовательности при поперечной и продольной несимметриях в одной и той же точке могут быть самыми различными в зависимости от характера схемы, места несимметрии и других факторов.

Влияние незначительного изменения параметра г на величины активного и реактивного результирующих сопротивлений нагрузки после завершения переходного процесса может быть выяснено путём аналитического или численно-графического анализа. Причём, как и в предыдущем пункте, для цепи, описываемой третьим и выше порядками, рекомендуется последний. В данном примере сопротивление:

2. Составление схем замещения обратной и нулевой последовательностей и определение их результирующих сопротивлений относительно точки КЗ и точки нулевого потенциала схемы. Вычисление аварийных шунтирующих сопротивлений, соответствующих рассматриваемым КЗ.

Из формулы (6.99) следует правило эквивалентности прямой последовательности: ток прямой последовательности при любом несимметричном КЗ можно определить как ток при трехфазном КЗ в точке, удаленной от действительной точки КЗ на некоторое дополнительное сопротивление х^\ зависящее от результирующих сопротивлений обратной и нулевой последовательностей относительно рассматриваемого места КЗ.

В дополнение к преимуществам синхронных двигателей (см. гл. 3) они обладают способностью работать с током, опережающим напряжение, и, следовательно, выполнять функции генераторов реактивной энергии. Работу синхронного двигателя в качестве генератора реактивной энергии можно пояснить следующим образом. Если пренебречь падением напряжения в обмотке статора двигателя, обусловленным активным и индуктивным сопротивлениями, то э. д. с., возникающая в обмотке статора при работе двигателя без нагрузки, равна напряжению сети. Электродвижущая сила определяется результирующим магнитным потоком в воздушном зазоре. Этот поток в свою очередь определяется магнитодвижущими силами обмотки статора и обмотки возбуждения (ротора). Поскольку напряжение сети постоянно, э. д. с. и, следовательно, вызвавший ее результирующий магнитный поток остаются постоянными независимо от значения тока возбуждения.

где mi — число фаз обмотки статора; Е\ — ЭДС фазы обмотки статора асинхронных двигателей, у синхронных машин Ei = E&, т. е. ЭДС, индуктированной в фазе обмотки статора результирующим магнитным потоком воздушного зазора; 1\—ток фазы обмотки статора. ' Учитывая, что

ся результирующим магнитным полем; 1~чЛ— -- э. д. с., обусловленная

вида ускорители плазмы, устройства для исследования термоядерного процесса, ряд установок электронно-ионной технологии и т. п. Основная задача магнитогидродинамики — расчет движения проводящей среды во внешнем магнитном поле, которое индуктирует в среде токи, создающие дополнительное магнитное поле. Взаимодействие этих токов с ^результирующим магнитным полем определяет специфический характер движения среды. Поэтому сперва в самом общем виде следует показать учет движения среды в уравнениях Максвелла путем замены частных производных по времени полными, что приводит от уравнений

Из этого следует, что при неизменном напряжении питающей сети U\ = const при нагрузке трансформатора ЭДС Е\ можно считать неизменной (? = const). Так как ЭДС наводится результирующим магнитным потоком, то, следовательно, этот поток должен также оставаться практически постоянным в пределах от холостого

Из этого следует, что при постоянном напряжении питающей сети U\ = const при нагрузке трансформатора можно считать также и ЭДС Е\ = const. Так как ЭДС в обмотках наводится результирующим магнитным потоком, то этот поток должен также оставаться практически постоянным в пределах от холостого хода до номинальной нагрузки трансформатора (Фт=^ ~ const).

Вращающий момент двигателя создается взаимодействием тока обмотки якоря /я с результирующим магнитным потоком машины Ф. Формулу вращающего момента можно получить, умножив левую и правую части уравнения баланса напряжений (12.2) на ток якоря /я. Тогда получим

где mi— число фаз обмотки статора; Е\ — ЭДС фазы обмотки статора асинхронных двигателей, у синхронных машин Ei=E6, т. е. ЭДС, индуктированной в фазе обмотки статора результирующим магнитным потоком воздушного зазора; /i—ток фазы обмотки статора. Учитывая, что

При работе синхронного генератора под нагрузкой э. д. с. в каждой фазе обмотки статора Е с учетом явления реакции якоря будет несколько отличаться от э. д. с. ?0 при холостом ходе, так как эта э. д. с. индуцируется не магнитным потоком холостого хода Ф0, а результирующим магнитным потоком Фрез. Векторы этих э. д. с. для всех трех рассмотренных случаев нагрузки изображены на соответствующих диаграммах ( 13.5,6; 13.6,6; 13.7,6). При построении векторных диаграмм исходят из положения, что если поток реакции якоря в машине равен Фа (в явнополюсной машине этот поток делится на Фа« и Фа,/), то результирующий магнитный поток в зазоре ненасыщенной машины

поскольку Wk = 2 Lkli[ — полное потокосцепление тока k-ro контура с результирующим магнитным полем системы.

Существенно отличается группа парамагнитных веществ, называющихся ферромагнитными, в которых наблюдается появление больших внутренних полей при воздействии на них небольшого внешнего поля. Сильные внутримолекулярные поля в ферромагнитных веществах ориентируют нескомпенсированные спины электронов параллельно друг другу, благодаря чему в этих веществах образуются самопроизвольно намагниченные области, обладающие значительным результирующим магнитным моментом. При отсутствии внешних воздействий эти области ориентированы так, что их магнитные моменты взаимно компенсируются.