Результате появляется

Когда же полый ротор вращается, в результате пересечения им магнитного потока возбуждения Фв в нем возникает ЭДС вращения, направление ее для какого-то момента времени ука-

Э.д.с. в неподвижных витках обмотки статора индуктируются в результате пересечения этих витков магнитным полем, возбуждаемым током обмотки вращающегося ротора (на 7.1 ротор с обмоткой условно изображен в виде постоянного магнита с полюсами N и S). Расположенная на роторе обмотка возбуждения питается

Так как между магнитной индукцией В„ и напряженностью //„ существует соотношение (2-11), а между Ня и Ны — соотношение (2-10), го напряженность поля Н„ определяется как абсцисса точки я, получающейся в результате пересечения линии возврата ( 2-12), начинающейся на кривой / при В„ = 0,45 тл, и прямой 3, уравнение которой

Графическое построение зоны защиты выполняют следующим образом. Вершину молниеотвода соединяют с точками на поверхности земли, удаленными от основания молниеотвода в обе стороны на расстоянии г /2 = 0,75Л . Точку молниеотвода, лежащую на высоте 0,8Л , соединяют с точками, лежащими на поверхности и отстоящими от основания молниеотвода на расстоянии г = 1,5/?. Ломаные линии, которые получаются в результате пересечения построенных отрезков прямых, образуют зону защиты молниеотвода в вертикальной плоскости. Радиус зоны защиты можно определить и по формулам г = 1,5 (h — 1,25Л ), еслиО<Лх< 2/ЗЛ , и гх = 0,75 (Л - Лх), если 2/ЗЛ
При вращении якоря в его обмотке в результате пересечения магнитных силовых линий наводится ЭДС, которая при работе машины в режиме двигателя направлена против тока якоря и, так же как и при работе машины в режиме генератора, равна

При вращении якооя в его обмотке в результате пересечения магнитных силовых линий индуцируется ЭДС Е=СепФ, при работе электрической машины в режиме двигателя направленная против тока якоря.

Так как между магнитной индукцией Вм и напряженностью существует соотно,-шение (2-11), а между Яв и Ям— соотношение (2-10), напряженность поля Нк определяется как абсцисса точки я, получающейся в результате пересечения линии возврата ( 2-12,а), начинающейся на кривой / при Вм=0,42 тл, к прямой 3, уравнение которой

Теперь рассмотрим э. д. с. ?тр, возникающую в короткозамкну-той секции в результате пересечения ее вращающимся магнитным потоком Фт.

4.45. Возникновение области концентрационного переохлаждения (отмечено штриховкой) в результате пересечения градиента температуры в расплаве (grad ro>grad ri>...>gracl Tt) с линией ликвидус (а) и схемы морфологии поверхности фронта кристаллизации (б): / — плоская поверхность раздела; 2 — «сыпь»; 3 — неправильные ячейки; 4 — удлиненные ячейки; 5 — гексагональные ячейки

На семействе кривых 15.24, в режим работы при ?у=?у0 определяется точкой я, полученной в результате пересечения ВАХ нагрузки с той кривой семейства (к=/(иэк), для которой параметром является ie=250 мкА.

которой зависит от гпр ( 3.80). Аналогично, точка / получается в результате пересечения нагрузочной прямой с прямой Rv. В данном случае Ut0, т.е. Um
Одним из возможных выходов является создание САПР для СБИС на супер-ЭВМ, производительность которых превосходит примерно на 2 порядка производительность больших серийных машин. Зато в результате появляется возможность быстрого проектирования и изготовления СБИС, позволяющая создавать уникальные малогабаритные и надежные ЭВМ специального назначения, которые встраиваются в самые разнообразные и бытовые устройства, агрегаты и приборы.

Правильные и емкие экономические оценки технических решений предполагают творческий подход к делу с ясной постановкой каждой задачи и строгим анализом условий, в которых она решается. Недопустимы шаблон, работа по непонятным рецептам, даже если они, как это часто бывает, облечены в форму методик, которыми где - то пользуются. Уверенность в результате появляется лишь тогда, когда он полностью понятен.

Как отмечалось выше, при сообщении кристаллической решетке полупроводника дополнительной энергии отдельные электроны покидают валентные связи и превращаются в свободные носители заряда. Переход электронов в зону проводимости приводит к нарушению электрической нейтральности атома. В результате появляется нескомпенсированный положительный заряд ядра, равный по абсолютной величине заряду электрона. Такой положительный заряд называется дыркой.

Барьерная емкость резко уменьшается с увеличением обратного напряжения ( 4.6). При приложении к р — п-переходу напряжения в проводящем направлении большое количество носителей заряда диффундирует через пониженный потенциальный барьер и не успевает при этом рекомбинировать. В области р — «-перехода происходит накопление инжектированных неравновесных носителей и образуемого ими заряда, причем процесс накопления зависит от приложенного напряжения. В результате появляется емкость, которая называется диффузионной, так как она обусловлена диффузионными процессами в переходе. Эту емкость, CD, можно представить как отношение заряда AQo к вызвавшему его к уменьшению напряжения Д?Л

и VD4. Через нагрузку в любой полупериод протекает ток в одном направлении. При этом вторичной обмотке Тр ток будет переменным. Особо следует подчеркнуть, что импульсы выпрямленного тока протекают последовательно через два диода, что увеличивает потери в устройстве. Поэтому здесь желательно использовать диоды с малым падением напряжения при заданном прямом токе. Что касается обратного напряжения на каждом диоде, то оно равно половине амплитуды напряжения на вторичной обмотке. Тр. В результате появляется возможность использовать диоды с меньшими пробивными напряжениями, чем в рассмотренных выше выпрямителях.

Если положить, что здесь используется идеальный ОУ, то разность напряжений на его входе должна стремиться к нулю. Поскольку неинвертирующий вход соединен с общей шиной, потенциал на инвертирующем входе (в точке А) тоже должен быть равен нулю. Точку А принято называть «кажущейся .землей» или «точкой виртуального нуля». В результате появляется возможность записать для токов в рассматриваемой схеме на идеальном ОУ: /г = /ос, т. е. EJR, = -UB^/ROC. Отсюда получим выражение для коэффициента усиления инвертирующего усилителя по напряжению

ционирования обычно должна иметь /с,з, значительно большие /дв.ном (до 2—3 /дв.ном). Это в основном определяется конструктивным осуществлением защиты: ТА со стороны выключателя располагаются в КРУ там же, где и комплект реле, поэтому сопротивление плеча проводов защиты с этой стороны близко к нулю; сопротивление проводов плеча от ТА, расположенных у выводов к нейтрали двигателя, может быть во много раз большим. В результате появляется большая периодическая слагающая в /Нб, определяемая разницей значений токов намагничивания ТА, что обусловливает большой ток /с.з по схеме на 14.4, б. Отстраивать ток /с,з от /дв.ном, могущих появляться в дифференци-альной цепи защиты при обрыве вспомогательных проводов, обычно нет оснований, как и для генераторов. Поэтому предпочтение должно отдаваться схеме с торможением на 14.4, а или другим схемам, обеспечивающим, как

Так как обмотка К. по отношению к поперечному потоку Фд представляет собой замкнутую накоротко вторичную обмотку трансформатора, то ее МДС FK направлена против МДС Fsq «первичной» обмотки, и результирующая МДС FQ, так же как и в трансформаторе тока, будет значительно меньше МДС Fsq. Поэтому поперечный поток Фд и вызванная им погрешность резко уменьшаются. При изменении нагрузки, подключенной к обмотке ротора, МДС FK изменяется примерно пропорционально МДС Fsq, вследствие чего степень компенсации поперечного потока остается практически неизменной, Это является достоинством данного метода симметрирования. Однако при изменении угла поворота ротора 6 изменяется ток /в в обмотке возбуждения и при заданном напряжении UB будет изменяться ЭДС ?„. В результате появляется дополнительная погрешность в

Оптимальные обмоточные данные при круговом поле в номинальном режиме. В этом случае величина коэффициента трансформации k однозначно определяется относительными параметрами схемы замещения и номинальным скольжением SH. Выбор последнего осуществляется из условия максимума КПД при обеспечении заданных кратно-стей максимального /г„ и пускового ka моментов. Полиномиальные зависимости, полученные методом планирования эксперимента (см. § 6.4), позволяют осуществить это без многократного расчета механической характеристики. В результате появляется возможность оптимизации величины SH и без ЭВМ.

В петлевых обмотках мпогополюсных машин при различных потоках одноименных полюсов возникают уравнительные токи, которые замыкаются через щетки одной полярности и соединительные шины (§ 3-9). Это явление используется в двухступенчатом усилителе. Различная намагничивающая сила двух вертикальных полюсов 1—3 ( 9-14) получается вследствие протекания тока /у по обмотке управления, магнитный поток одного полюса усиливается, а второго ослабляется. В результате появляется э. д. с. между щетками Bl a ВЗ; между ними включается обмотка возбуждения всех полюсов, которая создает четырехполюсный магнитный поток второй ступени усиления. Ток /„ этой обмотки создает намагничивающую силу /V' Выходное напряжение снимается со средних точек между щетками В1 — ВЗ и В2 — В4, как в обычном четырех-полюсном генераторе. Четырехполюсная обмотка самовозбуждения включается параллельно ( 9-14) пли последовательно с нагрузкой и усиливает действие первой обмотки. Сопротивление цепи обмотки самовозбуждения устанавливается

Более чем в 70% всех атомных электростанций, работающих или находящихся на стадии строительства, используются стальные корпуса под давлением. Успешная и безопасная работа этих электростанций в течение всего срока службы (30—40 лет) значительно зависит от надежности реакторных корпусов, эксплуатируемых в специфических условиях. Материал корпуса во время работы подвергается воздействию высокоэнергетичного ядерного излучения, что сопровождается увеличением предела текучести и твердости, повышением температуры хрупко-вязкого перехода и уменьшением пластичности малолегированных мартенситных корпусных сталей. В результате появляется реальная угроза того, что материал корпуса потеряет пластичность и станет хрупким при рабочих температурах, а это может привести к разрыву корпуса и, значит, к тяжелой аварии.