Представить совокупностью

Магнитную цепь большинства электротехнических устройств можно представить состоящей из совокупности участков, в пределах каждого из которых можно считать магнитное поле однородным, т. е. с постоянной напряженностью, равной напряженности магнитного поля Н , вдоль средней линии участка длиной /^ . Для таких магнитных цепей можно заменить интегрирование в (7.1) суммированием.

Магнитную цепь большинства электротехнических устройств можно представить состоящей из совокупности участков, в пределах каждого из которых можно считать магнитное поле однородным, т. е. с постоянной напряженностью, равной напряженности магнитного поля Я, вдоль средней линии участка длиной /, . Для таких магнитных цепей можно заменить интегрирование в (7.1) суммированием.

Магнитную цепь большинства электротехнических устройств можно представить состоящей из совокупности участков, в пределах каждого из которых можно считать магнитное поле однородным, т. е. с постоянной напряженностью, равной напряженности магнитного поля Н ' вдоль средней линии участка длиной '/, . Для таких магнитных цепей можно заменить интегрирование в (7.1) суммированием.

При исследовании установившихся несимметричных режимов симметричных синхронных машин применяют метод симметричных составляющих. Несимметричную трехфазную систему токов можно представить состоящей из трех симметричных систем ( 4.68, а):

Так как рассматриваемую цепь ( 9-13) можно представить состоящей из двух элементов ( 9-14), то и мощность можно представить в виде суммы двух слагаемых: мощностей в активном и индуктивном сопротивлениях

Как и для цепи с активным сопротивлением и индуктивностью, мощность можно представить состоящей из двух слагаемых:

Если в цепи действует несинусоидальная э. д. с. (или напряжение), которую можно представить состоящей из ряда гармоник, то ток в цепи с приемниками, имеющими линейные вольт-амперные характеристики, состоит из такого же числа синусоидальных токов. Каждая гармоника вызывается действием соответствующей гармоники э. д. с., и ток в любой ветви можно определить по принципу наложения, суммируя гармоники тока.

-но представить состоящей из двух частей: выработки

Собственная индуктивность любой петли из двух проводов вдвое больше взаимной индуктивности любой пары двухпроводных петель, из которых можно себе представить состоящей даиную симметричную трехпроводную линию.

Данную структуру можно представить состоящей из двух транзисторов — Pi«ip2 и п\р2п2 ( 1.14,6). В обоих

Для третьей, пятой, седьмой и т. д. гармоник этот угол соответственно в 3, 5, 7 и т. д. раз больше ( 24.4). Катушку можно также представить состоящей их трех равных по размеру секций с числом витков каждая wlq^. Эти секции взаимно сдвинуты относительно друг друга на угол ар, поэтому их э. д. с. складываются геометрически и общая э. д. с. всей катушки получится несколько меньше, чем в случае^ = 1. На 24.5 э. д. с. отдельных секций катушки представлены векторами АВ, ВС к CD, сдвинутыми по отношению друг к другу на угол ар, а общая э. д. с. катушки дается отрезком AD. Так как многоугольник векторов э. д. с.отдельных секций получается симметричным, то вокруг него можно описать окружность с радиусом ОА или OD.

Возможны линейный и нелинейный режимы работы усилителя. В усилителях с практически линейным режимом работы получается минимальное искажение формы усиливаемого сигнала, который всегда можно представить совокупностью гармоник различной частоты (4.2). Искажение сигнала будет минимальным, если без искажения будут усиливаться все его гармонические составляющие. Свойство усилителя увеличивать амплитуду гармонических составляющих сигнала характеризует его амплитудно-частотная характеристика АЧХ [см. (2.91а)]. По типу АЧХ различают усилители медленно изменяющихся напряжений и токов, или усилители постоянного тока ( 10.59, а), усилители низких частот ( 10.59, б), усилители высоких частот ( 10.59, в), широкополосные усилители ( 10.59, г) и узкополосные усилители ( 10.59, д).

Возможны линейный и нелинейный режимы работы усилителя. В усилителях с практически линейным режимом работы получается минимальное искажение формы усиливаемого сигнала, который всегда можно представить совокупностью гармоник различной частоты (4.2). Искажение сигнала будет минимальным, если без искажения будут усиливаться все его гармонические составляющие. Свойство усилителя увеличивать амплитуду гармонических составляющих сигнала характеризует его амплитудно-частотная характеристика АЧХ [см. (2.91а)]. По типу АЧХ различают усилители медленно изменяющихся напряжений и токов, или усилители постоянного тока ( 10.59,а), усилители низких частот ( 10.59, б), усилители высоких частот ( 10.59, в), широкополосные усилители ( 10.59, г) и узкополосные усилители ( 10.59, д).

Возможны линейный и нелинейный режимы работы усилителя. В усилителях с практически линейным режимом работы получается минимальное искажение формы усиливаемого сигнала, которьш всегда можно представить совокупностью гармоник различной частоты (4.2). Искажение сигнала будет минимальным, если без искажения будут усиливаться все его гармонические составляющие. Свойство усилителя увеличивать амплитуду гармонических составляющих сигнала характеризует его амплитудно-частотная характеристика АЧХ [см. (2.91а)]. По типу АЧХ различают усилители мед- Ки. ленно изменяющихся напряжений и токов, или усилители постоянного тока а' ( 10.59,д), усилители низких частот д ( 10.59, б), усилители высоких ча- к стот ( 10.59, в), широкополосные усилители ( 10.59, г) и узкополо- f) сные усилители ( 10.59, d). Q

Полый ротор можно представить совокупностью ряда «элементарных проводников». В каждом таком проводнике пульсирующий поток индуктирует ЭДС еТР, называемую трансформаторной. Так как активное сопротивление полого ротора во много раз больше индуктивного, то ЭДС етр и вызываемый ею в роторе ток /ТР практически совпадают по фазе. При этом условии создаваемая током г'ТР МДС ротора FM бу-

Временной интервал между двумя соседними моментами дискретного времени называется тактом или периодом представления информации, а сами дискретные моменты времени часто называют тактовыми или переходными моментами. Дискретное время можно представить совокупностью пронумерованных точек на оси времени, соответствующих последовательным тактовым моментам.

Полый ротор можно представить совокупностью ряда «элементарных проводников». В каждом таком проводнике пульсирующий поток индуцирует ЭДС етр, называемую трансформаторной. Так как активное сопротивление полого ротора во много раз больше индуктивного, то ЭДС етр и вызываемый ею в роторе ток /тр практически совпадают по фазе. При этом условии создаваемая током *Тр МДС ротора F2d действует по продольной оси машины при неподвижном и вращающемся роторе. На 7.12, а показано направление ЭДС е-rp, тока гтр и МДС F2d в момент времени, когда поток Фй уменьшается. Так как для обмотки возбуждения справедливо условие Сгв + ?в = 0, то при возникновении продольной МДС ротора F2d в обмотке возбуждения появляется компенсирующий ток (аналогично тому, как в трансформаторе), МДС Faa которого компенсирует действие МДС Fzd-

единичная звезда с компонентами pt = е 3 , рг =e/tc , ps = е 3 . При извлечении кубического корня из плюс единицы, которую можно представить совокупностью трех векторов 1=е"0"*~2'и~' 2lt' > на комплексной плоскости корней образуется единичная звезда с компонентами ( 10.9, б)

Временной интервал между двумя соседними моментами дискретного времени называется тактом или периодом представления информации, а сами дискретные моменты времени часто называют тактовыми или переходными моментами. Дискретное время можно представить совокупностью пронумерованных точек на оси времени, соответствующих последовательным тактовым моментам.

Магнитный поток сквозь любое сечение трубки будет неизменным и его можно изобразить магнитными линиями, число которых равно или пропорционально магнитному потоку трубки. Таким образом, магнитный поток сквозь любую площадку можно представить совокупностью магнитных линий, пронизывающих эту площадку.

Заметим, что при извлечении кубического корня из минус единицы, которую можно представить вектором —1 = e/(*+2"+2!t), на комплексной плоскости корней получается еди. ничная звезда с компонентами рг = е;Г//3, р2 = е-^11, ps = e/5~/'3. При извлечении кубического корня из плюс единицы, которую можно представить совокупностью трех вектор0в 1 = e/(°+2=+2i)j на комплексной плоскости корней образуется единичная звезда с компо 0 2/г Ч/3

Операцию кодирования, выполняемую в линейном двоичном блоковом коде, можно представить совокупностью из п уравнений вида