Практически постоянным

В дальнейшем вследствие постоянства величины By,s в области насыщения магнитная индукция В растет только за счет поля В/. Поэтому кривая В(Н) на участке гд имеет практически постоянный наклон к оси обсцисс.

Механические характеристики двигателей рассмотрены ниже. Они существенно зависят от способа возбуждения потока. В двигателях параллельного и независимого возбуждения поток практически постоянный, в двигателях последовательного (и смешанного) возбуждения он зависит от нагрузки на валу. Поэтому в первом случае механическая характеристика представляется уравнением прямой, а во втором — кривой гиперболического типа.

График отношения uRf(Vt) представлен на 8.8,6. Если ^/т> ^>1, то ыл ~Ут = const. Это значит, что по окончании начальной стадии нестационарного процесса в цепи устанавливается практически постоянный ток i=uR/R=VC, значение которого не зависит от сопротивления резистора.

Средняя задержка, как и в инверторе на «-канальных МДП-тран-зисторах (см. §. 8.1), определяется временем перезарядки нагрузочного конденсатора Са (см. 8.21). Поскольку ток разряда конденсатора протекает через активный транзистор, а ток заряда — через пассивный, с учетом того, что /са 3> ^сп (0), получаем t°'1 3> tl<0. Ток заряда /сп (см. 8.23) — практически постоянный, т. е. kf'1 «1 [см. формулу (8.6)], поэтому

Минимально допустимое время переноса зависит от требуемой эффективности переноса, длины затвора L., и подвижности электронов. В конце переноса (см. 11.6) напряженность поля под вторым (или пятым) затвором уменьшается. В это время заряд, оставшийся под затвором, очень мал и не влияет на распределение потенциала, поэтому потенциал под ним практически постоянный. Оставшаяся под затвором малая часть зарядового пакета AQ,,, (или AQr,5) перемещается под соседний затвор в основном за счет диффузии, причем она убывает приблизительно по экспоненциальному закону вида AQn (t) ~ ~ ехр(—^/тдиф), где тдиф — постоянная времени, характеризующая диффузию электронов, тдиф = Ц/2Оп. В соответствии с соотношением Эйнштейна коэффициент диффузии электронов Dn •-•= фтц„.

/2=5,05 а (практически постоянный ток). 12-32. г, =4 ом; 9,55 мгн; 3,54 мкф;

ставить себе как выпрямитель входного сигнала, создающий практически постоянный потенциал на управляющей сетке, равный umc.

В слабых полях, когда величина Я практически близка к нулю, индукция Bj почти не оказывает влияния на величину В и на участке Оа кривая имеет прямолинейный характер (В к В7). Затем эта кривая изгибается вверх (участок аб) и на участке бв изменяется по линейному закону. В точке в кривая имеет перегиб, описывая «колено» (участок вг), за которым она изменяется почти по линейному закону, характеризуя так называемую область насыщения материала. Индукция поля намагниченности при этом достигает в пределе величины насыщения Bs = \ioJs, характерной для каждого материала. Значения Bs обычно приводятся в спра*-вочных таблицах. В дальнейшем вследствие постоянства величины Bs в области насыщения магнитная индукция В растет только за счет поля В/. Поэтому кривая В (Я) на насыщенном участке имеет практически постоянный наклон к оси абсцисс.

6. Низкий и практически постоянный внутренний импеданс.

Генератор со смешанным возбуждением имеет две обмотки возбуждения: параллельную wna и последовательную wno. ( 13.32). У такого генератора напряжение остается практически постоянным при изменениях нагрузки в определенных пределах. Это достигается применением последовательного возбуждения для компенсации увеличения падения напряжения на активном сопротивлении якоря и

В ряде случаев условия нагрузки определяют непосредственно момент, требуемый от двигателя, а не ток. В этих случаях можно пользоваться методом эквивалентного момента: у всех электродвигателей вращающий момент пропорционален произведению тока и потока. У двигателей переменного тока можно приближенно считать постоянным коэффициент мощности. Наконец, магнитный поток можно считать практически постоянным у всех двигателей, кроме двигателей с последовательным и смешанным возбуждением. При таких упрощениях можно считать вращающий момент

шается, отклоняясь от номинального значения. Часть напряжения ?/„, равная pf/H (p — коэффициент обратной связи, равный коэффициенту деления резистивного делителя RiRzRz), являющаяся сигналом обратной связи, сравнивается с опорным напряжением и0п, снимаемым с параметрического стабилизатора. Поскольку опорное напряжение остается практически постоянным, напряжение U между инвертирующим и неинвентирующим входами ОУ из-за увеличения напряжения pf/H возрастает ([/=рС/н — иоп). При этом уменьшается выходное напряжение инвертирующего ОУ. Это приводит к тому, что потенциал базы транзистора Т\ типа n-p-п также уменьшается, что вызывает увеличение его сопротивления. Вследствие этого падение напряжения на транзисторе Т{ возрастает, а напряжение [/„ приобретает значение, близкое к номинальному с определенной степенью точности. С помощью переменного резистора RZ осуществляется регулирование напряжения р?/„.

Удельное электрическое сопротивление такого полупроводника мало зависит от напряженности электрического поля и плотности электрического тока. Поэтому сопротивление линейного полупроводникового резистора остается практически постоянным в широком диапазоне напряжений и токов. Полупроводниковые линейные резисторы широко применяют в интегральных микросхемах.

В автогенераторах широко применяется автоматическое смещение рабочей точки на характеристиках, позволяющее выбрать необходимый режим усиления усилителя. В рассматриваемом автогенераторе в цепь затвора включено звено R3C3 для создания на затворе отрицательного смещения [/30 относительно истока. При появлении положительной полуволны напряжения контура ык через затвор проходит ток 13, который заряжает конденсатор С3. В результате на затворе появляется отрицательный потенциал относительно истока. В отрицательный полупериод напряжения ик ток t'3 равен нулю и конденсатор Сэ разряжается через резистор R3, поддерживая на затворе отрицательный потенциал. Если выполнить условие R3C3^>T, где Т — период автоколебаний, то конденсатор не будет успевать заметно разряжаться и, следовательно, напряжение смещения [/30 будет практически постоянным. Соответствующий выбор значений сопротивления R3 и емкости С3 обеспечивает работу автогенератора в требуемом режиме усиления. Для данной схемы резистор R3 имеет сопротивление в несколько мегоом, а конденсатор — емкость около 100 пФ.

Частотная зависимость шумов транзистора представлена на 6.15. В полосе частот от 0 до /i проявляется главным образом избыточный шум. В полосе от /г до /2 коэффициент шума остается практически постоянным и определяется в основном тепловыми и дробовыми шумами. Точка выхода на дробовые шумы (частота Д) порядка

Терморезисторы — чувствительные элементы, электрическое сопротивление которых зависит от температуры. Их изготовляют из металлов с относительно большим температурным коэффициентом сопротивления а, практически постоянным в рабочем диапазоне температур (меди от —50 до 150 °С, платины от —200 до 600 °С), из полупроводниковых материалов: окислов марганца, меди, кобальта, титана и др. Сопоставление свойств данного типа измерительных преобразователей показывает преимущества металлических терморезисторов: линейная зависимость сопротив-

с ИСТ. Здесь ИСТ выполнен на транзисторе УТЪ. Резисторы jRl9 R2 и R3, а также диод VD служат для задания и стабилизации режима покоя транзистора УТ3. Рабочая' точка для УТг располагается на пологой части его выходной ВАХ (см. 2.16, а). В результате при изменении напряжения на таком ИСТ его ток остается практически постоянным. В реальных условиях ИСТ представляет собой эквивалент сопротивления для изменяющегося сигнала (в нашем случае синфазного) значительного номинала—до единиц МОм.

Генератор со смешанным возбуждением имеет две обмотки возбуждения: параллельную w и последовательную и>по;с ( 13.32). У такого генератора напряжение остается практически постоянным при изменениях нагрузки в определенных пределах. Это достигается применением последовательного возбуждения для компенсации увеличения падения напряжения на активном сопротивлении якоря и

В ряде случаев условия нагрузки определяют непосредственно момент, требуемый от двигателя, а не ток. В этих случаях можно пользоваться методом эквивалентного момента: у всех электродвигателей вращающий момент пропорционален произведению тока и потока. У двигателей переменного тока можно приближенно считать постоянным коэффициент мощности. Наконец, магнитный поток можно считать практически постоянным у всех двигателей, кроме двигателей с последовательным и смешанным возбуждением. При таких упрощениях можно считать вращающий момент

Генератор со смешанным возбуждением имеет две обмотки возбуждения: параллельную w и последовательную wnoc ( 13.32). У такого генератора напряжение остается практически постоянным при изменениях нагрузки в определенных пределах. Это достигается применением последовательного возбуждения для компенсации увеличения падения напряжения на активном сопротивлении якоря и