Поверхности ферромагнитной

Потери энергии выделяются в виде тепла и нагревают двигатель. Как только температура двигателя превысит температуру окружающей среды, начнется отдача тепла; теплоотдача будет тем больше, чем больше разность температур поверхности двигателя и среды. В конце концов температура двигателя, постепенно повышаясь, достигнет такого значения, при котором количество тепла, отдаваемого двигателем в окружающую среду, сделается равным количеству тепла, получаемого им в результате потерь энергии. Тогда дальнейший рост температуры двигателя прекратится и наступит установившееся тепловое состояние.

Потери энергии выделяются в виде теплоты и нагревают двигатель. Как только температура двигателя превысит температуру окружающей среды, начнется отдача теплоты; теплоотдача будет тем больше, чем больше разность температур поверхности двигателя и среды. В результате температура двигателя, постепенно повышаясь, достигнет такого значения, при котором количество теплоты, отдаваемой двигателем в окружающую среду, будет равным количеству теплоты, получаемой им в результате потерь энергии. Тогда дальнейший рост температуры двигателя прекратится и наступит установившееся тепловое состояние.

где "LP' — сумма всех потерь, выделяемых во внутреннем объеме машины при предельной допускаемой температуре; 5ДВ — внутренняя тепло-передающая поверхность двигателя; а — коэффициент теплоотдачи внутренней поверхности двигателя.

8.19. Минимально допустимое расстояние AJ от сердечника статора до опорной поверхности двигателя в зависимости от высоты оси вращения двигателей со станиной:

2. Количество тепла, переданного с поверхности двигателя в окружающую среду за то же время, равно Ardt.

Виброакустические характеристики. В последнее время требования по уровню шума двигателей ужесточаются. Это связано с возросшими требованиями к защите окружающей среды и стремлению снизить вредное влияние шума на производительность труда. Допустимые уровни звуковой мощности и звукового давления для электрических машин общего применения были в свое время установлены Публикацией МЭК 34-9-72 и стандартом СЭВ PC 1194-73. В разрабатываемой новой Публикации МЭК требования по уровню шума будут более жесткие. Поэтому для двигателей серии АИ основного исполнения (со степенью защиты IP54) разработаны новые требования по уровню шума при холостом ходе, приведенные в табл. 10.7. В этой таблице L
тором 11, который служит и для обдува наружной поверхности двигателя. Торцевые щиты 12 имеют жалюзи 13 для прохода воздуха к трубкам и выхода его наружу. Для предотвращения возможности проникновения наружного воздуха, продуваемого через ротор, внутрь машины предусмотрены направляющие кольца 14, на поверхности соприкосновения которых с вращающимися дисками 9 выполнены уплотнения.

Весьма важным является вопрос об охлаждении асинхронных двигателей. В брызгозащищенных "двигателях единой серии А2 мощностью от 0,6 до 100 кет применена радиальная двусторонняя система вентиляции ( 22-3) вместо ранее применявшейся осевой системы. На 22-2 показаны лопасти .5 вентиляторов, отливаемых одновременно с заливкой пазов ротора алюминием. Закрытые обдуваемые двигатели (АО) выполняются с двумя вентиляторами, один из которых служит для обдува наружной поверхности двигателя, а другой — для циркуляции воздуха внутри двигателя; с этой целью в сердечнике ротора предусмотрены осевые вентиляционные каналы, а в станине — продольные каналы, соединяющие правую и левую половины двигателя.

Электродвигатель асинхронный АЗ-4500-1500 и синхронный СДСЗ-4500-1500. Технический осмотр — осмотр электродвигателя и возбудителя, чистка поверхности двигателя, проверка состояния изоляторов и ошиновки в коробе, устранение дефектов, выявленных во время эксплуатации по электродвигателю 4500 кВт, ячейки КРУ-6 кВт; силовых сборок и шкафов, электродвигателей вспомогательных механизмов.

где ?Р' — сумма всех потерь, выделяемых во внутреннем объеме машины при предельной допускаемой температуре; Sav — внутренняя теплопередающая поверхность двигателя; а — коэффициент теплоотдачи внутренней поверхности двигателя.

9.19. К выбору наружного диаметра Dc статора (а). Минимально допустимое расстояние Ai от сердечника статора до опорной поверхности двигателя в зависимости от высоты оси вращения двигателей со станиной (б): 1 — литой; 2 — сварной

Влияние граничной поверхности на область, ограниченную ею, можно учесть системой токов, создающих то же распределение магнитной напряженности в заданном пространстве при удаленной границе раздела областей в бесконечность. Этот метод называется методом отображений [3, 4]. На 17.4, а параллельно бесконечной плоскости, ограничивающей ферромагнитную среду, расположен проводник с током /. Картина магнитного поля показывает, что линии напряженности поля перпендикулярны поверхности ферромагнитной среды, которая является поверхностью равного магнитного потенциала. Аналогичная картина поля в левой полуплоскости имеет место в случае, когда поле образовано двумя проводниками е равными токами, протекающими в одном направлении, при расстоянии между осями проводников 11 ( 17.4,6).

Таким образом, напряженность электрического поля и плотность тока убывают с ростом х по закону, близкому к линейному. При этом плотность тока на поверхности ферромагнитной среды

Если провод с током расположен в воздухе вблизи плоской поверхности ферромагнитной среды (ц,2 ^> ^i), то для расчета магнитного поля следует ферромагнетик заменить фиктивным током (зеркальным изображением), практически равным по величине и совпадающим по направлению с током /. Например, при ц2 = 500 (ilt 1г = 0,9961 / я» /.

Для сильных магнитных полей действующее значение Я напряженности магнитного поля на поверхности ферромагнитной среды больше того значения Якрит, при котором магнитная проницаемость \и, определяемая по основной кривой намагничивания В — \iff, имеет максимум, т. е. Н > Якрит. Для слабых полей Я-< Якрит.

магнитного поля, равном его значению на поверхности ферромагнитной среды.

Основанный на этом положении метод расчета поля называют методом зеркальных изображений. С аналогичным методом мы ознакомились в главе о расчете электростатического поля. Однако электрические заряды должны быть отражены в поверхности проводящей среды с изменением знака заряда, ток же отражается в поверхности ферромагнитной среды без изменения направления.

неприменимы, так как здесь теряет смысл понятие скалярного магнитного потенциала. Для построения приближенной картины поля и в тех местах, где около сердечника полюса расположены катушки с током, поступают следующим образом. Сжимают сечение катушки в направлении к поверхности сердечника до нулевых размеров. Иначе говоря, предполагают, что ток течет по бесконечно тонкому слою, прилегающему к поверхности сердечника. При таком предположении во всем пространстве около полюса токов нет, и понятие скалярного магнитного потенциала может быть использовано. При этом поле всюду должно удовлетворять первому и третьему условиям. Однако второе условие — перпендикулярность линий напряженности поля к поверхности ферромагнитной среды —• сохраняется только там, где на поверхности ферромагнитной среды нет токов. В местах, где имеются распределенные поверхностные токи, соответствующие токам в катушках, это условие не соблюдается. Рассмотрим плоскую поверхность ферромагнитной среды, по которой протекает в тонком слое ток ( 9-14). Пусть ток протекает в направлении, нормальном к плоскости рисунка. Составим линейный интеграл вектора Н по контуру abcda. Если для ферромагнитной среды принять р, =оо, то будем иметь внутри ферромагнитной среды Я = 0. Пусть ad и be весьма малы по сравнению с ab. Тогда

где Hf — касательная составляющая вектора Н в воздухе около поверхности ферромагнитной среды. Но этот интеграл равен току I, проходящему сквозь контур abcda. Поэтому

координаты г для плоской волны в случаях: р, = ге = const и ц ф const. При этом г есть расстояние от поверхности ферромагнитной среды, отсчитываемое вглубь ее. Кривые, изображенные на 12-8, построены при одинаковых в обоих случаях значениях тока. На 12-9 приведены кривые изменения амплитуды магнитной индукции. При (J,^ const величина Вт сначала убывает медленно вследствие явления насыщения, а на некоторой глубине резко падает практически до нуля.

Таким образом, напряженность электрического поля и плотность тока убывают с ростом х по закону, близкому к линейному. При этом плотность тока на поверхности ферромагнитной среды в 1,19 раза больше, чем при \и = це = const, если в обоих случаях магнитная проницаемость на поверхности одинакова.

Для проводов, расположенных в воздухе вблизи плоской поверхности ферромагнитной среды ((j^^Hi), практически можно