Потенциал определяется

Главным недостатком всех рассмотренных выше линейных ИН является наличие значительных магнитных полей в окружающем пространстве, которые \ioiyr оказывать вредное воздействие на различные элементы вблизи ИН. создавать электромагнитные помехи при нестационарных режимах, вызывать дополнительные потери энергии и i. п. Каждая катушка линейного ИН эквивалентна магнитному диполю, индукция которого на расстояниях R. превышающих размеры катушки, убывает пропорционально R 3 и при сильных полях внутри катушки может быть заметной даже при больших R. Для борьбы с этим эффектом применяется экранирование катушек. Возможно выполнение экрана, например, в виде ферромагнитного цилиндра. окружающего катушку [2.17]. Однако для ИН с быстрым изменением рабочих токов ферромагнитный экран малопригоден из-за возникающих в нем вихревых токов и сопутствующих вредных явлений. Более универсальными и эффективными являются электромагнитные (активные) экраны с противотоком. Простейшим экраном служит пара экранирующих катушек ЭК, расположенных симметрично относительно медианной плоскости основной катушки К, как показано на 2.12. Расчет экранированных ИН может проводиться на основе подхода, развитого в [2.18]. Векторный потенциал магнитного поля

На 17.1, а показана картина магнитного поля при Ав = = л/4 и ехр [2лАФ/([л/)1 = 2. Комплексный потенциал магнитного поля вне области с током

В отличие от предыдущего метода, когда поле делим на несколько областей и в каждой находим потенциал, метод Рота дает одно выражение векторного потенциала для всего поля [3, 4J. Это выражение является решением уравнения Лапласа в пространстве, свободном от тока, и Пуассона для области, занятой проводником. Векторный потенциал магнитного поля — функция координат х, у и выражается в виде двойного ряда Фурье. Векторный потенциал

4) m;- = 0; nft = 0, т. е. / = 1, k — l, тогда векторный потенциал магнитного поля равен Az = Cjk ~ const для всей области окна трансформатора. Поскольку нас интересуют всегда

В зоне 1 векторный потенциал магнитного поля представим в

Векторный потенциал магнитного поля в зоне 3

10-4. ВЕКТОРНЫЙ ПОТЕНЦИАЛ МАГНИТНОГО ПОЛЯ

Векторный потенциал магнитного поля 181

10-4. Векторный потенциал магнитного поля . ...

3-4. ВЕКТОРНЫЙ ПОТЕНЦИАЛ МАГНИТНОГО ПОЛЯ

Вектор: 1ый потенциал магнитного поля определяется по уравне-шю Пуассона. Решив дифференциальное уравнение, нахэдим А. Решение уравнения может быть записано и в виде интеграла

Скалярный магнитный потенциал определяется из (17.11) и является функцией координат (я, у). Линии, соединяющие точки с одинаковыми потенциалами, называются линиями равного магнитного потенциалы фм(я, у) = const. Картина магнитного поля становится наглядной при изображении силовых линий магнитного поля. Ими являются линии, направление касательных к которым совпадает с направлением вектора напряженности поля Н. Уравнение для силовых линий магнитного поля имеет вид 171]:

Теоретически потенциал определяется относительно бесконечно удаленных точек, где не сказывается влияние каких-либо полей. Практически часто определяют потенциал относительно Земли.

запаздывающий потенциал определяется формулой

В отличие от постоянного поля скалярный потенциал определяется а только зарядом, но и скоростью его изменения, т. е. током.

Для расчета параметров, характеризующих процессы в транзисторных структурах, необходимо знать закон распределения электростатического потенциала в рассматриваемой области. Как известно, электростатический потенциал определяется решением уравнения Пуассона. В общем случае решение этого уравнения связано с серьезными затруднениями. Поэтому используют приближенные методы определения напряженности поля и электростатического потенциала. В равновесном состоянии напряженность встроенного электрического поля выражается формулой

В закрытом состоянии инвертора его выходной потенциал определяется соотношением

Теоретически потенциал определяется относительно бесконечно удаленных точек, где не сказывается влияние каких-либо полей. Практически часто определяют потенциал относительно Земли.

Векторный потенциал определяется интегрированием по всему пространству, содержащему токи, причем в точках, где плотность тока равна нулю, подынтегральное выражение обращается в нуль, поскольку элементы объема, в которых б = 0, не изменяют значение интеграла.

масс, задача вычисления собственной индуктивности может быть решена с помощью векторного потенциала. Векторный потенциал определяется выражением (10-118):

Вторая лампа закрыта, так как потенциал ее сетки относительно катода ниже напряжения запирания. Этот потенциал определяется делителем напряжения, соединенным с анодом открытой лампы.

Пусть \U3u]> I Uпор], т. е. имеется проводящий р-ка-нал, и на сток относительно истока подано отрицательное напряжение (7:и- Тогда распределение потенциала в канале по оси х становится неравномерным: в точке х = 0 (вблизи истока — 4.7, б) потенциал определяется только полем затвора и равен t/зи—fnop, а в точке x=L — совместным действием полей затвора и стока и равен ?/зи—^пор—^си- При увеличении напряжения \Uc\\\ ток стока /с также будет увеличиваться по линейному закону, так как увеличивается напряженность поля стока вдоль канала (по оси х). Ток стока вдоль канала — дрейфовый ток дырок.