Потенциала электрода

Рассмотрим простейший случай решения задачи распределения потенциала электрического поля внутри замкнутой области S, ограниченной кривой С ( 1.20, а), если на границе области С потенциал и0 известен. Подобная задача относится к задаче Дирихле для уравнения Лапласа (1.31).

Следовательно, скалярный магнитный потенциал удовлетворяет уравнению Лапласа. Поэтому при расчете магнитных пйлей можно пользоваться методами, рассмотренными при расчёте электростатических полей. Однако наДо помнить, что скалярный магнитной потенциал существует в той области поля, в которой нет тока, и уравнение Лапласа справедливо только 'для этой области. Кроме того, в отличие от потенциала электрического поля срм может быть многозначным.

единицы любых физических величин, например единицу ускорения движущегося тела или единицу потенциала электрического поля. Однако выбор основных единиц существенно ограничен требованиями практики.

из уравнения div Ёт = 0 и, принимая Ет = rot Fm, ввести понятие векторного потенциала электрического поля, параллельного оси своего вибратора и, конечно, удовлетворяющего волновому

7. (О) Правую часть уравнения div ц grad Uu = div \хНъ, взятую с обратным знаком, по аналогии с уравнением относительно потенциала электрического поля можно рассматривать как объемную плотность «магнитных» зарядов. Какова размерность «магнитных» зарядов, их объемной, поверхностной и линейной плотности?

<х — измерение сопротивления заземлителя; б — измерение потенциала электрического поля. 1 — автотрансформатор; 2 — разделительный трансформатор; 3 — электролитическая ванна; 4 — модель заземлителя; 5 — электронный осциллограф; 6 — регулируемые резисторы; U3 — потенциал модели; Ux — потенциал исследуемой точки поля.

Измерение сопротивления растекания моделей в ванне производилось по схеме амперметра — вольтметра ( 3-2,а) и измерение потенциала электрического поля модели заземлителя — по мостовой схеме ( 3-2,6).

которое с точностью до обозначений совпадает с формулой для потенциала электрического диполя. В общем случае стационарное магнитное поле рассчитывается с помощью векторного магнитного потенциала А, определяемого соотношениями

В зависимости от потенциала электрического поля поверхности отмечены следующие явления [7]:

Моделирование электрического поля в электролитической ванне и на проводящей бумаге есть моделирование при помощи сплошных проводящих оред. По существу моделирование электрических полей при помощи проводящих сред (жидких или твердых) является одним из методов интегрирования уравнения Лапласа, которому подчиняется распределение потенциала электрического поля, свободного от пространственного заряда. Поэтому любой интегратор (электрический или механический) пригоден для решения задач по нахождению в явном виде [например, в виде U=U(x, у, г)] распределения потенциала в заданной области с известными граничными условиями.

Рассмотренные выше термодинамические соотношения справедливы при равновесных условиях (в отсутствие переноса зарядов, г. с. электрического ч ока). (.Уклонение от состояния равновесия на электродах реально, при работе ТЭ. весна приводит к уменьшению напряжения и КПД по сравнению с термодинамическими значениями . ')io обусловлено изменением потенциала электрода (катда и анода) при прохождении тка. Данное явление в ЗХН называю! поляризацией. Рамичаю: следующие основные виды поляризации ЭХН.

Поляризацией называется изменение потенциала электрода под нагрузкой относительно равновесного потенциала, измеренное с помощью электрода сравнения. Поляризацию электрода первичного источника тока можно рассчитать по уравнению

где т] —'поляризация, В; ф(/) — абсолютное значение потенциала электрода .при токе /, В; ф(Р) — абсолютное значение равновесного потенциала электрода, В.

значения, которое имелось до разряда. На 15 приведены участок разрядной кривой марганцево-цинкового элемента и кривая изменения эдс после размыкания цепи. Эдс изменяется постепенно, достигая равновесной величины через несколько часов после отключения тока. Такую кривую изменения потенциала электрода или эдс элемента после разряда называют иногда кривой отключения тока. При отключении тока сдвиг потенциала за счет внутреннего омического сопротивления исчезает быстро (отрезок 2—3).

Зависимость электродного потенциала электрода, находящегося в растворе, содержащем ионы электрода, определяется уравнением Нернста:

При использовании временного стального электрода сравнения с целью уменьшения возможных ошибок, связанных со стабилизацией потенциала электрода во времени, необходимо:

Измерения потенциала электрода и зонда производились через активные делители напряжения. Сопротивление делителя в цепи зонда было примерно в 20 раз больше сопротивления грунта между цилиндрами, чем исключалось искажение поля из-за ответвления тока в зонд. Грунтом модели был песок {параметр AsO) с удельным сопротивлением р=120, 440 и 580 Ом-м. Измерение потенциала импульсного поля производилось при напряжении на электроде, не вызывающем пробоя между цилиндрами.

На 4-12 приводятся построенные по осциллограммам кривые тока и потенциала электрода и потенциалов ,поля по одному из исследуемых радиальных направлений на различном расстоянии от оси электрода. Как видно из кривых, для точек поля на небольшом расстоянии от электрода (г=1 см) через несколько микросекунд после подачи на него напряжения наблюдается резкий излом кривой потенциала поля иг из-за пробоя грунта до исследуемой точки или вблизи нее. Канал разряда с малым сопротивлением закорачивает слой грунта, и потенциал рассматриваемой точки начинает быстро расти в соответствии с потенциалом в канале разряда. При малом расстоянии от электрода (г=1 см) пробой грунта происходил на фронте импульса, а при большом

На основании осциллограмм потенциала различных точек поля построены кривые распределения импульсного напряжения вокруг заземлителя I/r/t/=f(r) по направлениям /, //, /// (сплошные кривые) для момента времени ^=Тф, соответствующего максимуму потенциала электрода ( 4-13,а, б). Каждая точка кривой построена по среднему значению из всех осциллограмм для данной точки поля.

На основании осциллограмм потенциала различных точек поля построены кривые распределения импульс» кого напряжения вокруг заземлителя [7r/f7=/(r) по на* правлениям /, //, /// (сплошные кривые) для момента времени *=т.ф, соответствующего максимуму потенциала электрода ( 4-13,а, б). Каждая точка кривой построена по среднему значению из всех осциллограмм для данной точки поля.

1.3.1. Скорость электрохимических реакций и поляризация электродов. Как следует из (1.44) и (1.45), одной из причин отклонения напряжения от ЭДС является поляризация. Поляризацией электродов называется изменение потенциала электрода при прохождении тока. Численно она равна разности между потенциалом электрода при прохождении тока Е1 и по тенциалом электрода при разомкнутой цепи Ej _ Q: