Постоянной составляющей

Известно, что момент трения является величиной переменной, зависящей от угловой скорости подвижной части. Компенсационный момент при неизменном значении напряжения U и данном смещении поводка является величиной постоянной. Следовательно, равенство компенсационного момента моменту трения может быть выполнено при одной вполне определенной нагрузке. Обычно равенство этих моментов осуществляют при регулировке счетчика при токе /, примерно равном 10% номинального тока /Н0м.

Для того чтобы свести к минимуму потери от теплопроводности и излучения, проволока выполняется очень тонкой с большим отношением длины к диаметру. Кроме того, температура проволоки остается почти постоянной, следовательно, эти потери не меняются и компенсируются начальным током. Надо отметить, что если на-

Следовательно, размерность р,„ равна размерности величины, обратной произведению электрической постоянной ЁО на квадрат скорости. Числовое значение величины jie зависит от выбора системы единиц.

Ввиду малости сечения ленты можно считать в пределах каждого сечения в отдельности юле однородным, т. е. при вычислении потока считать индукцию постоянной. Следовательно, Ф = В со&р s, где р — угол между нормалью к сече- 1-37

Для случая однородного магнитного поля (Я=сопз1) величина г становится постоянной. Следовательно, электрон движется по окружности, лежащей в плоскости, перпендикулярной к вектору напряженности магнитного поля ( 1.2). Нетрудно показать, что период обращения электрона при таком движении

— величиной постоянной. Следовательно, вращающий момент

При перемещении по горизонтальным участкам характеристик B—f(H) ( 4.11,а,е,д) В остается постоянной. Следовательно, процесс происходит при напряжении на НИ, равном нулю.

величина ?0 будет постоянной. Следовательно, годографом вектора Ёь является дуга окружности с центром в точке О.

в пределах каждого сечения в отдельности поле однородным, т. е. при вычислении потока считать индукцию постоянной. Следовательно, Ф = В cos Ps, где р — угол между нормалью к сечению s и направлением вектора В. Но нормаль к сечению совпадает по направлению с dl. Следовательно, угол р равен углу а между направлением вектора В и касательной Г к оси ленты. Итак, поток, пронизывающий один виток обмотки, рис, 1,37

Магнитная индукция и в зазоре, и в магнитопроводе остается постоянной, следовательно, должна меняться напряженность. Чтобы наглядно увидеть это, воспользуемся теоремой о циркуляции Н:

Полученный простой результат показывает, что для определенного значения отношения частот o)2/coi интегральная мощность является постоянной. Следовательно, полная мощность шума, например, в диапазоне 0,1 — 1 Гц равна мощности шума в диапазоне 1 — 10 Гц или 10 — 100 Гц, т. е. между любыми частотами, отличающимися на порядок. Подобное свойство 1//-шума носит название масштабной инвариантности.

В зависимости от характера реальной кривой /(со/) тригонометрический ряд может не содержать постоянной составляющей, четных или нечетных высших гармоник, а также начальных фаз. Например, тригонометрические ряды Фурье некоторых несинусоидальных напряжений имеют вид:

Следовательно, действующее значение несинусоидального тока практически определяется как корень квадратный из суммы квадратов постоянной составляющей и действующих значений всех последующих гармоник. Аналогично действующие значения ЭДС и напряжений будут

Среднее значение несинусоидального тока за период, которое равно его постоянной составляющей,

Решение. По отношению к постоянной составляющей ЭДС Я0 = 200 В сопротивление конденсатора равно бесконечности, т. е. х< = = 1/иС = 1/0-С = со. Следовательно, постоянная составляющая тока /о = 0.

Как следует из временных диаграмм, приведенных на 5. 2, я — в. выпрямленные напряжения имеют пульсации. Данные напряжения содержат как постоянную, так и гармонические составляющие. Однако амплитуды гармонических составляющих достаточно быстро уменьшаются с увеличе.нием номера гармоники. Поэтому при анализе выпрямительных устройств часто можно ограничиться рассмотрением лишь одной основной гармоники. В связи с этим пульсации выпрямленного напряжения оценивают коэффициентом пульсаций fcn, который представляет собой отношение амплитуды U lm основной гармоники к постоянной составляющей L/J, т. е.

* Иногда kn рассчитывают как отношение удвоенной амплитуды (размаха пульсаций) к постоянной составляющей.

Так как напряжение к' не имеет постоянной составляющей, то не будут иметь постоянных составляющих также ток i и МДС iw. Поэтому следует считать, что и Ф0 = 0. Величина ?m/coiv представляет собой амплитуду магнитного потока

,- это квадрат постоянной составляющей тока; 1 Т

т. е. действующее значение периодического несинусоидального тока равно корню квадратному из суммы квадратов постоянной составляющей и квадратов действующих значений всех гармонических составляющих. Так же определяется действующее значение периодического несину-сои^ального напряжения: ''*

Обратной связью в технике принято называть воздействие выходной величины устройства на вход этого же устройства. Обратная связь отрицательна, если в устройстве с обратной связью входная величина уменьшается; в противном случае она положительна. Обратная связь в усилителях может быть последовательной или параллельной, по напряжению или по току, по переменной или по постоянной составляющей. Последняя уже рассматривалась в § 10.14 и 10.15 для стабилизации рабочих характеристик усилительных каскадов при изменении температуры окружающей среды.-

т. е. напряжение н. э. при заданных условиях (заданном интервале изменений тока или напряжения) равно постоянной составляющей напряжения U0, пропорциональной отрезку, отсекаемому прямой на оси напряжений, и падению напряжения, равному произведению дифференциального сопротивления и тока нелинейного элемента. Рассуждая аналогичным образом, для 2.23, б получим уравнение