Постоянная распространения

где a — постоянная ослабления, р — постоянная фазы одного звена.

Частота ш2 принадлежит области режекции; параметр х=2,8. По формуле (5.92) постоянная ослабления а=2,б. Значит, Д = —3-2,6-8,69=—68 дБ.

Постоянная ослабления четырехполюсника Постоянная электрическая

где А — характеристическая (или собственная) постоянная ослабления четырехполюсника*, Нп или дБ; В — характеристическая (или собственная) постоянная фазы четырехполюсника, рад или град.

Здесь А_ с и Вс соответственно характеристическая (собственная) постоянная ослабления и характеристическая постоянная фазы фильтра типа Т или П.

Характеристическая постоянная ослабления

тнвление которого R = 600 Ом, а постоянная ослабления на частоте

Характеристические постоянная ослабления, сопротивления и фазы {в полосе пропускания) фильтра определяют по формулам, которые получают из формулы (12.10) и табл. 12.5:

Постоянная ослабления передачи максимальна при Xi = с», что имеет место, когда знаменатель выражения Xt будет равен нулю. Как видно из полученного для Х\ выражения, это будет при со = О (т. е. / = 0) и при частоте

А — постоянная ослабления.

Для характеристики изменения какой-либо величины, если она изменяется на несколько порядков, применяется десятичный или натуральный логарифм отношения двух значений этой величины. Например, в электротехнике постоянная ослабления четырехполюсника, линии при согласованной нагрузке

Греческий алфавит А — постоянная ослабления а — коэффициент ослабления (Нп/м) В — постоянная фазы /3 — коэффициент фазы (рад/м) Г — постоянная передачи •у — коэффициент распространения; проводимость удельная электрическая

§ 11.4. Постоянная распространения и волновое сопротивление. Как указывалось ранее,постоянная распространения

ZB = У99/0,0557-10~3 = 1330 Ом. Постоянная распространения [см. формулу (11.19)]

где Л, и А2 — постоянные интегрирования, зависящие от граничных условий. Постоянная распространения v и волновое сопротивление являются функциями комплексной частоты р:

UH, Ф — напряжение и поток на расстоянии у от конца линии, ZBM = У/^,0 / См0 — волновое магнитное сопротивление [Гн~'], а = У/?м0Ом0—постоянная распространения [м~'].

Волновое магнитное coпpoтивлeJ^иe^Zвм=VZ0м/У0м [А/Вс]. Постоянная распространения v=^/Z^ыY0vl [М~']. Продольное магнитное сопротивление единицы длины ZOH=ROM+jwLQM[A/MBc]. Поперечная магнитная проводимость единицы длины ^ом:=^ом~(~/0)^0м [Вс/Ам]. Стержни полагаем ферритовыми, для них абсолютная магнитная проницаемость цас=ц,0ц,ге~'<р'. Продольное резистивное

Постоянная распространения 7 = ~\j(Ro + pL\Go + pCo).

§ 11.4. Постоянная распространения и волновое сопротивление ...... 356

где Y — постоянная распространения. При отсутствии или неучете короны _ _

(3-27), аналогичными уравнениям четырехполюсника с гиперболическими функциями (1-40), причем постоянная распространения всей линии yl соответствует постоянной передачи g четырехполюсника. В этой аналогии нет ничего удивительного— ведь относительно зажимов генератора 1-1' (первичных зажимов) и зажимов приемника 2-2' (вторичных зажимов) однородная линия — один из примеров симметричного четырехполюсника. При исследовании режима линии в различных точках (3-26) однородную линию также можно рассматривать как симметричный четырехполюсник. Только в зависимости от координаты х изменяется постоянная передачи четырехполюсника ух.

Для построения фильтров можно взять в качестве звеньев мостовые четырехполюсники, которые являются каноническими схемами, т. е, могут быть всегда реализованы. Они, однако, требуют большего числа элементов по сравнению с Т- и П-образными четырехполюсниками и поэтому применяются реже. Ограничимся рассмотрением лишь мостовых реактивных четырехполюсников, как звеньев фильтров нижних частот. Для мостовых четырехполюсников постоянная распространения может быть определена из равенства (17.58):

§ 11.4. Постоянная распространения и волновое сопротивление. Как говорилось ранее, постоянная распространения