Получения высокочастотных

Поскольку при анализе насыщение генератора не учитывается, то для получения выражения действующего значения периодической составляющей тока короткого замыкания с учетом автоматического регулирования возбуждения достаточно к соответствующему выражению без учета регулировки возбуждения прибавить приращение тока под действием системы гармонического компаундирования

Для получения выражения дфвых/<Эрг используем тождество фвых=1т(1п JtBbix) (здесь 1т — символ мнимой части комплексной величины с отбрасыванием /). В справедливости этого тождества нетрудно убедиться:

Теорему Нортона об эквивалентном источнике тока i0 с внутренней проводимостью G0, которым можно заменить любую линейную цепь по отношению к одной из ее ветвей (см. 3.12,в), можно доказать на дуальной основе. Выражение для тока выводов эквивалентного источника будет дуальным (3.41). Для получения выражения тока выводов исходной цепи ветвь k заменяется по теореме замещения источником напряжения и затем используется теорема наложения. В процессе вывода устанавливается, что ток эквивалентного источника равен току в месте короткого замыкания выводов ветви k, а его внутренняя проводимость равна входной проводимости исходной цепи со стороны выводов k — k'.

На XVI.3, а проведено сложение составляющих тока /А при коротком замыкании для г>л=я/2. В этом случае согласно выражению (XVI.5) в момент короткого замыкания напряжение фазы проходит через нуль. Для получения выражения токов в фазах В и С в формуле (XVI. 18,г) надо соответственно заменить tyA на tyB и ^с.

в) М. д. с. фазы обмотки. Для получения выражения для м. д. с. фазы обмотки с укороченным шагом рассмотрим одну фазу двух-

Для получения выражения для энергии, запасенной в системе заряженных проводящих тел, рассмотрим работу, совершаемую внешними источниками при образовании зарядов системы. Элементарная работа, производимая внешними силами при увеличении заряда qk некоторого тела на величину dqh, равна dAk = Ukdqk, где Uk — потенциал тела. Полная работа при изменении зарядов всех п тел системы от нуля до конечного значения имеет выражение

приходим к выводу, что выражение для сопротивления ветви г, L в функции от р2 можно получить из выражения для сопротивления ветви L, С, умножив его на р (замена 1/С на г не меняет характера функции). Чтобы получить ZrL (р), остается заменить р2 на р. Это справедливо и для получения выражения сопротивления любого сложного двухполюсника, т. е. для любых двухполюсников типа г, L и L, С, имеющих одинаковую схему соединения элементов,

Если указанное выше правило получения выражения для сопротивления двухполюсника типа г, L применить непосредственно к разложению (17-9), то, обозначая 2ak через a'k и coil через р\, получаем разложение для функции сопротивления произвольного двухполюсника типа г, L в виде

4) получения выражения для искомых токов и напряжений как функции времени.

Для получения выражения для м. д. с. якоря на 5.2 выделена магнитная силовая трубка на расстоянии х по обе стороны от оси полюса толщиной dx по дуге окружности якоря и длиной 1 см по оси вала. Поперечное сечение ее, перпендикулярное пути замыкания силовых

Сравнивая выражения (2.60) и (2.52), видим, что они идентичны, но для получения выражения (2.60) временные и вычислительные затраты оказались меньше, чем для (2.52). Однако самое существенное заключается в том, что метод эквивалентных схем нагляднее раскрывает физическую сущность процесса, протекающего в усилителе с ОС.

Дуговые генераторы использовались сравнительно недолго. Некоторое время для получения высокочастотных незатухающих колебаний применялись многополюсные высокооборотные машинные генераторы переменного тока. Наиболее широко использовались машинные генераторы конструкции В. П. Вологдина, которые позволяли получить большие мощности и которым впоследствии нашлось промышленное применение.

Умножители частоты применяются в радиотехнике для получения высокочастотных стабильных колебаний, когда в распоряжении имеется весьма стабильный низкочастотный генератор. Если отклонение частоты м, генерируемой низкочастотной схемой, составляет Ла>, то относительная нестабильность частоты равна Дсо/о). В умножителе частоты вместо частоты ш + Лш получаем частоту Ачо + А-АСО, а относительная нестабильность АгЛа>/&м = Д(о/<и остается такой же, как и у низкочастотного генератора.

Современные установки, служащие для получения высокочастотных незатухающих колебаний, выполняются обычно с электронными устройствами.

Современные установки, служащие для получения высокочастотных незатухающих колебаний, выполняются обычно с электронными устройствами.

Настоящая глава в основном посвящена изучению явлений в автогенераторах, используемых для получения высокочастотных гармонических колебаний. В качестве усилительных элементов в подобных генераторах используются электронные лампы, полупроводниковые триоды и другие аналогичные приборы, а ь качестве нагрузочных цепей — колебательные системы с сосредоточенными или распределенными параметрами.

Генераторы с колебательным LC контуром эффективны для получения высокочастотных колебаний. Для генерирования же низких частот (меньше 15—20 кгц) они неудобны из-за конструктивных соображений (колебательный контур получается слишком громоздким и трудно перестраиваемым). В связи с этим для генерирования низкочастотных синусоидальных колебаний малой мощности широко применяются так называемые #С-генераторы. Один из вариантов схемы такого автогенератора изображен на 10.37. Отличие этого генератора от обычного генератора типа LC заключается в том, что вместо

Настоящая глава в основном посвящена изучению явлений в автогенераторах, используемых для получения высокочастотных гармонических колебаний. В качестве усилительных элементов в подобных генераторах используются транзисторы, электронные лампы и другие аналогичные приборы, а в качестве цепей нагрузки — колебательные цепи с сосредоточенными или распределенными параметрами.

Генераторы с колебательным LC-контуром эффективны для получения высокочастотных колебаний. Для генерирования же низких (звуковых) частот они неудобны из-за конструктивных недостатков (колебательный контур получается слишком громоздким и трудно перестраиваемым). В связи с этим для получения гармонических колебаний в диапазоне от нескольких герн до нескольких десятков килогерц широко распространены, особенно в измерительной технике, так называемые /^С-генераторы.

Современные установки, служащие для получения высокочастотных незатухающих колебаний, выполняются обычно с электронными устройствами.

Умножители частоты применяются в радиотехнике для получения высокочастотных стабильных колебаний, когда в распоряжении имеется весьма стабильный низкочастотный генератор. Если отклонение частоты ш. генерируемой низкочастотной схемой, составляет Дю. то относительная нестабильность частоты равна Дш/ш. В умножителе частоты вместо частоты ю + Дю получаем частоту А:ш + ^"Дш, а относительная нестабильность ЛДсо//ао = Да)/(о остается такой же, как и у низкочастотного генератора.

Наиболее распространенный способ получения высокочастотных синусоидальных колебаний - это применение генератора, стабилизированного LC-контуром, в котором LC-контур, настроенный на определенную частоту, подключен к усилительной схеме, чтобы обеспечить необходимое усиление на его резонансной частоте. Охватывающая схему петля положительной обратной связи применяется для поддержания колебаний на резонансной частоте LC-контура и такая схема будет самозапускающейся.